- •Содержание
- •VI. Лазерные стандарты длины и частоты
- •Yi. Автомодуляция излучения в резонаторе лазера на твердом теле
- •Yii. Лазеры ультракоротких импульсов
- •Yiii. Свойства ультракоротких импульсов
- •IX. Измерение параметров ультракоротких лазерных импульсов
- •X. Полупроводниковые лазеры
- •Краткая история создания лазеров Цезиевый атомно-лучевой квантовый стандарт частоты
- •Принцип работы лазера
- •Лазер, как автоколебательная система
- •I. Взаимодействие света с веществом
- •1.1. Спектр излучения
- •1.2. Тепловое излучение
- •1.3. Коэффициент поглощения
- •1.5. Люминесценция
- •1.7. Сверхизлучение
- •1.8. Энергетические характеристики электромагнитного поля
- •Объемная плотность энергии в пучке
- •1.9. Оценки частоты Раби и мощности излучения, необходимой для проявления когерентрных эффектов взаимодействия поля с веществом
- •2.1. Газоразрядные лампы для оптической накачки лазеров
- •2.2. Многослойные диэлектрические зеркала
- •2.3. Лазеры на активированных кристаллах
- •2.4. Система оптической накачки лазеров на твердой активной среде
- •2.5. Неодимовый лазер
- •III. Лазерные резонаторы
- •3.1. Лазерные пучки
- •3. 3. Гауссовы пучки света
- •3.4. Фокусировка гауссова пучка линзой
- •3.5. Идеальный открытый оптический резонатор
- •Iy. Лазерная генерация
- •4.1. Вероятности переходов
- •4.2. Схемы накачки активной среды лазеров
- •4.4. Энергетическое условие стационарной генерации
- •4.5. Расчет коэффициента усиления активной среды для твердотельных лазеров с импульсной оптической накачкой
- •4.6. Пороговая энергия накачки лазера с импульсной накачкой
- •4.7. Определение коэффициента усиления и скорости накачки по
- •4.8. Фазовое условие генерации
- •4.9. Селекция мод лазерного резонатора
- •4.10. Принцип конкуренции мод
- •4.11. Принцип максимальной ширины спектра излучения лазера
- •4.12. Перестройка частоты излучения одночастотного лазера путем микроперемещения лазерного зеркала
- •4.13. Лазеры со стабилизацией частоты излучения
- •4.14. Оптическое гетеродинирование
- •4.15. Лазерные стандарты длины и частоты. Измерение частоты и длины волны лазерного излучения
- •4.16. Многочастотный спектр излучения лазера
- •4.17. Мощность стационарной генерации лазера
- •5.2. Моноимпульсная генерация
- •5.3. Пассивная модуляция добротности резонатора
- •5.4. Измерение энергии и мощности лазерных импульсов
- •5.5. Регистрация формы лазерных импульсов электронно-оптической камерой
- •Yi. Автомодуляция излучения в лазерном резонаторе
- •6.2. Измерения мощности лазерного излучения в широком динамическом диапазоне
- •6.3. Динамика лазера с неустойчивым и разъюстированным плоским резонатором
- •6.4. Механизмы автомодуляции потерь лазерного резонатора
- •6.4.1. Самонаведенная линзовость в активной среде лазера
- •6.4.2. Автомодуляция излучения лазера самонаведенной амплитудно-фазовой решеткой
- •6.4.3. Автомодуляция излучения в сложном резонаторе
- •Yii. Лазеры ультракоротких импульсов
- •7.1. Первые исследования сверхкоротких лазерных импульсов
- •7.2. Автокорреляция лазерных импульсов. Интерферометр Майкельсона
- •7.3. Автокорреляционная функция лазерного импульса
- •7.4. Описание излучения на выходе лазера как суперпозиции эквидистантных монохроматических плоских волн
- •7.5. Модулированные оптические волны
- •7.6. Сверхкороткие импульсы, генерируемые двухчастотным лазером с постоянной накачкой
- •Зависимость интенсивности излучения от времени можно записать следующим образом:
- •7.7. Пульсации излучения непрерывного двухчастотного гелий-неонового лазера
- •7.8. Регулярные пульсации излучения гелий неонового лазера, в спектре которого регистрируются 7 дискретных частот
- •7.9. Современные лазеры ультракоротких импульсов
- •Yiii. Свойства ультракоротких импульсов
- •Зависимость спектра импульсного лазерного излучения от времени
- •8.2. Квазимонохроматическое приближение
- •8.3. Импульс гауссовой формы в среде с дисперсией
- •8.4. Фазовая модуляция — уширение и сжатие импульсов с линейным чирпом
- •8.5. Фемтосекундные лазерные системы
- •IX. Измерение параметров ультракоротких лазерных импульсов
- •9.1. О некоторых заблуждениях в области корреляционных измерений длительности ультракоротких лазерных импульсов
- •9.3. Измерение акф для периодической последовательности импульсов
