- •ВВЕДЕНИЕ
- •1. ОСНОВНЫЕ ЗАДАЧИ СТАТИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА
- •1.1. Сила – основное понятие статики
- •1.2. Аксиомы статики
- •1.3. Теорема о равновесии трех сил
- •1.4. Проекция силы на ось и плоскость
- •2. СВЯЗИ И РЕАКЦИИ СВЯЗЕЙ
- •2. 1. Свободное и несвободное тело. Активные и реактивные силы
- •2. 2. Основные типы связей
- •3. СИСТЕМА СХОДЯЩИХСЯ СИЛ
- •3. 1. Графический и аналитический методы определения равнодействующей сходящихся сил
- •3. 2. Условие и уравнения равновесия системы сходящихся сил
- •3. 3. Примеры решения задач на систему сходящихся сил
- •4. МОМЕНТ СИЛЫ ОТНОСИТЕЛЬНО ТОЧКИ
- •4. 1. Момент силы относительно точки на плоскости
- •4. 2. Момент силы относительно точки в пространстве
- •5. ТЕОРИЯ ПАР СИЛ НА ПЛОСКОСТИ И В ПРОСТРАНСТВЕ
- •5. 1. Пара сил. Момент пары сил на плоскости
- •5. 2. Момент пары сил в пространстве. Эквивалентные пары
- •5. 3. Теоремы об эквивалентности пар
- •5.4. Сложение пар сил на плоскости
- •5. 5. Сложение пар сил в пространстве
- •5. 6. Условия равновесия системы пар сил
- •6. ПЛОСКАЯ СИСТЕМА ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫХ СИЛ
- •6. 1. Приведение силы к заданному центру
- •6. 2. Приведение плоской системы сил к заданному центру
- •6. 3. Частные случаи приведения плоской системы сил к заданному центру
- •6. 4. Уравнения равновесия плоской произвольной системы сил
- •6. 5. Уравнения равновесия плоской системы параллельных сил
- •6.6. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей плоской системы сил
- •6. 7. Статически определимые и статически неопределимые задачи
- •6. 8. Примеры решения задач на равновесие плоской произвольно расположенной системы сил
- •7. РАВНОВЕСИЕ СОСТАВНЫХ СИСТЕМ
- •7. 1. Аналитические условия равновесия составных систем
- •7.2. Графические условия равновесия простых и составных систем
- •8. СТАТИЧЕСКИ ОПРЕДЕЛИМЫЕ ФЕРМЫ
- •8. 1. Основные понятия о ферме и усилиях в ее стержнях
- •8.2. Условие геометрической неизменяемости и статической определимости фермы
- •8.3. Методы расчета фермы
- •8.3.1. Метод вырезания узлов
- •8.3.2. Леммы о нулевых стержнях фермы
- •8.3.3. Метод сечений (метод Риттера)
- •9. РАВНОВЕСИЕ ТЕЛА ПРИ НАЛИЧИИ ТРЕНИЯ
- •9.1. Трение скольжения и его законы
- •9.2. Конус трения
- •9.4. Трение качения
- •10. ПРОСТРАНСТВЕННАЯ СИСТЕМА ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫХ СИЛ
- •10.1. Момент силы и главный момент системы сил относительно оси
- •10.2. Зависимость между моментом силы относительно точки и моментом силы относительно оси, проходящей через эту точку
- •10.3. Аналитические выражения моментов силы относительно координатных осей
- •10.4. Приведение пространственной системы сил к данному центру
- •10.5. Возможные случаи приведения пространственной системы сил к данному центру
- •10.7. Выражения главного вектора и главного момента пространственной системы сил через их проекции на оси координат
- •10.8. Уравнения равновесия пространственной системы сил
- •10.9. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей пространственной системы сил
- •10.10. Примеры решения задач на приведение пространственной системы сил к простейшему виду
- •10.11. Примеры решения задач на условия равновесия пространственной системы сил
- •11. ЦЕНТР ПРОСТРАНСТВЕННОЙ СИСТЕМЫ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ И ЦЕНТР ТЯЖЕСТИ ТВЕРДОГО ТЕЛА
- •11. 1. Сложение системы параллельных сил. Центр параллельных сил
- •11.2. Центр тяжести твердого тела и координаты центра тяжести
- •11.3. Способы определения координат центров тяжести тел
- •11.4. Координаты центров тяжести основных площадей и линий
- •11.5. Примеры решения задач на определение координат центров тяжести сложных плоских фигур
135
n |
|
Ус = ∑ ℓi . уi / L ; |
(11. 5) |
i=1 |
|
n
Zс = i=1∑ ℓi . zi / L,
где
n
L = ∑ ℓi – длина линейного тела, ℓi – длина отдельной его части.
