- •1.Предмет и задачи. Методы. Теория и эксперимент.
- •Методы физического исследования: опыт, гипотеза, эксперимент, теория
- •2.Системы отсчета. Путь, перемещение, траектория материальной точки (мт).
- •3.Основные кинематические характеристики движения матер. Точки, твердого тела:
- •9)Определение деформации. Виды деформации.
- •10)Характеристики деформации. Законы Гука, модуль Юнга, графики диффузии. Энергия упр.Диффузии.
- •11.Механическая система. Импульс механической системы. Закон сохранения импульса.
- •12. Центр масс. Центр тяжести механической системы. Закон движения центра масс.
- •13.Уравнение движения тел переменной массы. Уравнение Мещерского. Уравнение Циолковского.
- •14.Энергия, работа, мощность. Кинетическая и потенциальная энергия.
- •15.Закон сохранения энергии. Графическое представление энергии.
- •16.Применение закона сохранения на примере удара абсолютно упругих и неупругих тел.
- •17.Вращательное движение абсолютно твердого тела. Момент инерции. Вычисление моментов инерции сплошного цилиндра, полого цилиндра, шара, стержня.
- •19.Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела.
- •20.Момент импульса. Уравнение момента. Закон сохранения закона импульса.
- •Основные задачи молекулярной физики.
- •24. Опытные законы идеального газа. Уравнения Клапейрона-Менделеева.Процесс, который проходит при постоянной температуре, называется изотермическим. , ( - масса газа )
- •25. Барометрическая формула. Распределение Больцмана.
- •28. Работа и теплота. Пнт.
- •29. Теплоёмкости. Классическая теория теплоёмкостей. Закон Джоуля.
- •36. Энтропия. Свойства энтропии, изменение энтропии при изопроцессах.
- •41. Теплопроводность в газах
- •42.Соотношение между коэффициентами диффузии ( ), теплопроводности ( ) и вязкости ( ).
- •44. Напряженность электростатического поля.
- •2)Поле конденсатора
- •50. Поле объемно заряженного шара.
- •51. Диполь в электрическом поле
- •52. Циркуляция вектора напряжённости е эл.Поля
- •53. Потенциал электростатического поля.
- •54. Напряжённость как градиент потенциала.
- •55. Потенциал в простейших электрических полях.
- •56. Электроёмкость уединённого проводника.
- •57. Электроёмкость простых конденсаторов.
- •60. Энергия электростатического поля.
- •63. Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение.
- •64. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников. Последовательное и параллельное соединение проводников.
- •66. Закон Ома в дифференциальной форме и для неоднородного участка цепи.
- •67. Разветвлённые цепи. Правила Кирхгофа для разветвлённых цепей.
19.Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела.
М оментом силы относительно неподвижной точки О называется физическая величина, определяемая векторным произведением радиуса-вектора r, проведенного из точки О в точку А приложения силы, на силу F (рис.1):
M=[r*F].
Здесь M - псевдовектор, его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от r к F.
Модуль момента силы M=F*r*sinα=F*l,
Г де α - угол между r и F; r*sinα*l - кратчайшее расстояние между линией действия силы и точкой О – плечо силы.
Моментом силы относительно неподвижной оси z называется скалярная величина Mz, равная проекции на эту ось вектора М момента силы, определенного относительно произвольной точки О данной оси z,(рис.2). Значение момента Mz не зависит от выбора положения точки О на оси z. Если ось z совпадает с направлением вектора М, то момент силы представляется в виде вектора, совпадающего с осью: Mz =[r*F]z.
Найдем выражение для работы при вращении тела (рис.3).
Пусть сила F приложена в точке В, находящейся от оси z на расстоянии r, α - угол между направлением силы и радиусом-вектором r. Так как тело абсолютно твердое, то работа этой силы равна работе, затраченной на поворот всего тела. При повороте тела на бесконечно малый угол dφ точка приложения В проходит путь ds=r*dφ и работа равна произведению проекции силы на направление смещения на величину смещения:
dA= F*sinα*r*dφ.
Учитывая (1), можем записать dA=Mz*dφ,
где F*r*sinα=F*l=Mz - момент силы относительно оси z. Таким образом, работа при вращении тела равна произведению момента действующей силы на угол поворота. Работа при вращении тела идет на увеличение его кинетической энергии:dA=dT, но dT=d(Iz*ω/2)=Iz*ω*dω , поэтому
Mz*dφ= Iz*ω*dω, или Mz*dφ/dt=Izω*dω/dt.
Учитывая, что ω=dφ/dt, получаем Mz =Iz*dω/dt=Iz*ε.
Уравнение (3) представляет собой уравнение динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси.
Можно показать, что если ось z совпадает с главной осью инерции, проходящей через центр масс, то имеет место векторное равенство M =I*ε,
где I - главный момент инерции тела(момент инерции относительно главной оси).
20.Момент импульса. Уравнение момента. Закон сохранения закона импульса.
Моментом импульса (кол-ва движения) материальной точки A относительно неподвижной точки О называется физическая величина, определяемая векторным произведением: L=[r*p]=[r, mv],
где r - радиус-вектор, проведенный из точки О в точку А; p=mv - импульс материальной точки (рис.1); L - псевдовектор, его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от r к p.
Модуль вектора момента импульса L=r*p*sin α=m*v*r*sin α=p*l,
где α – угол между векторами r и p , l - плечо вектора р относительно точки О.
Моментом импульса относительно неподвижной оси z называется скалярная величина Lz, равная проекции на эту ось вектора момента импульса, определенного относительно произвольной точки О данной оси. Момент импульса Lz не зависит от положения точки О на оси z.
П ри вращении абсолютно твердого тела вокруг неподвижной оси z каждая отдельная точка тела движется по окружности постоянного радиуса ri с некоторой скоростью vi. Скорость vi и импульс mi*vi перпендикулярны этому радиусу, т.е. радиус является плечом вектора mi*vi. Поэтому можем записать , что момент импульса отдельной частицы равен
Liz=mi*vi*ri (1)
и направлен по оси в сторону, определяемую правилом правого винта.
Момент импульса твердого тела относительно оси есть сумма моментов импульса отдельных частиц:
Lz=∑mi*vi*ri , i=1..n
Используя формулу vi=ω*ri получим
Lz=∑mi*ri2*ω=ω∑mi*ri2=Izω , i=1..n
т.е. Lz=Izω. (2)
Таким образом, момент импульса твердого тела относительно оси равен произведению момента инерции тела относительно той же оси на угловую скорость.
Продифференцируем уравнение (2) по времени:
dLz/dt=Iz*dω/dt=Iz*ε=Mz,
т.е. dLz/dt=Mz,
Это выражение – ещё одна форма уравнение динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси: производная момента импульса твердого тела относительно оси равна моменту сил относительно той же оси.
Можно показать, что имеет место векторное равенство
dL/dt=M, (3)
В замкнутой системе момент внешних сил M=0 и dL/dt=0, откуда L=const. (4)
Выражение (4) представляет собой закон сохранения импульса: момент импульса замкнутой системы сохраняется, т.е. не изменяется с течением времени.
21. Предмет и задачи молекулярной физики.
Молекулярная физика – раздел физики, изучающий строение и свойства вещества исходя из молекулярно-кинетических представлений, основывающихся на том, что все тела состоят из молекул, находящихся в непрерывном хаотическом движении.
Процессы, изучаемые молекулярной физикой, являются результатом совокупного действия огромного числа молекул.
Молекула – наименьшая частица вещества, сохраняя все его химические свойства.
Тепловым движением молекул называется их хаотическое движение.