- •Содержание
- •VI. Лазерные стандарты длины и частоты
- •Yi. Автомодуляция излучения в резонаторе лазера на твердом теле
- •Yii. Лазеры ультракоротких импульсов
- •Yiii. Свойства ультракоротких импульсов
- •IX. Измерение параметров ультракоротких лазерных импульсов
- •X. Полупроводниковые лазеры
- •Краткая история создания лазеров Цезиевый атомно-лучевой квантовый стандарт частоты
- •Принцип работы лазера
- •Лазер, как автоколебательная система
- •I. Взаимодействие света с веществом
- •1.1. Спектр излучения
- •1.2. Тепловое излучение
- •1.3. Коэффициент поглощения
- •1.5. Люминесценция
- •1.7. Сверхизлучение
- •1.8. Энергетические характеристики электромагнитного поля
- •Объемная плотность энергии в пучке
- •1.9. Оценки частоты Раби и мощности излучения, необходимой для проявления когерентрных эффектов взаимодействия поля с веществом
- •2.1. Газоразрядные лампы для оптической накачки лазеров
- •2.2. Многослойные диэлектрические зеркала
- •2.3. Лазеры на активированных кристаллах
- •2.4. Система оптической накачки лазеров на твердой активной среде
- •2.5. Неодимовый лазер
- •III. Лазерные резонаторы
- •3.1. Лазерные пучки
- •3. 3. Гауссовы пучки света
- •3.4. Фокусировка гауссова пучка линзой
- •3.5. Идеальный открытый оптический резонатор
- •Iy. Лазерная генерация
- •4.1. Вероятности переходов
- •4.2. Схемы накачки активной среды лазеров
- •4.4. Энергетическое условие стационарной генерации
- •4.5. Расчет коэффициента усиления активной среды для твердотельных лазеров с импульсной оптической накачкой
- •4.6. Пороговая энергия накачки лазера с импульсной накачкой
- •4.7. Определение коэффициента усиления и скорости накачки по
- •4.8. Фазовое условие генерации
- •4.9. Селекция мод лазерного резонатора
- •4.10. Принцип конкуренции мод
- •4.11. Принцип максимальной ширины спектра излучения лазера
- •4.12. Перестройка частоты излучения одночастотного лазера путем микроперемещения лазерного зеркала
- •4.13. Лазеры со стабилизацией частоты излучения
- •4.14. Оптическое гетеродинирование
- •4.15. Лазерные стандарты длины и частоты. Измерение частоты и длины волны лазерного излучения
- •4.16. Многочастотный спектр излучения лазера
- •4.17. Мощность стационарной генерации лазера
- •5.2. Моноимпульсная генерация
- •5.3. Пассивная модуляция добротности резонатора
- •5.4. Измерение энергии и мощности лазерных импульсов
- •5.5. Регистрация формы лазерных импульсов электронно-оптической камерой
- •Yi. Автомодуляция излучения в лазерном резонаторе
- •6.2. Измерения мощности лазерного излучения в широком динамическом диапазоне
- •6.3. Динамика лазера с неустойчивым и разъюстированным плоским резонатором
- •6.4. Механизмы автомодуляции потерь лазерного резонатора
- •6.4.1. Самонаведенная линзовость в активной среде лазера
- •6.4.2. Автомодуляция излучения лазера самонаведенной амплитудно-фазовой решеткой
- •6.4.3. Автомодуляция излучения в сложном резонаторе
- •Yii. Лазеры ультракоротких импульсов
- •7.1. Первые исследования сверхкоротких лазерных импульсов
- •7.2. Автокорреляция лазерных импульсов. Интерферометр Майкельсона
- •7.3. Автокорреляционная функция лазерного импульса
- •7.4. Описание излучения на выходе лазера как суперпозиции эквидистантных монохроматических плоских волн
- •7.5. Модулированные оптические волны
- •7.6. Сверхкороткие импульсы, генерируемые двухчастотным лазером с постоянной накачкой
- •Зависимость интенсивности излучения от времени можно записать следующим образом:
- •7.7. Пульсации излучения непрерывного двухчастотного гелий-неонового лазера
- •7.8. Регулярные пульсации излучения гелий неонового лазера, в спектре которого регистрируются 7 дискретных частот
- •7.9. Современные лазеры ультракоротких импульсов
- •Yiii. Свойства ультракоротких импульсов
- •Зависимость спектра импульсного лазерного излучения от времени
- •8.2. Квазимонохроматическое приближение
- •8.3. Импульс гауссовой формы в среде с дисперсией
- •8.4. Фазовая модуляция — уширение и сжатие импульсов с линейным чирпом
- •8.5. Фемтосекундные лазерные системы
- •IX. Измерение параметров ультракоротких лазерных импульсов
- •9.1. О некоторых заблуждениях в области корреляционных измерений длительности ультракоротких лазерных импульсов
- •9.3. Измерение акф для периодической последовательности импульсов
- •9.4. Влияние линейной фазовой модуляции несущей частоты на корреляционные функции излучения
- •X. Полупроводниковые лазеры
- •10.1. Оптические свойства полупроводников
- •10.2. Cвойства p-n переходов
- •10.3. Полупроводниковые лазеры на гетеропереходах
- •11.1. Накачка газовых активных сред
- •11.2.2. Химическая накачка
- •11.2.3. Лазеры с газодинамической накачкой
- •11.3. Лазеры на нейтральных атомах
- •11.3.1. Гелий-неоновый лазер
- •11.4. Молекулярные лазеры
- •11.5. Газовые лазеры на ионах аргона
- •11.4.1. Гелий-кадмиевый лазер
- •11.5. Эксимерные лазеры
- •Основные принципы, соотношения и константы физики лазеров
- •Тестовые задания
- •Раздел 1. Общие вопросы. Конструктивные элементы лазеров
- •Раздел 2. Взаимодействие излучения с веществом
- •Раздел 3. Лазерные резонаторы и световые пучки
- •Раздел 4. Лазерная генерация
- •Раздел 5. Динамика лазеров
Принцип работы лазера
Проще всего устройство и принцип работы лазера можно понять на основе простейшей модели такого устройства, показанной на рис. 8.