i=1
Для плоского стержня эти координаты будут определяться:
n
Хс = ∑ ℓi . хi / L ; |
|
i=1 |
|
n |
|
Ус = ∑ ℓi . уi / L ; |
(11. 6) |
i=1 |
|
11.3. Способы определения координат центров тяжести тел
Для определения координат центров тяжести объемных и плоских тел существуют специальные способы. Рассмотрим наиболее распространенные из них:
1. Способ разделения твердого тела на отдельные части. Для объемного или плоского тела сложной геометрической формы положение центра тяжести можно выразить предварительно разделив его на какое-то число N простейших тел или фигур, объемы Vi (i = 1, … N), площади Fi и координаты центров тяжести (хi, уi, zi) которых известны. Поэтому координаты центров тяжести сложных объемных тел выразятся:
N
Хс = ∑ Vi . хi / V ; |
|
i=1 |
|
N |
|
Ус = ∑ Vi . уi / V ; |
(11. 7) |
i=1 |
|
N
Zс = ∑i=1Vi . zi / V,
для плоских фигур:
136
N
Хс = ∑ Fi . хi / F ; |
|
i=1 |
|
N |
|
Ус = ∑ Fi . уi / F ; |
(11. 8) |
i=1 |
|
При определении координат центров тяжести тел или фигур, содержащих вырезы, не нарушая общности решения, удобно применять способ отрицательных объемов или площадей. Для этого сложное объемное тело или плоскую фигуру рассматривают как единое целое без учета вырезов, с последующим определением объемов или площадей вырезов, как отрицательных величин, вычисляя координаты их центров тяжести. Координаты центров тяжести сложных тел и фигур возможно в этом случае определять по полученным зависимостям (11. 7), (11. 8).
2. Способ интегрирования.
Для объемных или плоских тел, разнообразной формы, содержащих криволинейные очертания граничных поверхностей или контуров, определение координат центров тяжести путем разделения на конечное число простейших тел или фигур не представляется возможным. Поэтому объемное или плоское тело разделяется на множество N малых частей. Полагая, что объемы или площади частей тела стремятся к нулю и переходя к пределу, получим выражения координат центров тяжести для объемных тел сложной формы в виде:
Хс = ∫V хdV/V ;
Ус = ∫V уdV /V; |
(11. 9) |
Zс = ∫V zdV/V; |
|
для плоских фигур: |
|
Хс = ∫F хdF/F ; |
|
Ус = ∫F уdF/F ; |
(11. 10) |
для линейных тел: |
|
Хс = ∫L хdℓ/L ; |
|
Ус = ∫L уdℓ/L ; |
(11. 11) |
Zс = ∫L zdℓ/L ; |
|
для плоской линии или стержня: |
|
Хс = ∫L хdℓ/L ; |
|
137
Ус = ∫L уdℓ/L ; |
(11. 12) |
где dV, dF, dℓ – дифференциалы изменения элементарных объемов, площадей и длин в зависимости от соответствующих координат.
Кроме аналитических способов определения координат центров тяжести существует экспериментальный метод определения рассматриваемых величин
–это способ взвешивания объемных, плоских и линейных тел.
Вчастном случае, когда однородное тело имеет плоскость, ось или центр симметрии, координаты центра тяжести этого тела расположены или в плоскости или на оси, или в центре симметрии, соответственно.
11.4. Координаты центров тяжести основных площадей и линий
Выразим координаты центров тяжести некоторых основных видов плоских фигур и линий (11. 10), (11. 12).
Прямоугольник размерами ℓ . h (рис. 11. 4, а).
|
ℓ |
|
F = ∫dF = ∫h . dx = ℓ . h ; |
||
F |
о |
|
|
ℓ |
|
∫x . dx = ∫h . xdx = h . ℓ2 / 2 ; |
||
F |
о |
|
|
h ℓ2 |
ℓ |
Хc = ---------- = ----- . |
||
|
2 . ℓ h |
2 |
Аналогично |
h |
|
∫у . dF = ∫у . ℓ . dу = ℓ . h2 / 2 ; |
||
F |
о |
|
|
ℓ h2 |
h |
Уc = ---------- = ----- |
||
|
2 . ℓ h |
2 |
Прямоугольный треугольник размерами ℓ . h (рис. 11. 4, б).
