- •1.Предмет и задачи. Методы. Теория и эксперимент.
- •Методы физического исследования: опыт, гипотеза, эксперимент, теория
- •2.Системы отсчета. Путь, перемещение, траектория материальной точки (мт).
- •3.Основные кинематические характеристики движения матер. Точки, твердого тела:
- •9)Определение деформации. Виды деформации.
- •10)Характеристики деформации. Законы Гука, модуль Юнга, графики диффузии. Энергия упр.Диффузии.
- •11.Механическая система. Импульс механической системы. Закон сохранения импульса.
- •12. Центр масс. Центр тяжести механической системы. Закон движения центра масс.
- •13.Уравнение движения тел переменной массы. Уравнение Мещерского. Уравнение Циолковского.
- •14.Энергия, работа, мощность. Кинетическая и потенциальная энергия.
- •15.Закон сохранения энергии. Графическое представление энергии.
- •16.Применение закона сохранения на примере удара абсолютно упругих и неупругих тел.
- •17.Вращательное движение абсолютно твердого тела. Момент инерции. Вычисление моментов инерции сплошного цилиндра, полого цилиндра, шара, стержня.
- •19.Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела.
- •20.Момент импульса. Уравнение момента. Закон сохранения закона импульса.
- •Основные задачи молекулярной физики.
- •24. Опытные законы идеального газа. Уравнения Клапейрона-Менделеева.Процесс, который проходит при постоянной температуре, называется изотермическим. , ( - масса газа )
- •25. Барометрическая формула. Распределение Больцмана.
- •28. Работа и теплота. Пнт.
- •29. Теплоёмкости. Классическая теория теплоёмкостей. Закон Джоуля.
- •36. Энтропия. Свойства энтропии, изменение энтропии при изопроцессах.
- •41. Теплопроводность в газах
- •42.Соотношение между коэффициентами диффузии ( ), теплопроводности ( ) и вязкости ( ).
- •44. Напряженность электростатического поля.
- •2)Поле конденсатора
- •50. Поле объемно заряженного шара.
- •51. Диполь в электрическом поле
- •52. Циркуляция вектора напряжённости е эл.Поля
- •53. Потенциал электростатического поля.
- •54. Напряжённость как градиент потенциала.
- •55. Потенциал в простейших электрических полях.
- •56. Электроёмкость уединённого проводника.
- •57. Электроёмкость простых конденсаторов.
- •60. Энергия электростатического поля.
- •63. Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение.
- •64. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников. Последовательное и параллельное соединение проводников.
- •66. Закон Ома в дифференциальной форме и для неоднородного участка цепи.
- •67. Разветвлённые цепи. Правила Кирхгофа для разветвлённых цепей.
2)Поле конденсатора
П усть плоскости заряжены равномерно разноименными зарядами с поверхностными плотностями и ( (*) - заряд, приходящийся на единицу поверхности). Поле таких плоскостей найдем как суперпозицию полей, создаваемых каждой из плоскостей в отдельности. На рисунке верхние стрелки соответствуют полю от положительно заряженной плоскости, нижние – от отрицательной плоскости. Слева и справа от плоскостей поля вычитаются (линии напряженности направлены навстречу друг к другу), поэтому напряженность поля . В области между плоскостями ( и определяются по формуле : (*** теорема Гаусса для вакуума***), поэтому результирующая напряженность , а .
2а) - электрическое смещение .
(**)
Так как (следует из (*))
, а . Из (*) и (**) получаем
.
Т.к. , значит, электрическое смещение у поверхности проводника равно непосредственно поверхностной плотности заряда , т.е. величина сместившегося внутри проводника в расчете на единицу поверхности. Этим объясняется происхождение термина «электрическое смещение».
49. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра
Бесконечный цилиндр радиуса
заряжен равномерно с линейной
плотностью ( , , - заряд,
приходящийся на единицу длины). ***Благодаря равномерному распределению заряда по поверхности поле, создаваемое им, обладает сферической симметрией***
Из соображений симметрии следует, что линии напряженности будут направлены по радиусам круговых сечений цилиндра с одинаковой густотой во все стороны относительно оси цилиндра. В качестве замкнутой поверхности мысленно построим заряженный цилиндр радиуса и высотой . Поток вектора сквозь торцы коаксиального цилиндра равен нулю (торцы параллельны линиям напряженности), а сквозь боковую поверхность равен . По теореме Гаусса (***Теорема Гаусса Поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на : ***), при , .
Тогда , а .
Если , то замкнутая поверхность зарядов внутри не содержит, поэтому в этой области напряженность . Таким образом, напряженность поля вне равномерно заряженного бесконечного цилиндра определяется выражением , внутри же его поле отсутствует.
50. Поле объемно заряженного шара.
|
Шар радиуса с общим зарядом заряжен равномерно с плотностью ( - заряд, приходящийся на единицу объема).
.
Вне шара напряженность поля получится . Внутри же шара напряженность получится другая. Сфера радиуса охватывает заряд .
.
.
Т.о. напряженность поля вне равномерно заряженного шара описывается формулой , а внутри его изменяется линейно с расстоянием согласно выражению . График зависимости от для рассмотренного случая: