- •1.Предмет и задачи. Методы. Теория и эксперимент.
- •Методы физического исследования: опыт, гипотеза, эксперимент, теория
- •2.Системы отсчета. Путь, перемещение, траектория материальной точки (мт).
- •3.Основные кинематические характеристики движения матер. Точки, твердого тела:
- •9)Определение деформации. Виды деформации.
- •10)Характеристики деформации. Законы Гука, модуль Юнга, графики диффузии. Энергия упр.Диффузии.
- •11.Механическая система. Импульс механической системы. Закон сохранения импульса.
- •12. Центр масс. Центр тяжести механической системы. Закон движения центра масс.
- •13.Уравнение движения тел переменной массы. Уравнение Мещерского. Уравнение Циолковского.
- •14.Энергия, работа, мощность. Кинетическая и потенциальная энергия.
- •15.Закон сохранения энергии. Графическое представление энергии.
- •16.Применение закона сохранения на примере удара абсолютно упругих и неупругих тел.
- •17.Вращательное движение абсолютно твердого тела. Момент инерции. Вычисление моментов инерции сплошного цилиндра, полого цилиндра, шара, стержня.
- •19.Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела.
- •20.Момент импульса. Уравнение момента. Закон сохранения закона импульса.
- •Основные задачи молекулярной физики.
- •24. Опытные законы идеального газа. Уравнения Клапейрона-Менделеева.Процесс, который проходит при постоянной температуре, называется изотермическим. , ( - масса газа )
- •25. Барометрическая формула. Распределение Больцмана.
- •28. Работа и теплота. Пнт.
- •29. Теплоёмкости. Классическая теория теплоёмкостей. Закон Джоуля.
- •36. Энтропия. Свойства энтропии, изменение энтропии при изопроцессах.
- •41. Теплопроводность в газах
- •42.Соотношение между коэффициентами диффузии ( ), теплопроводности ( ) и вязкости ( ).
- •44. Напряженность электростатического поля.
- •2)Поле конденсатора
- •50. Поле объемно заряженного шара.
- •51. Диполь в электрическом поле
- •52. Циркуляция вектора напряжённости е эл.Поля
- •53. Потенциал электростатического поля.
- •54. Напряжённость как градиент потенциала.
- •55. Потенциал в простейших электрических полях.
- •56. Электроёмкость уединённого проводника.
- •57. Электроёмкость простых конденсаторов.
- •60. Энергия электростатического поля.
- •63. Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение.
- •64. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников. Последовательное и параллельное соединение проводников.
- •66. Закон Ома в дифференциальной форме и для неоднородного участка цепи.
- •67. Разветвлённые цепи. Правила Кирхгофа для разветвлённых цепей.
16.Применение закона сохранения на примере удара абсолютно упругих и неупругих тел.
Примером применения законов сохранения импульса и энергии при решении реальной физической задачи является удар абсолютно упругих и неупругих тел.
Удар – это столкновение двух или более тел, при котором взаимодействие длится очень короткое время. Помимо ударов в прямом смысле этого слова сюда можно отнести и такие, удар человека о землю при прыжке с трамвая и т.д. Силы взаимодействия между сталкивающимися телами столь велики, что внешними силами, действующими на них, можно пренебречь. Это позволяет систему тел в процессе их соударения приближенно рассматривать как замкнутую систему и применять к ней законы сохранения. Тела во время удара претерпевают деформацию. Сущность удара заключается в том, что кинетическая энергия относительно движения соударяющихся тел на короткое время преобразуются в энергию упругой деформации . Во время удара имеет место перераспределение энергии между cоударяющимися телами. Относительная скорость тел после удара не достигает своего прежнего значения. Это объясняется тем, что нет идеально упругих и идеально гладких поверхностей. Отношение нормальных составляющих относительно скорости тел после и до удара называется коэффициентом восстановления ε: ε=un/vn
Если для сталкивающихся тел ε=0, то такие тела называются абсолютно неупругими, если ε=1 - абсолютно упругими. Прямая, проходящая через точку соприкосновения тел и нормальная к поверхности их соприкосновения, называется линией удара. Удар называется центральным, если тела до удара движутся вдоль прямой, проходящей через их центры масс. Абсолютно упругий удар – столкновение двух тел, в результате которого в обоих взаимодействующих телах не остаётся никаких деформаций и вся кинетическая энергия, которой обладали тела до удара после удара снова превращается в кинетическую энергию.
