книги из ГПНТБ / Козин, Л. Ф. Амальгамная пирометаллургия. Физико-химические основы
.pdfталла поступают в ртутную фазу или выделяются на поверх
ности раздела фаз; Cbs |
— число атомов на единицу площа |
||
ди границы твердого металла и ртути; |
С — концентрация |
||
атомов растворенного |
металла в ртути; |
S — |
поверхность |
раздела фаз Me—Hg. |
|
|
|
При насыщении раствора металлом С-*С° |
скорость по |
||
ступления атомов металла в раствор |
|
|
|
dN/dt = О |
|
(1-38) |
|
и,следовательно, |
|
|
|
ьп* |
—kC° • k—~s |
|
(1—39) |
где С8 — концентрация атомов металла в насыщенном ртут
ном растворе (амальгаме).
Заменяя N на CV, где V — объем ртути, и используя уравнение (I—39), получим из (I—37) следующее кинети ческое уравнение:
|
|
|
|
1— |
(1-40) |
Дифференциальное уравнение (I—40) решаем оператор |
|||||
ным методом [104]: |
|
|
|
|
|
|
Рх=а |
|
|
|
(1-41) |
где ;>= |
а=к1С1в ( - £ ); |
* = С ; &=С° • |
|
||
Решая уравнение (I—41) относительно х, получаем вы |
|||||
ражение, называемое в операторном методе |
изображением |
||||
|
х— • |
I |
о. |
(1—42) |
|
которому отвечает оригинал |
р+- |
|
|||
|
|
|
|||
|
х=ЫХ |
— е |
"'). |
(1 - 43) |
|
|
|
Подставляя в (I—43) значения а и Ь, получим
60
C = C ° ( l - e |
4°^ ) |
(1—44). |
или |
|
|
= 1- |
|
(1-45) |
После некоторых преобразований получаем |
уравнение, |
|
удобное для обработки экспериментальных данных: |
||
1 п ( 1 ~ |
t, |
(1-46) |
где k\ — константа скорости реакции растворения металла в ртути, равная произведению частоты актов отрыва атомов металла от поверхности твердой фазы (k\) на отношение атомной плотности этой поверхности к средней равновесной растворимости металла в ртутной фазе.
Если скорость растворения металла лимитируется ско ростью диффузии, то число атомов, перешедших в раствор в единицу времени, будет равно произведению коэффициента их диффузии в ртути (D) на площадь границы раздела твер дой и жидкой фаз (S) и градиент концентрации растворен ного металла в пограничном слое и растворе:
dN/dt = DS-С ° - С
где б — толщина пограничного слоя.
В этом случае уравнение для скорости центрации примет вид
dC |
DSC" |
DSC |
dt |
bV |
|
или, после преобразований,
(1-47)
изменения кон
(1-48)
dC |
DC. |
(1-49) |
dt |
|
|
|
|
|
Решая дифференциальное уравнение (I—49) |
оператор- |
|
ным методом, получим уравнение |
|
|
|
- =1 |
(1-50) |
61
которое после преобразований примет вид
1 п ( 1 _ с | ) = - ^ " ( ^ ' |
( х - 5 1 > |
В случае смешанного контроля скорости растворения ме талла в ртути кинетическое уравнение имеет вид
<
Анализ уравнений (1—46), (I—51) и (I—52) показывает,
что кинетика растворения металла в ртутной фазе носит экс поненциальный характер независимо от того, какая стадия является скоростьопределяющей. Отличие заключается лишь в одном из сомножителей показателя экспоненты. При кине
тическом контроле он |
равен |
k^Cl/Cl, |
диффузионном — |
||
|
|
|
C°D |
/ DC(>+k1c\ |
-5 |
Did и при смешанном |
контроле—kt |
-^0 & J |
^ |
. |
Эти сомножители и являются константами скорости раство рения металла в ртути или твердого металла в жидкой части металла [15]. Поэтому кинетическое уравнение растворения металлов может быть представлено в общем виде:
In ( 1 - ^ - ) = - * / ( • ! - ) * . |