ℓ
F = ∫dF = ∫h / ℓ . хdx = h/ℓ . ℓ2/2 = 1/2 ℓh ;
F о
ℓ
∫x . dF = ∫x . h/ℓ . xdx = h / ℓ . ℓ3 / 3 = h ℓ3 / 3ℓ ;
F |
о |
|
|
h ℓ3 . 2 |
2 |
|
Хc = ---------- = ----- ℓ; |
|
|
3ℓ . ℓ h |
3 |
Аналогично вычислим Уc (рис. 11. 4, в).
138
h
F = ∫dF = ∫(ℓ - ℓ / h . у)dу = ℓh - ℓ/h . h 2/2= 1/2 ℓh ;
F о
h
∫у . dF = ∫у . (ℓ - ℓ /hу) . dу = ℓ . h2 /2 - ℓ / h . h3 /3 = 1/6 ℓh2 ;
F |
о |
|
|
ℓ h2 . 2 |
1 |
|
Уc = ---------- = ----- h . |
|
|
6 . ℓ h |
3 |
Получили координаты центра тяжести прямоугольного треугольника (рис. 11. 4, г).
Хc = 2/3 ℓ ; Х′c = 1/3 ℓ ; Уc = 1/3 h ; У′c = 2/3 h .
Треугольник с основанием ℓ = а + b, высотой h (рис. 11. 5, а). Его площадь будет складываться из площадей двух прямоугольных треугольников F=1/2аh+ +1/2bh = 1/2ℓh. Вычислим статические моменты двух прямоугольных треугольников относительно осей х, у (11. 4).
2
Sх =i=1∑ Fi . уi = 1/2аh . 1/3h + 1/2bh . 1/3h = 1/6ℓh2 ;
2
Sу = i=1∑ Fi . хi = 1/2аh . 2/3а + 1/2bh . (а + 1/3b) = 1/6ℓh (ℓ + а) ;
и координаты центра тяжести (11. 8):
ℓh (ℓ + а) . 2 |
ℓ + а |
|
Хc = ---------------- |
= --------- |
, |
6ℓh |
3 |
|
ℓh2 . 2 |
|
|
Ус = ------------ |
= 1/3h , |
|
6ℓh |
|
|
ℓ + а |
ℓ + а |
|
Х′c = ℓ - ------- |
= ------- |
. |
3 |
3 |
|
Трапеция с основанием ℓ, высотами h, H (рис. 11.5, б). Воспользуемся |
||
способом отрицательных площадей (11. 8). Ее площадь равна: |
||
|
H + h |
|
F = ℓ . H – 1/2ℓ (H – h) = --------- |
. ℓ |
|
|
|
2 |
139
а.
y
a |
b |
|
С |
|
h |
0 |
|
X'c |
x |
Xc |
|
|
|
|
l |
|
|
в.
y |
l |
|
|
|
|
|
С |
h 1 |
|
|
|
0 |
Yc |
x |
|
2 |
|
|
|
h |
Xc
д.
y
|
A |
R |
dl |
|
|
d |
|
f |
|
2 |
|
a |
|
j |
|
С
0 |
Xc |
x |
|
||
|
|
|
|
|
X |
|
|
B |
б.
y
|
С |
H |
|
h |
Yc |
||
|
|||
|
|
||
0 |
X'c |
x |
|
Xc |
|||
|
l |
|
г. |
|
|
|
|
y |
|
A2 |
(x2 ;y2 ) |
|
|
F1 |
|
||
A1 (x1 ;y1 ) |
|
С1 |
A3 (x3 ;y3 ) |
|
F2 |
|
|
С |
С2 |
F3 |
|
С3 |
|
|
|
|
A4 (x4 ;y4 ) |
||
|
|
A5 (x5 ;y5 ) |
||
|
|
|
||
0 |
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
е. |
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
a |
d |
dl |
||
|
||||
f |
|
|||
|
|
|
f
С
0 |
x |
|
Xc |
||
|
||
X |
|
|
R |
B |
Рис. 11.5
140
Координаты центра тяжести будут: |
ℓ 2H + h |
2 |
Хс = ∑ Fi . хi / F = [ℓH . ℓ /2 – 1/2ℓ (H – h) . 1/3ℓ] / (H + h) . ℓ/2 = --- . --------- ; |
||
i=1 |
3 |
Н + h |
|
||
ℓ |
H +2h |
|
Х′c = ℓ - Хс = ------- = ---------- ; |
|
|
3 |
H + h |
|
2
Ус = ∑i=1Fi . уi / F = {ℓH . H /2 – 1/2ℓ (H – h) . [h + 2/3 (H – h)} / (H + h) . ℓ/2 =
1H3 – h3
=----- . ----------- ; 3 Н2 – h2
Треугольник с основанием h = (h1 + h2) и высотой ℓ (рис. 11. 5, в). Его площадь будет суммироваться из площадей двух прямоугольных треугольников F = 1/2 h1ℓ + 1/2 h2ℓ = 1/2ℓh. Вычислим статические моменты двух треугольников относительно осей х, у.
