Дифференциальные уравнения 2
.pdfтакже является решением дифференциального уравнения (4.1). Оно войдет в общее решение этого дифференциального уравнения отдельным слагаемым.
Пример 4.5. Корнями характеристического уравнения (4.4) дифференциального уравнения (4.1) являются λ1 = λ2 =
λ3 = λ4 = 5, λ5 = λ6 = −3, λ7 = 9, λ8 = 0, λ9,10 = −2 ± 3i. Запишите общее решение этого дифференциального уравнения.
Решение. Согласно формулам (4.6), (4.11) и (4.15) имеем искомое общее решение:
x = C1e5t + C2te5t + C3t2e5t + C4t3e5t + C5e−3t + C6te−3t + C7e9t+ +C8 + C9e−2t cos 3t + C10e−2t sin 3t.
Если λ = α + iβ есть комплексный корень кратности k характеристического уравнения (4.4) дифференциального уравнения (4.1), то функции
tme(α+iβ)t = tmeαt cos βt + itmeαt sin βt, m = 0, k − 1, (4.16)
являются комплекснозначными частными решениями дифференциального уравнения (4.1). Отметим, что комплексно сопряженному корню λ = α − iβ в этом случае соответствует набор частных решений дифференциального уравнения (4.1), комплексно сопряженный набору (4.16).
Таким образом, паре комплексно сопряженных корней λ = α ± iβ характеристического уравнения (4.4) кратности k соответствуют 2k частных решений (4.16) дифференциального уравнения (4.1). Их линейная комбинация
x = C1eαt cos βt + C2teαt cos βt + . . . +
+Cktk−1eαt cos βt+
+Ck+1eαt sin βt + Ck+2teαt sin βt + . . . + (4.17) +C2ktk−1eαt sin βt
21
также есть решение этого дифференциального уравнения. Пример 4.6. Найдите общее решение дифференциального
уравнения
xV − 5xIV + 12xIII − 16xII + 12xI − 4x = 0.
Решение. Характеристическое уравнение
λ5 − 5λ4 + 12λ3 − 16λ2 + 12λ − 4 = (λ − 1)(λ2 − 2λ + 2)2 = 0
имеет корни λ1 = 1, λ2,3 = 1 ± i, λ4,5 = 1 ± i. Согласно (4.6)
и(4.17) имеем общее решение в виде
x = C1et + C2et cos t + C3tet cos t + C4et sin t + C5tet sin t.
22
§ 5. Фазовая плоскость однородного линейного дифференциального уравнения второго порядка с постоянными коэффициентами.
Рассмотрим однородное линейное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами
x′′ + a1x′ + a0x = 0. |
(5.1) |
Согласно результатов предыдущего параграфа, в зависимости от корней характеристического уравнения
λ2 + a1λ + a0 = 0, |
(5.2) |
общее решение дифференциального уравнения (5.1) имеет вид:
1) |
при λ1 |
R, λ2 R, λ1 < λ2 – |
|
|
|
|
x = C eλ1t |
+ C eλ2t, |
(5.3) |
|
|
1 |
2 |
|
2) |
при λ1 |
= λ2 = λ R – |
|
|
|
|
x = C1eλt + C2teλt, |
(5.4) |
|
3) |
при λ1,2 = α ± iβ, β ̸= 0 – |
|
|
|
|
|
x = C1eαt cos βt + C2eαt sin βt. |
(5.5) |
Евклидову плоскость R2 = Oxy будем называть фазовой для дифференциального уравнения (5.1), если решение x = x(t) этого уравнения изображается на ней в виде фазовых графиков
x = x(t), y = y(t) = x′(t), t R.
Фазовый график стационарного решения, т.е. решения, сохраняющего постоянное значение при всех t, x = x(t) = ξ,
23
состоит из одной точки – точки покоя (ξ, 0). Графики нестационарных решений представляют собой параметрически заданные линии.