Для абсолютно упругого удара выполняются закон сохранения импульса и закон сохранения кинетической энергии. Обозначим скорости шаров массами m1 и m2 до удара через v1 и v2 , после удара - через u1 и u2 . В случае прямого центрального удара векторы скоростей шаров до и после удара лежат на прямой линии, соединяющей их центры. Проекции векторов скорости на эту линию равны модулям скоростей. Их направления учтем знаками: положительное значение припишем движению вправо, отрицательное – движению влево.
При указанных допущениях законы сохранения имеют вид m1v1+m2v2=m1u1+ m2u2 (1)
m1v12/2+m2v22/2=m1u12/2+ m2u22/2 (2)
Произведя соответствующие преобразования в выражениях (1) и (2), получим
m1(v1-u1)=m2(u2-v2), (3) m1(v12-u12)=m2(u22-v22), (4)
Откуда v1+u1=u2+v2, (5)
Решая уравнения (3) и (5), находим u1=((m1-m2)*v1+2m2v2)/(m1+m2) (6)
u2=((m2-m1)*v2+2m1v1)/(m1+m2) (7)
Разберем несколько примеров. 1. При v2=0
u1=((m1-m2)*v1)/(m1+m2) (8)
u2=((2m1)*v1)/(m1+m2) (9)
Проанализируем выражения (8) и(9) для двух шаров различных масс:
а) m1=m2. Если второй шар до удара висел неподвижно (v2=0) , то после удара останавливается первый шар (u1=0), а второй будет двигаться с той же скоростью и в том же направлении, в котором двигался первый шар до удара (u2=v1);
б) m1>m2. Первый шар продолжает двигаться в том же направлении, как и до удара, но с меньшей скоростью u1<v1. Скорость второго шара после удара больше, чем скорость первого после удара (u2>v1)
в) m1<m2. Направление движения первого шара при ударе изменяется – шар отскакивает обратно. Второй шар движется в ту же сторону, в которую двигался первый шар до удара, но с меньшей скоростью, т.е. (u2<v1)
г) m1>>m2. Из уравнений (8) и (9) следует, что u1=-v1,
u2≈2m1v1/m2≈0 .
2. При m1=m2 выражения (6) и (7) будут иметь вид
u1=v2; u2=v1,
т.е. шары равной массы «обмениваются» скоростями.
Абсолютно неупругий удар – столкновение двух тел, в результате которого тела объединяются, двигаясь дальше как единое целое.
Если массы шаров m1 и m2 , их скорости до удара v1 и v2, то, используя закон сохранения импульса, можно записать
m1v1+m2v2=(m1+m2)*v,
Где - скорость движения шаров после удара. Тогда
v=(m1v1+m2v2)/(m1+m2) (10)
Если шары движутся навстречу друг другу, то они вместе будут продолжать двигаться в ту сторону, в которую двигался шар, обладающий большим импульсом. В частном случае, если массы шаров равны m1=m2, то v=(v1+v2)/2
Выясним, как изменяется кинетическая энергия шаров при центральном абсолютно неупругом ударе. Так как в процессе соударения шаров между ними действуют силы, зависящие не от самих деформаций, а от их скоростей, то мы имеем дало с силами, подобными силам трения, поэтому закон сохранения механической энергии не должен соблюдаться. В следствии деформации происходит потеря кинетической энергии, перешедшей в тепловую или другие формы энергии тел до и после удара: ΔT=(m1v12/2+m2v22/2)-(m1+ m2)v2/2
Используя (10), получаем ΔT=(m1*m2)* =(v1+v2)//2(m1+ m2)
Если ударяемое тело было первоначально неподвижно , то Когда (масса неподвижного тела очень большая), то и почти вся кинетическая энергия тела при ударе переходит в другие формы энергии. Абсолютно неупругий удар – пример того, как происходит потеря механической энергии под действием диссипативных сил.