(1-53) |
Следовательно, из линейной зависимости In (1— - Q - ) — t
нельзя делать вывод о скоростьопределяющей стадии раство рения металла в ртути. Анализ уравнений (I—46), (I—50) и (I—52) показывает, что скорость растворения металлов в
ртути должна зависеть от величины поверхности раздела фаз Me—Hg, объема ртути и физических свойств металлов. Более того, поскольку k\ обратно пропорциональна числу связей в твердом металле, разрываемых при переходе по верхностного атома в раствор, то, согласно [102], можно ожидать, что скорость обмена атомами растворяемого метал ла между жидкой и твердой фазами, если они находятся в равновесии, для различных кристаллических плоскостей
будет различна. |
Поэтому для различных граней монокри |
сталла должна |
наблюдаться разная скорость растворения |
62
металла. Действительно, в работе [96] было показано, что> скорость растворения монокристалла цинка в ртути по ба зисной плоскости, параллельной основному направлениюкристалла, меньше, чем скорость растворения граней, пер пендикулярных к основному направлению. По данным [96],. это объясняется тем, что в первом случае разрывается де вять межатомных связей в твердом цинке, тогда как во вто ром случае — семь или восемь связей. Теплота сублимации для атомов плоскости, параллельной основному направле нию роста кристалла, имеет более высокое значение. Оче видно, должна существовать корреляция между энергией кристаллической решетки и скоростью растворения метал ла в ртути.
Анизотропия растворения монокристаллов цинка в рту ти при диффузионном контроле наблюдалась также автора ми [105]. Было обнаружено, что базисная грань цинкового диска, параллельная подвергаемой растворению торцевой по верхности, растворяется в 1,60 ±0,08 раз медленнее, чем перпендикулярная.
При изучении растворения свинца [97, 98], цинка, сереб ра и олова [96] в ртути было установлено, что скорость раст ворения свинца, олова и серебра лимитируется диффузион ными ограничениями, а скорость растворения цинка в рту
ти протекает со смешанным контролем. По данным |
[105],. |
растворение цинка в ртути при 30 и 50°С и со ^2100 |
об)мин |
протекает в диффузионном режиме. Процесс растворения цинка в ртути проходит в кинетической области лишь при —36°С и со^ЭООО об/мин. Интересно, что при растворении цинка в 1,7 вес. % амальгаме базисная грань растворялась в кинетическом режиме при более высокой температуре (30°) и меньшей скорости вращения диска (со 35=6000 об/мин).
В работе [105] получили дальнейшее развитие представ ления о механизме растворения цинка в ртути с участием зародышей растворения.
Интересные данные по кинетике растворения цинка, се ребра и олова в ртути при температурах 34-45°С были полу чены Гинзнером и Стевенсоном [96]. Ими показано, что при растворении образцов цинка, серебра и олова даже со скоро стью вращения 4000 об/мин не наблюдается линейная зависи-
мость |
следовательно, константа ско- |
рости растворения уравнения (I—53) Ъ\ не является постоян ной величиной. На рисунке 21, а приведена зависимость скорости растворения цинка в ртути при разных скоростях вращения образцов цинка и температуре 3 и 45°С. Как вид-
•но, зависимость ln(l—C/C°s)— (-у) t не отвечает линейной.