Непосредственными вычислениями проверяем, что сдвиг
x (t) = x(t − s) решения x также является решением дифференциального уравнения (5.1). Поэтому фазовые графики
решений x и x состоят из одних и тех же точек, т.е. совпадают. Отсюда имеем следующее утверждение.
Теорема 5.1. Два фазовых графика дифференциального уравнения (5.1) либо не имеют общих точек, либо совпадают.
В дальнейшем будем считать, что
a0 = λ1λ2 ̸= 0. |
(5.6) |
Единственной точкой покоя дифференциального уравнения (5.1) является начало координат O(0, 0), т.к. вдоль стационарного решения x(t) = ξ выполняется
x′′(t) = x′(t) = 0, t R,
и на основании (5.1) имеем, что a0ξ = 0, а это в силу (5.6) влечет за собой ξ = 0. Говоря далее о фазовых графиках дифференциального уравнения (5.1), будем иметь в виду графики ненулевых решений этого дифференциального уравнения.
Т.к. y(t) = x′(t), то составляющая x(t) фазового графика возрастает в верхней полуплоскости y > 0 и убывает в нижней полуплоскости y < 0. Поэтому движение по фазовому графику при возрастании t в верхней полуплоскости происходит слева направо, а в нижней – справа налево. Касательная к графику в точке (x(t), y(t)) имеет угловой коэффициент
dy(t) y′(t) x′′(t) |
− a1x′(t) − a0x(t) |
|
|||||
dx(t) |
= |
x′(t) |
= |
x′(t) |
= |
x′(t) |
= |
24
= |
− a1y(t) − a0x(t) |
. |
|
||
|
y(t) |
Поэтому каждый график пересекает ось y = 0 с вертикальной касательной, а прямую −a1y − a0x = 0 – с горизонтальной касательной. Так как вдоль фазового графика
y′(t) = −a1y(t) − a0x(t), |
(5.7) |
то в полуплоскости −a1y −a0x < 0 составляющая y(t) убывает, а в полуплоскости −a1y − a0x > 0 – возрастает. Поэтому движение по фазовому графику при возрастании t в указанных полуплоскостях происходит вниз и вверх, соответственно (рис. 5.1).
- A1 Y - A0 X > 0
- A1 Y - A0 X < 0
- A1 Y - A0 X = 0
Рис. 5.1.
Непосредственными вычислениями убеждаемся, что при замене аргумента t на −t дифференциальное уравнение (5.1) переходит в уравнение (У–3)
x′′ − a1x′ + a0x = 0. |
(5.8) |
При этом все фазовые графики отражаются симметрично относительно оси y = 0 и движение по графикам меняется на
25
противоположное. Взаимное же расположение графиков не меняется. Поэтому будем считать, что коэффициент
a1 > 0. |
(5.9) |
Фазовый график решения x будем называть O+-графи- ком, если (x(t), y(t)) → O при t → +∞.
y(t) x(t) →
k [−∞, +∞] = R∞ при t → +∞. Аналогично определяются O−- и kO−-графики. Если фазовый график дифференциального уравнения (5.1) является kO+- или kO−-графиком, то на основании правила Лопиталя и соотношения (5.7) при t → +∞ или t → −∞
|
y(t) |
|
y′(t) |
|
k = lim |
|
= lim |
|
= lim |
x(t) |
x′(t) |
− a1y(t) − a0x(t)
y(t)
=
1
= −a1 − a0 k.
Поэтому k ≠ ∞, и, учитывая (5.6), k ≠ 0. Таким образом, k2 + a1k + a0 = 0, т.е. k является корнем характеристического уравнения (5.2). В частности, при комплексно сопряженных корнях у дифференциального уравнения (5.1) не существует ни kO+-, ни kO−-графиков.
Рассмотрим случай, когда у характеристического уравнения (5.2) корни вещественные и при этом имеют различные знаки. В силу (5.3) на фазовом графике выполняются соотношения
x = C1eλ1t + C2eλ2t, y = λ1C1eλ1t + λ2C2eλ2t, λ1 < 0 < λ2.
