- •1.Предмет и задачи. Методы. Теория и эксперимент.
- •Методы физического исследования: опыт, гипотеза, эксперимент, теория
- •2.Системы отсчета. Путь, перемещение, траектория материальной точки (мт).
- •3.Основные кинематические характеристики движения матер. Точки, твердого тела:
- •9)Определение деформации. Виды деформации.
- •10)Характеристики деформации. Законы Гука, модуль Юнга, графики диффузии. Энергия упр.Диффузии.
- •11.Механическая система. Импульс механической системы. Закон сохранения импульса.
- •12. Центр масс. Центр тяжести механической системы. Закон движения центра масс.
- •13.Уравнение движения тел переменной массы. Уравнение Мещерского. Уравнение Циолковского.
- •14.Энергия, работа, мощность. Кинетическая и потенциальная энергия.
- •15.Закон сохранения энергии. Графическое представление энергии.
- •16.Применение закона сохранения на примере удара абсолютно упругих и неупругих тел.
- •17.Вращательное движение абсолютно твердого тела. Момент инерции. Вычисление моментов инерции сплошного цилиндра, полого цилиндра, шара, стержня.
- •19.Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела.
- •20.Момент импульса. Уравнение момента. Закон сохранения закона импульса.
- •Основные задачи молекулярной физики.
- •24. Опытные законы идеального газа. Уравнения Клапейрона-Менделеева.Процесс, который проходит при постоянной температуре, называется изотермическим. , ( - масса газа )
- •25. Барометрическая формула. Распределение Больцмана.
- •28. Работа и теплота. Пнт.
- •29. Теплоёмкости. Классическая теория теплоёмкостей. Закон Джоуля.
- •36. Энтропия. Свойства энтропии, изменение энтропии при изопроцессах.
- •41. Теплопроводность в газах
- •42.Соотношение между коэффициентами диффузии ( ), теплопроводности ( ) и вязкости ( ).
- •44. Напряженность электростатического поля.
- •2)Поле конденсатора
- •50. Поле объемно заряженного шара.
- •51. Диполь в электрическом поле
- •52. Циркуляция вектора напряжённости е эл.Поля
- •53. Потенциал электростатического поля.
- •54. Напряжённость как градиент потенциала.
- •55. Потенциал в простейших электрических полях.
- •56. Электроёмкость уединённого проводника.
- •57. Электроёмкость простых конденсаторов.
- •60. Энергия электростатического поля.
- •63. Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение.
- •64. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников. Последовательное и параллельное соединение проводников.
- •66. Закон Ома в дифференциальной форме и для неоднородного участка цепи.
- •67. Разветвлённые цепи. Правила Кирхгофа для разветвлённых цепей.
11.Механическая система. Импульс механической системы. Закон сохранения импульса.
Совокупность материальных точек, рассматриваемых как единое целое, называется механической системой. Силы взаимодействия между материальными точками механической системы называются внутренними. Силы, с которыми на материальные точки системы действуют внешние тела, называются внешними. Механическая система тел, на которую не действуют внешние силы, называется замкнутой(или изолированной)
Если мы имеем механическую систему, состоящую из многих тел, то, согласно третьему закону Ньютона, силы, действующие между этими телами, будут равны и противоположно направлены, т.е. геометрическая сумма внутренних сил равна нулю.
Рассмотрим механическую систему, состоящую из тел, масса и скорость которых соответственно равны m1,m2 , … ,mn и v1,v2, … ,vn . Пусть F’1,F’2,…,F’n – равнодействующие внутренних сил, действующих на каждое из этих тел, а F1,F2...,Fn - равнодействующие внешних сил. Запишем закон Ньютона для каждого из n тел механической системы:
d/dt(m1*v1)= F’1+ F1,
d/dt(m2*v2)= F’2+ F2,
………………………………,
d/dt(mn*vn)= F’n+ Fn .
Складывая почленно эти уравнения, получим d/dt(m1*v1 + m2*v2 +…+ mn*vn)= F’1+ F’2 +…+ F’n +F1 + F2 + …+ Fn .
Но так как геометрическая сумма внутренних сил механической системы по третьему закону Ньютона равна нулю, то
d/dt(m1*v1 + m2*v2 +…+ mn*vn)=F1 + F2 + …+ Fn ,
или dp/dt= F1 + F2 + …+ Fn , (1)
где p= m1*v1 + m2*v2 +…+ mn*vn - импульс системы. Таким образом, производная по времени от импульса механической системы равна геометрической сумме внешних сил, действующих на систему. В случае отсутствия внешних сил (расм. замкнутую систему) dp/dt=d/dt(m1*v1 + m2*v2 +…+ mn*vn )=0,т.е p= m1*v1 + m2*v2 +…+ mn*vn= const.
Последнее выражение и является законом сохранения импульса: импульс замкнутой системы сохраняется, т.е. не изменяется с течением времени.Закон сохранения импульса является следствием определенного св-ва симметрии пр-ва – его однородности. Однородность пр-ва заключается в том, что при параллельном переносе в пр-ве замкнутой системы тел как целого её физические св-ва и законы движения не изменяются, иными словами, не зависят от выбора начала координат инерциальной системы отсчета.Согласно (1) импульс сохраняется и для незамкнутой системы, если геометрическая сумма всех внешних сил равна нулю.
12. Центр масс. Центр тяжести механической системы. Закон движения центра масс.
Центром масс системы материальных точек называется воображаемая точка С, положение которой характеризует распределение массы этой системы. Ее радиус-вектор равен rC=(m1* r1+m2*r2+…+mn*rn)/m,
где m i, ri - соответственно масса и радиус-вектор i–й материальной точки; n- число материальных точек в системе; m=m1+m2+…+mn - масса системы. Скорость центра масс vC =drC/dt=(m1*d r1/dt+m2* d r2/dt +…+mn* d rn/dt)/m=
(m1* v1+m2*v2+…+mn*vn)/m. Учитывая, что pi=mi* vi ,а p1+p2+…+pn есть импульс p системы, можно написать
p=m*vC, (1)
т.е. импульс системы равен произведению массы системы на скорость её центра масс.
Подставив выражение (1) в уравнение dp/dt= F1 + F2 + …+ Fn, получим m*dvC/dt=F1 + F2 + …+ Fn (2)
т.е. центр масс системы движется как материальная точка, в которой сосредоточена масса всей системы и на которую действует сила, равная геометрической сумме всех внешних сил, приложенных к системе. Выражение (2) представляет собой закон движения центра масс.
В соответствии с (1) из закона сохранения импульса вытекает, что центр масс замкнутой системы либо движется прямолинейно и равномерно, либо остаётся неподвижным.