Авторы полагают, что в процессе растворения не достигает ся межфазовое равновесие на границе металл — ртуть и,
.кроме того, толщина пограничного слоя б не остается посто-
Рис. 2,1. Зависимость скорости растворения цинка в ртути от скорости
вращения образцов и |
температуры, а — 1п(1—С/С |
о |
(S/V)t; |
б — |
|
l n ( l — C / C s ) — ( S / V ) f 2 3 . |
|
|
|
янной и возрастает в процессе растворения |
металла. С уче |
|||
том изменяющегося |
значения б и инерции |
пограничного |
||
слоя б Гинзнером и Стевенсоном было получено |
уравнение, |
|||
согласующееся с |
экспериментальными |
данными (см. |
||
рис. 21, б): |
|
|
|
|
in ( i - ^ ) = - * ; • ( - £ ] * * » . |
|
( i - 5 4 ) |
||
Показано, что если на вращающийся образец |
цинка, |
олова или серебра воздействовать ультразвуковыми колеба ниями, то зависимость 1п(1—С/С°)— (~^)^ т а к ж е будет ли нейной. Очевидно, в этом случае очень быстро устанавлива ется равновесие на границе раздела фаз Me—Hg и толщина пограничного слоя (б) не зависит от времени растворения ме талла в ртути.
Интересные результаты получили А. С. Мошкевич и А. А. Ревдель при изучении скорости растворения свинца в ртути от температуры с помощью вращающегося свинцового диска [97]. Скорость растворения вращающегося диска при
.64
диффузионном |
контроле |
должна |
подчиняться |
уравне |
||||||||
нию [106] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J |
= |
P(C°-C)=0,62Z> 2.3. |
-1 6 ш1 2 (С8 °- С), |
|
(1-55) |
||||||
где J — скорость |
растворения, г/см2-сек; |
|
р — коэффициент |
|||||||||
массопередачи, см/сек; |
v — кинематическая вязкость раст |
|||||||||||
ворителя, см2/сек; |
ш — угловая скорость вращения |
диска, |
||||||||||
сек"1; С и Cs |
|
— текущая и насыщенная концентрация раст |
||||||||||
воряющегося металла, |
г/см3. |
|
|
|
|
|
|
|||||
На рисунке 22 приведена за |
|
|
|
|
|
|
||||||
висимость скорости растворения |
|
|
|
|
|
|
||||||
свинца в ртути при различных |
|
|
|
|
|
|
||||||
температурах |
от |
скорости |
вра |
|
|
|
|
|
|
|||
щения диска. Как видно, ско |
|
|
|
|
|
|
||||||
рость растворения свинца в рту |
|
|
|
|
|
|
||||||
ти растет с увеличением |
интен |
|
|
|
|
|
|
|||||
сивности перемешивания, |
что |
|
|
|
|
|
|
|||||
указывает на протекание процес |
|
|
|
|
|
|
||||||
са в диффузионной области. Дан |
|
|
|
|
|
|
||||||
ные также показывают, что при |
|
|
|
|
|
|
||||||
увеличении |
скорости |
вращения |
|
|
|
|
|
|
||||
(кривые 1 и 2) происходит |
пере |
|
|
|
|
|
|
|||||
ход от прямолинейной |
зависи |
|
|
|
|
|
|
|||||
мости J от У© к криволинейной |
|
|
|
|
|
|
||||||
с возрастающим |
углом |
наклона. |
Рис. |
22. Зависимость ско |
||||||||
Отклонение |
от |
прямолинейной |
рости |
растворения |
свинца |
|||||||
зависимости начинается при ско |
в |
ртути |
(J-104 , |
г/см3 сек) |
||||||||
ростях около |
500 об/мин, |
|
хотя |
от температуры и скорости |
||||||||
|
вращения |
диска |
( У^ш, |
|||||||||
ламинарный режим перемешива |
сек-1!*); |
температура, °С: |
||||||||||
ния в условиях эксперимента ав |
1 |
|
36, |
2 |
15, |
3 — |
||||||
торов должен был смениться на |
0, 4— 15, 5 — 25, 6 — 50. |
|||||||||||
турбулентный лишь при 750—800 |
|
об/мин. |
|
|
|
|||||||
Рассчитанная из зависимости lg J—1/Т |
кажущаяся энер |
гия активации оказалась близкой к 500—600 кал/моль, что также указывает на диффузионный контроль растворения свинца в ртути.