Если
а)C1 > 0, C2 = 0; |
б)C1 |
< 0, C2 |
= 0; |
в)C1 = 0, C2 > 0; |
|
|
(5.10) |
г)C1 = 0, C2 < 0; |
26
то график совпадает, соответственно, с лучом:
а)y = λ1x, x > 0; в)y = λ2x, x > 0;
б)y = λ1x, x < 0; г)y = λ2x, x < 0.
Он является λ1O+-графиком в случаях а) и б), и λ1O−-гра- фиком в случаях в) и г). если C1C2 ≠ 0, то график лежит между двумя лучами и уходит в бесконечность при t → +∞ и при t → −∞, имея асимптотой в первом случае λ1O−-луч,а
во втором – λ1O+-луч.
X
Y
O
Рис. 5.2.
Точка покоя с указанным расположением соседних фазовых графиков называется седлом (рис. 5.2). Отметим, что направление движения по графикам можно определить с помощью схемы на рис. 5.1.
Рассмотрим теперь случай, когда у характеристического уравнения (5.2) корни вещественны и имеют один знак. В силу (5.9) приходим к выводу, что они отрицательны. Если корни различны, то на основании (5.3) имеем, что
x = C1eλ1t + C2eλ2t, y = λ1C1eλ1t + λ2C2eλ2t, λ1 < λ2 < 0.
27
Нетрудно видеть, что фазовые графики являются O+-графи- ками. В случаях (5.10) графики оказываются лучами, расположенными во второй и четвертой четвертях. Если C1C2 ≠ 0, то
y(t) λ C eλ1t + λ C eλ2t |
|
|||||
|
= |
1 |
1 |
2 |
2 |
→ λ2 < 0 при t → +∞. |
x(t) |
|
C1eλ1t + C2eλ2t |
Поэтому график является λ2O+-графиком. При t → −∞ каждый график имеет асимптотой тот из лучей y = λ1x, x > 0, или y = λ1x, x < 0, который соответствует схеме на рис. 5.1. Точка покоя с таким расположением соседних фазовых графиков называется бикритическим узлом (рис. 5.3).
X
Y
O
Рис. 5.3.
Если же корни характеристического уравнения (5.2) совпадают, то в силу (5.4)
x = (C1 + C2t)eλt, y = ((λC1 + C2) + λC1t)eλt, λ < 0.
Фазовые графики являются O+-графиками. Так как для лю-
28
бого графика
y(t) |
λC1 + C2 + λC1t |
→ λ < 0 при t → +∞, |
|
|
= |
|
|
x(t) |
C1 + C2t |
то все они являются λO+-графиками. Точка покоя с таким расположением соседних фазовых графиков называется монокритическим узлом (рис. 5.4). При t → −∞ асимптотой для графика служит луч y = λx, x > 0, или луч y = λx, x < 0 (рис. 5.4).
X
Y
O
Рис. 5.4.
Пусть теперь у характеристического уравнения (5.2) корни комплексные: λ1,2 = α ± iβ, β ≠ 0.
Если α ≠ 0, то из (5.9) имеем, что α < 0. Поэтому фазовые графики в силу (5.5) имеют вид
x = C eαt cos βt + C eαt sin βt, |
|
|||
1 |
|
|
2 |
|
{ y = (αC1 + βC2) |
eαt cos βt+ |
(5.11) |
||
|
αt |
sin βt, |
|
|
+(−βC1 + αC2)e |
|
|
и являются O+-графиками. Составляющие x(t) и y(t) бесконечно много раз меняют знак при t → ±∞. Поэтому график
29
представляет собой спираль, совершающую бесконечно много оборотов вокруг точки покоя O (рис. 5.5). Такую точку покоя
называют фокусом.
X
Y
O
Рис. 5.5.
X
Y
O
Рис. 5.6.
Если же α = 0, то на основании (5.11) имеем, что
x = C1 cos βt + C2 sin βt, y = −βC2 cos βt + βC1 sin βt.
30