Рис.8. Схема, поясняющая работу лазера.
Обычно лазер содержит три основных элемента:
активную, усиливающую свет среду;
резонатор, образующий положительную обратную связь для излучения и повышающий плотность излучения, взаимодействующего с активной средой. В простейшем случае резонатор образуют два параллельных зеркала с коэффициентами отражения R1 и R2;
систему накачки, с помощью которой возбуждают активную среду, до уровня, при котором в ней возникает усиление света.
На рис. 8 указана оптическая накачка активной среды от внешнего источника света, например, импульсной лампы-вспышки. В газовых лазерах используют другой принцип накачки – столкновения атомов в плазме электрического разряда. В полупроводниковых лазерах накачку осуществляют путем инжекции носителей тока - пропускания электрического тока в прямом направлении через p-n – переход.
Затравочное излучение, всегда присутствующее в активной среде в виде ее люминесценции, распространяется, в частности, и вдоль оптической оси резонатора. Это излучение многократно усиливается активной средой, так как оно непрерывно циркулирует внутри резонатора вдоль его оптической оси, отражаясь от его зеркал. Одно из зеркал, R1 обычно полностью отражает излучение, а другое R2 – частично пропускает свет.
Излучение, идущее под углами к оптической оси резонатора, выходит из активной среды без заметного усиления. Поэтому лазер рассмотренной конструкции генерирует мало расходящийся световой луч, распространяющийся вдоль оптической оси резонатора и выходящий через частично пропускающее зеркало.
Лазер, показанный на рис.8, преобразует широкополосное ненаправленное тепловое излучение лампы накачки в почти монохроматический мало расходящийся пучок света. Принципиальная особенность лазера заключается в том, что генерация света возникает на одной из резонансных частот резонатора. Поэтому лазер, работающий в непрерывном режиме, может генерировать чрезвычайно узкополосное, практически монохроматическое излучение. Таким образом, спектральная яркость света в луче лазера, которая обратно пропорциональна ширине спектра (а Δν ≈ 0), оказывается чрезвычайно высокой. В идеальном лазере, генерирующем монохроматическое излучение, спектральная яркость излучения бесконечно велика. И практически спектральная яркость луча даже маломощного, например, гелий-неонового лазера в миллионы раз больше, чем у любых тел, испускающих тепловое излучение (включая Солнце).
Следует отметить, что с развитием физики лазеров выяснилось, что возможно создание лазерных устройств, в которых некоторые основные элементы лазера, перечисленные выше, отсутствуют. Так, в случае среды, обладающей высоким усилением, генерация может возникать и при отсутствии лазерного резонатора, в виде сверхизлучения.
В лазерах на свободных электронах отсутствует сама активная среда. Свет возникает при торможении пучка электронов, распространяющихся под углом к вектору напряженности магнитного поля. В этом случае активной средой является не вещество, а поток свободных электронов в вакууме.
В многоуровневых средах лазерная генерация по-видимому может происходить и при отсутствии инверсной населенности уровней и усиления, за счет интерференции квантовых состояний многоуровневой активной среды.
В наиболее распространенных, полупроводниковых лазерах резонатор образует полосковый волновод, в плоскости которого находится усиливающий слой, с зеркально отражающими, торцами. Поперечные размеры полоскового волновода составляют доли микрометра, поэтому выходящий из него световой пучок сильно расходящийся. Накачку осуществляют путем пропускания тока в прямом направлении через p-n – переход лазерного диода. С помощь простой линзы излучение полупроводникового лазера можно преобразовать в узконаправленный луч, если лазер поместить в фокусе линзы.