Интересные данные о значениях энергии активации ра створения олова, серебра и цинка в ртути получены в рабо те [96]. По данным [96], зависимость скорости растворения
металла в ртути от температуры |
при постоянном числе |
|
Рейнольдса отвечает следующему уравнению: |
||
In К'=-Ъ' |
^ |
(1-56) |
где ДЕ3 =(1—Ь)АЕ Х —ЬДЕг — общая энергия активации про-
5-122 |
65 |
цесса растворения; Ъ' и Ъ — постоянные; &Е\ — энергия ак-
|
Г |
|
"1 |
тивации коэффициента диффузии D=D0 exp — R T |
Д£ 2 — |
||
энергия активации вязкости v=v0 e x p l |
^ |
|
|
Следовательно, определив общую |
энергию |
активации |
АЕ3 из данных lnft'i—1/Т и зная величину активации диф фузии АЕ], можно рассчитать энергию активации вязкости АЁг, и наоборот. В работе [96] с использованием значений АЕз и литературных данных о величине АЕ2 были рассчита ны значения энергии активации диффузии AEj для цинка, олова и серебра в ртути.
В заключение следует отметить, что в настоящее время известно весьма ограниченное количество данных о кинети ческих закономерностях растворимости металлов в ртути. Определены кинетические характеристики растворения в ртути свинца, олова, серебра и цинка — металлов, обладаю щих относительно слабой кристаллической решеткой и ма лой энергией межатомной связи Me—Me. По-видимому, для выявления систем с кинетическим контролем скорости раст ворения металла в ртути необходимо исследовать металлы с прочной кристаллической решеткой и высокой энергией меж атомной связи Me—Me.
II
ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АМАЛЬГАМНЫХ СИСТЕМ
Б И Н А Р Н Ы Е А М А Л Ь Г А М Н Ы Е С И С Т Е М Ы
Для разработки технологии получения редких и туго плавких электроотрицательных металлов методами амаль гамной металлургии необходимы знания о физико-химиче ских и термодинамических свойствах амальгамных систем, позволяющие судить о характере межчастичного взаимодей ствия и состояния металлов в амальгамах. Исследованием тер модинамических и физико-химических свойств сплавов и сопоставлением кривых состав — свойство с диаграммами состояния установлено существование тесной взаимосвязи между ними [2, 28, 107—116]. Как правило, если диаграм ма состояния указывает на образование компонентами сис темы интерметаллических соединений и промежуточных фаз, то термодинамические свойства таких систем в жидком состоянии свидетельствуют об отрицательных отклонениях от законов идеальных растворов. Обычно смешение компо нентов таких систем проходит с выделением тепла. Термоди намические свойства эвтектических систем обнаруживают положительные отклонения от идеального поведения, их образование сопровождается поглощением тепла. Сопостав ление термодинамических и физико-химических свойств жидких и твердых сплавов и амальгам позволяет установить взаимосвязь между структурами твердого и жидкого состоя-
67
ния [2, 107—109]. Исследованиями многих авторов доказа но соответствие структуры жидких и твердых сплавов и сохранение упорядоченности типа соединения в жидких сплавах при температурах, значительно превышающих тем пературы плавления соединений [108]. Закономерности образования интерметаллических соединений в амальгамах и некоторых металлических сплавах будут приведены в гла ве III . Здесь рассмотрим термодинамические свойства бинар ных и тройных амальгамных систем и их взаимосвязь с физико-химическими свойствами.
С и с т е м а In—Hg. Изучению строения диаграммы со стояния системы индий — ртуть посвящен ряд работ [28, 110—113]. Результаты исследований разных авторов соста ва образующихся соединений в этой системе не совпадают 7 . В последние годы наиболее достоверные данные о строении диаграммы состояния системы и состава интерметалличе ских соединений получены в работах [28, 113]. Показано, что в системе индий — ртуть образуются два конгруэнтно плавящихся соединения: InHg6 и InHg и два инконгруэнтно плавящихся соединения: InHg4 и InnHg.
Термодинамические свойства бинарной системы индий— ртуть исследованы в ряде работ [107, 114—116]. Авторами
[116]термодинамические свойства изучались методом э. д. с.