- •9.4. Влияние линейной фазовой модуляции несущей частоты на корреляционные функции излучения
- •X. Полупроводниковые лазеры
- •10.1. Оптические свойства полупроводников
- •10.2. Cвойства p-n переходов
- •10.3. Полупроводниковые лазеры на гетеропереходах
- •11.1. Накачка газовых активных сред
- •11.2.2. Химическая накачка
- •11.2.3. Лазеры с газодинамической накачкой
- •11.3. Лазеры на нейтральных атомах
- •11.3.1. Гелий-неоновый лазер
- •11.4. Молекулярные лазеры
- •11.5. Газовые лазеры на ионах аргона
- •11.4.1. Гелий-кадмиевый лазер
- •11.5. Эксимерные лазеры
- •Основные принципы, соотношения и константы физики лазеров
- •Тестовые задания
- •Раздел 1. Общие вопросы. Конструктивные элементы лазеров
- •Раздел 2. Взаимодействие излучения с веществом
- •Раздел 3. Лазерные резонаторы и световые пучки
- •Раздел 4. Лазерная генерация
- •Раздел 5. Динамика лазеров
X. Полупроводниковые лазеры
Введение
Исследования оптических свойств полупроводников и развитие технологий, происходивших на протяжении последних 50 лет, привели к созданию лазеров, обладающих уникальными свойствами. Полупроводниковые лазеры с размерами в доли миллиметра позволяют получать киловаттные мощности непрерывного излучения. При этом кпд полупроводниковых лазеров достигает 40%, а срок службы – многие годы непрерывной работы. Именно поэтому в настоящее время происходит революция в лазерной технике, связанная с созданием лазерных систем на основе полупроводниковых лазеров. Многие типы лазеров, в особенности газовые лазеры видимого и ИК диапазонов, постепенно вытесняются лазерными приборами с диодной накачкой, в которых происходит многократное преобразование частоты.
Широкие применения в основном в области информационных технологий уже нашли сравнительно маломощные милливаттные лазеры, которые выпускаются промышленно многими миллионами экземпляров.
Создание устойчиво генерирующих фемтосекундных лазеров стало возможным именно после создания непрерывно работающих неодимовых лазеров с диодной накачкой, эффективно генерирующих вторую гармонику на длине волны 530 нм. Здесь для накачки необходимы полупроводниковые лазеры, непрерывно генерирующие уже десятки Ватт. Только после этого стало быстро развиваться новое направление в лазерной физике – фемтосекундные технологии.
Разработки волоконных лазеров с диодной накачкой и непрерывной мощностью излучения в несколько киловатт по-видимому приведут, по мере удешевления таких приборов, к революции в промышленном конвейерном машиностроении.
Первые полупроводниковые лазеры, созданные в 60-е годы, не внушали большого оптимизма. Перспективы улучшения их характеристик и получения хотя бы миливаттных мощностей излучения казались призрачными. Лазеры работали при температуре жидкого азота и более низких температурах, пороговые плотности тока превышали 103 А/см2, а кпд был крайне низок. Интерес к исследованиям полупроводниковых лазер к 1965 г. начал падать.
Замечательный прогресс был достигнут, когда полупроводниковые лазеры начали создавать на основе гетеропереходов. Появились лазеры на двойной гетероструктуре с раздельным электронным и оптическим ограничением. Это позволило получить непрерывную генерацию при комнатной температуре и открыло широкие перспективы дальнейшего совершенствования полупроводниковых лазеров. Первое сообщение о таком лазере было опубликовано Ж.И. Алферовым с сотрудниками в 1970 г. [1].
Существенным недостатком первых полупроводниковых лазеров была их деградация. С течением времени в волноводной структуре лазера накапливались дефекты решетки, приводящие к постепенному росту порогового тока накачки и уменьшению мощности генерации. Дефекты решетки возникают под действием тока накачки и лазерного излучения.
Этот недостаток был преодолен после внедрения технологий сверхрешеток, произошедшего в 90 гг. Каждый из слоев многослойной лазерной гетероструктуры стали изготавливать в виде последовательности сверхтонких пленок, имеющих толщину, составляющую несколько нанометров. В таких структурах дефекты решетки могут перемещаться только вдоль слоя, и возможности для их накопления и размножения резко сократились. В результате появились лазеры, способные работать многие годы без существенной деградации. Именно с полупроводниковыми лазерами связан дальнейший стремительный прогресс в области лазерной и информационной техники.