- •1.Предмет и задачи. Методы. Теория и эксперимент.
- •Методы физического исследования: опыт, гипотеза, эксперимент, теория
- •2.Системы отсчета. Путь, перемещение, траектория материальной точки (мт).
- •3.Основные кинематические характеристики движения матер. Точки, твердого тела:
- •9)Определение деформации. Виды деформации.
- •10)Характеристики деформации. Законы Гука, модуль Юнга, графики диффузии. Энергия упр.Диффузии.
- •11.Механическая система. Импульс механической системы. Закон сохранения импульса.
- •12. Центр масс. Центр тяжести механической системы. Закон движения центра масс.
- •13.Уравнение движения тел переменной массы. Уравнение Мещерского. Уравнение Циолковского.
- •14.Энергия, работа, мощность. Кинетическая и потенциальная энергия.
- •15.Закон сохранения энергии. Графическое представление энергии.
- •16.Применение закона сохранения на примере удара абсолютно упругих и неупругих тел.
- •17.Вращательное движение абсолютно твердого тела. Момент инерции. Вычисление моментов инерции сплошного цилиндра, полого цилиндра, шара, стержня.
- •19.Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела.
- •20.Момент импульса. Уравнение момента. Закон сохранения закона импульса.
- •Основные задачи молекулярной физики.
- •24. Опытные законы идеального газа. Уравнения Клапейрона-Менделеева.Процесс, который проходит при постоянной температуре, называется изотермическим. , ( - масса газа )
- •25. Барометрическая формула. Распределение Больцмана.
- •28. Работа и теплота. Пнт.
- •29. Теплоёмкости. Классическая теория теплоёмкостей. Закон Джоуля.
- •36. Энтропия. Свойства энтропии, изменение энтропии при изопроцессах.
- •41. Теплопроводность в газах
- •42.Соотношение между коэффициентами диффузии ( ), теплопроводности ( ) и вязкости ( ).
- •44. Напряженность электростатического поля.
- •2)Поле конденсатора
- •50. Поле объемно заряженного шара.
- •51. Диполь в электрическом поле
- •52. Циркуляция вектора напряжённости е эл.Поля
- •53. Потенциал электростатического поля.
- •54. Напряжённость как градиент потенциала.
- •55. Потенциал в простейших электрических полях.
- •56. Электроёмкость уединённого проводника.
- •57. Электроёмкость простых конденсаторов.
- •60. Энергия электростатического поля.
- •63. Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение.
- •64. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников. Последовательное и параллельное соединение проводников.
- •66. Закон Ома в дифференциальной форме и для неоднородного участка цепи.
- •67. Разветвлённые цепи. Правила Кирхгофа для разветвлённых цепей.
57. Электроёмкость простых конденсаторов.
Конденсатор состоит из двух проводников(обкладок), разделённых диэлектриком. На ёмкость конденсатора не должны оказывать влияния окружающие тела, поэтому проводникам придают такую форму, чтобы поле, создаваемое накапливаемыми зарядами, было сосредоточено в узком зазоре м/ду обкладками конденсатора. Этому условию удовлетворяют: 1) две плоские пластины; 2)две концентрические сферы. Поэтому в завис-сти от формы обкладок конденсаторы делятся на плоские, цилинр-е, и сферические(шаровые). Т.к. поле сосредоточено внутри конденсатора, то линии напряж-ти нач-ся на одной обкладке, конч-ся на другой, поэтому свободные заряды, возник-щие на разных обкладках, явл-ся равными по модулю разноимёнными зарядами. Под ёмкостью конденсатора понимается физ.величина, равная отношению заряда q, накопленного в конденсаторе, к разности потенциалов .
Пусть плоский конденсатор —| |—
состоит из двух || металлических пластин площадью S каждая, расположенных на расстоянии d друг от друга и имеющие заряды +q и –q. Если расстояние м/ду пластинами мало по сравнению с их лин-ми размерами, то можно поле м/ду обкладками считать однородным. Рассчитаем С плоского конденсатора: т.к. (1), , где -разность потенциалов Тогда , где -диэлектрическая проницаемость. Заменяя , где -поверхностная плотность заряда, получили выраж-е ёмкости для плоского конденсатора.
Чтобы С было больше, надо, чтобы расстояние м/ду пластинами было как можно меньше.
Полагая, что , , .
Пусть шаровой (сферический) конденсатор
состоит из концентрических обкладок, разделённых шаровым (сферическим) слоем диэлектрика. -разность потенциалов при наличии диэлектрика м/ду двумя точками, лежащими на расстояниях a и b (b>a) от центра. .
Если a>>b, то ;
если a≈b, то ,
a≈b≈r, то , т.к. -площадь сферической обкладки, то .
Цилиндрический конденсатор:
состоит из двух полых коаксиальных цилиндров с радиусами a и b (b>a), вставленных один в другой, будем считать поле радиально-симметричным сосредоточенным между цилиндрическими обкладками. Разность потенциалов м/ду обкладками при наличии диэлектрика: , где (l-длина обкладок). Т.к. , то , т.е.
58. Соединение конденсаторов.
Для увеличения ёмкости и варьирования её возможных значений конденсаторы соединяют в батареи, при этом используются их параллельное и последовательное и смешанное соединения.
1. Параллельное.
-разность потенциалов.
При парал-ом соединении разность потенциалов (напряжение) на всех конденсаторах одинакова, а величина заряда равна сумме зарядов, находящихся на каждом конденсаторе.
, . Для каждого отдельного конденсатора: . Для ёмкости всей батареи: . → , т.е. при параллельном соединении она равна сумме ёмкостей отдельных конденсаторов.
2. Последовательное
У последовательно соединённых конденсаторов заряды всех обкладок равны по модулю, а разность потенциалов на зажимах батареи , где для любого из рассматриваемых конденсаторов
. С др.ст., , откуда , т.е. при последовательном соединении конденсаторов суммируются величины, обратные ёмкостям. Т.о., при последовательном соединении конденсаторов результирующая ёмкость С всегда меньше наименьшей ёмкости, используемой в батарее.
3) Смешанное.
- C23=C2+C3
- Cобщ=
59. Энергия уединённого заряжённого проводника.
Пусть имеется уединённый проводник(т.е. проводник, который удалён от других проводников, тел и зарядов), заряд, ёмкость и потенциал которого соотв-но равны q, C, . Увеличим заряд этого проводника на dq. Для этого надо перенести заряд dq из ∞ на уединённый проводник, затратив на это работу, равную , , , , . Чтобы зарядить тело от нулевого потенциала до , надо совершить работу:
.
Энергия уединённого проводника равна той работе, которую надо совершить, чтобы зарядить этот проводник:
.
Для системы неподвижных зарядов энергия определяется:
Для совокупности многих зарядов потенциальная энергия вычисляется как полусумма произведения каждого заряда на сумму потенциалов полей, заданных всеми зарядами, кроме него самого: q1 умножается на сумму всех потенциалов, кроме и т.д. Причина заключается в том, что поле, созданное некоторым неподвижным зарядом q, действует на любые другие заряды, но не на этот заряд.