винтервале температур 0—75°С. Было обнаружено, что ак тивности индия и ртути проявляют отрицательные отклоне ния от законов идеальных растворов. С повышением темпе ратуры активности компонентов очень мало изменяются. Максимальное значение интегрального изобарно-изотерми- ческого потенциала системы индий — ртуть наблюдается при
составе 50 ат. % индия и равно AZ = —925 кал/г • атом при 75°С. Избыточный изобарно-изотермический потенциал сис темы индий — ртуть показывает отрицательное отклонение от идеального поведения. В работе [116] были определены термодинамические свойства бинарной системы индий — ртуть методом измерения давления пара ртути при темпе ратурах 289, 331, 338 и 423 С. Активность ртути в жидких сплавах индия с ртутью показывает во всем интервале со ставов и температур отрицательное отклонение. Активность индия также проявляет отрицательные отклонения от зако нов идеальных растворов.
Методом измерения давления пара были определены тер модинамические параметры бинарной системы индий — ртуть в интервале 150—250°С и рассчитаны активность рту-
7 Наиболее полная библиография по этой системе приведена в ра боте [28].
V 68
ти, интегральный изобарно-изотермический потенциал би нарной системы индий — ртуть [114]. Экстремальные зна чения термодинамических функций наблюдаются при соста ве iVin=0,5. Энтропия смешения была рассчитана с учетом упорядоченности. Все термодинамические функции указы вают на существование отрицательного отклонения от зако нов идеальных растворов, обусловленное взаимодействием компонентов в жидком состоянии.
Интегральная энтальпия растворения индия в ртути при различных температурах (40, 100, 150, 160°С) была опреде лена калориметрическим методом Клеппа [115]. Автор по казал, что растворение индия в ртути сопровождается выде лением тепла и мало зависит от температуры.
Калориметрические исследования жидких амальгам ин дия при температуре 200°С были проведены Шайдтом [116] в интервале составов 0,05—0,95 7VIn. Максимальное значение энтальпии смешения наблюдается при Nin =0,5 и составля ет 523 кал/г • атом. Сопоставление энтальпии смешения системы индий — ртуть при 160 и 200°С указывает на неза висимость теплоты растворения индия в ртути от температу
ры. Последний факт свидетельствует о |
том, что характер |
|||||||||
межатомного |
взаимодействия |
в системе |
|
|||||||
индий — ртуть не изменяется при повы |
|
|||||||||
шении температуры. |
|
|
|
|
|
°* |
||||
Термодинамические функции жид- ^",6 |
||||||||||
ких сплавов |
системы |
индий — ртуть, |
Jfo/, |
|||||||
представленные на рисунке 23, показы |
|
|||||||||
вают |
отрицательное |
|
отклонение |
от |
|
|||||
идеального поведения |
растворов. Обра |
|
||||||||
зование |
|
интерметаллических |
соедине |
|
||||||
ний в твердых сплавах отражается и на |
|
|||||||||
термодинамических |
свойствах |
жидких |
|
|||||||
индиевых |
амальгам — экзотермический |
|
||||||||
эффект растворения индия в ртути, от |
|
|||||||||
рицательные |
отклонения |
активности от |
|
|||||||
законов идеальных растворов и др. Оче |
|
|||||||||
видно, |
в |
жидкой индиевой амальгаме |
|
|||||||
сохраняется |
межатомное |
взаимодейст |
|
|||||||
вие компонентов с образованием струк |
|
|||||||||
турных |
групп |
интерметаллических |
со- |
|
||||||
Рис. 23. Термодинамические свойства бинарной |
|
|||||||||
системы |
In—Hg. |
1 — наши |
данные |
для 300°С; |
|
|||||
2 — д а н н ы е |
[115] |
для |
284°С; 3 — расчетная |
|
||||||
кривая по теории М. И. Усановича; |
4 — АН — |
|
||||||||
|
|
данные |
[116] |
для |
423°С. |
|
|
|
69