2
Sх =i=1∑ Fi . уi = 1/2ℓh1 . 1/3h1 + 1/2ℓh2 . (-1/3h2) = 1/6ℓ(h12 – h22);
2
Sу =i=1∑ Fi . хi = 1/2ℓh1 . 2/3ℓ + 1/2ℓh2 . 2/3ℓ = 1/3ℓ2h
и координаты центра тяжести (11.4)
Хc = 1/3ℓ2 h /1/2 ℓh = 2/3ℓ ;
Ус = 1/6ℓ (h12 – h22) / 1/2ℓh = 1/3(h1 – h2) .
Выразим координаты центра тяжести площади многоугольника (рис. 11. 5, г) с известными координатами вершин относительно координатных осей. Разделим многоугольник на треугольники с общей вершиной в точке А, с координатами А (х1 у1). Составим аналитические выражения площадей этих треугольников в зависимости от координат вершин:
|
х1 |
у1 1 |
= 1/2 [х1 (у2 - у3) + х2 (у3 - у1) + х3 (у1 - у2)] ; |
|
F1 = 1/2 |
х2 |
у2 1 |
||
F |
х3 |
у3 1 |
|
|
2 = 1/2 [х1 (у3 - у4) + х3 (у4 - у1) + х4 (у1 - у3)] ; |
||||
F3 = 1/2 [х1 (у4 - у5) + х4 (у5 - у1) + х5 (у1 - у4)] ; |
||||
и координат их центров тяжести |
|
|||
|
|
|
х1 + х2 + х3 |
|
|
|
|
Хc1 = ---------------- |
; |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
х1 + х3 + х4 |
|
|
|
|
Хc2 = ---------------- |
; |
|
|
|
3 |
|
|
141 |
Хc3 = |
х1 + х4 + х5 |
---------------- ; |
|
|
3 |
|
у1 + у2 + у3 |
Уc1 = |
---------------- ; |
|
3 |
Уc2 = |
у1 + у3 + у4 |
---------------- ; |
|
|
3 |
Уc3 = |
у1 + у4 + у5 |
---------------- . |
|
|
3 |
Координаты центра тяжести площади многоугольника будут равны: |
|
F1 Хc1 + F2 Хc2 +F3 Хc3 |
|
Хc = ------------------------------- |
; |
|
F1 + F2 + F3 |
F1Уc1 + F2Уc2 +F3Уc3 |
|
Уc = ------------------------------- |
; |
Вычислим координаты центра |
F1 + F2 + F3 |
тяжести дуги окружности радиуса R с |
центральным углом 2α (рис. 11. 5, д) и осью симметрии Ох. Поэтому Ус = 0 и центр тяжести будет располагаться на оси х с координатой (11. 12)
Хс = 1/L ∫хdℓ .
АВ
Составим аналитические выражения подинтегральных зависимостей: dℓ = R . dφ – бесконечно малый элемент дуги с координатой его центра тяжести
х = R . Соs φ; dφ – бесконечно малый центральный угол, соответствующий элементу дуги dℓ; φ – центральный угол, изменяющийся в пределах от -α до +α.
Длина дуги АВ = L = 2αR. Поэтому |
R . Sin φ |
|
1 |
+α |
|
Хс = ---------- ∫R Cos φ . R dφ = ------------- , |
||
2αR |
-α |
α |
где α - угол в радианах.
Выразим координаты центра тяжести кругового сектора ОАВ радиуса R, с центральным углом 2α (рис. 11. 5, е) и осью симметрии Ох. Поэтому Ус = 0 и центр тяжести будет находиться на оси х с координатой (11. 10).
Хс = ∫хdF / F .
F