- •Раздел второй теоретические основы электромагнитного поля
- •Глава одиннадцатая электростатическое поле
- •11. 1. Определение электростатического поля
- •11.2. Закон Кулона
- •11.3. Основные величины, характеризующие электростатическое поле: потенциал и напряженность
- •11.4. Электростатическое поле - поле потенциальное
- •11.5. Силовые и эквипотенциальные линии
- •11.6. Выражение напряженности в виде градиента от потенциала
- •11.7. Дифференциальный оператор Гамильтона (оператор набла)
- •11.8. Выражение градиента потенциала в цилиндрической и сферической системах координат
- •11.9. Поток вектора через элемент поверхности и поток вектора через поверхность
- •11.10. Свободные и связанные заряды. Поляризация вещества
- •11.11. Вектор поляризации
- •11.12. Вектор электрической индукции d
- •11.13. Теорема Гаусса в интегральной форме
- •11.14. Применение теоремы Гаусса для определения напряженности и потенциала в поле точечного заряда
- •11.15. Теорема Гаусса в дифференциальной форме
- •11.16. Вывод выражения для div е в декартовой системе координат
- •11.17. Использование оператора набла для записи операции взятия дивергенции
- •11.18. Выражение div e в цилиндрической и сферической системах координат
- •11.19. Уравнение Пуассона и уравнение Лапласа
- •11.20. Граничные условия
- •11.21. О поле внутри проводящего тела в условиях электростатики
- •11.22. Условия на границе раздела проводящего тела и диэлектрика
- •11.23. Условия на грани раздела двух диэлектриков с различными электрическими проницаемостями
- •11.24. Теорема единственности решения
- •11.25. Общая характеристика задач электростатики и методов их решения
- •11.26. Поле заряженной оси
- •11.27. Поле двух параллельных заряженных осей
- •11.28. Поле двухпроводной линии
- •11.29. Емкость
- •11.30. Емкость двухпроводной линии
- •11.31. Метод зеркальных изображений
- •11.32. Поле заряженной оси, расположенной вблизи проводящей плоскости
- •11.33. Потенциальные коэффициенты. Первая группа формул Максвелла
- •11.34. Емкостные коэффициенты. Вторая группа формул Максвелла
- •11.35. Частичные емкости. Третья группа формул Максвелла
- •11.36. Шар в равномерном поле
- •11.37. Проводящий шар в равномерном поле
- •11.38. Диэлектрический шар в равномерном поле
- •11.39. Диэлектрический цилиндр в равномерном поле
- •11.40. Понятие о плоскопараллельном, плоскомеридианном и равномерном полях
- •ПояснениЯ к решению задач
- •Примеры РешениЯ задач
- •Основные формулы
- •Контрольные вопросы
11.20. Граничные условия
Под граничными условиями понимают условия, которым подчиняется поле на границах раздела сред с различными электрическими свойствами. При изучении раздела «переходные процессы» исключительно большое значение имел вопрос о начальных условиях и о законах коммутации. Начальные условия и законы коммутации позволяли определить постоянные интегрирования при решении задач классическим методом. В классическом методе они использовались в явном виде, в операторном методе - в скрытом. Без использования их нельзя решить ни одной задачи на переходные процессы.
Можно провести параллель между ролью граничных условий в электрическом (и в любом другом) поле и ролью начальных условий и законов коммутации при переходных процессах. При интегрировании уравнения Лапласа (или Пуассона) в решение войдут постоянные интегрирования. Их и определяют, исходя из граничных условий. Прежде чем перейти к подробному обсуждению граничных условий, рассмотрим вопрос о поле внутри проводящего тела в условиях электростатики.
11.21. О поле внутри проводящего тела в условиях электростатики
Пусть какое-либо проводящее тело находится в электростатическом поле. Тело может быть заряжено, т. е. ему извне дан некоторый заряд, может быть и не заряжено. Рассмотрим эти два случая отдельно.
Если тело не заряжено, то естественно, что суммарный заряд тела равен нулю. Так как тело помещено в поле, то вследствие явления электростатической индукции в нем произойдет разделение зарядов. В результате этого разделения на поверхности тела, обращенной в сторону более высокого потенциала (рис. 11.9), выступят отрицательные заряды и на противоположной стороне — положительные заряды. Хотя сумма зарядов тела и будет равна нулю, но заряды, выступившие на поверхности тела, окажут существенное влияние на поле вне проводящего тела и на поле внутри проводящего тела. В области вне тела, в особенности вблизи от него, поле может существенно исказиться по сравнению с тем полем, которое было бы, если проводящее тело в поле отсутствовало. Все точки проводящего тела в условиях электростатики имеют один и тот же потенциал. В этом можно убедиться, исходя из противного.
Рис. 11.9. Проводящее тело в электростатическом поле.
Если допустить, что в условиях электростатики между двумя точками проводящего тела может быть разность потенциалов, то тогда под действием этой разности потенциалов электроны в теле начали бы перемещаться. Упорядоченное движение зарядов в теле противоречило бы самому определению электростатического поля, как поля, созданного неподвижными зарядами (в макроскопическом смысле слова). Так как все точки проводящего тела имеют один и тот же потенциал, то между двумя любыми бесконечно близко расположенными друг к другу точками приращение потенциала равно нулю, следовательно, и тоже равна нулю. Физически напряженность поля внутри проводящего тела равна нулю (в макроскопическом смысле слова) потому, что напряженность от внешнего поля компенсируется равной ей по величине и противоположной по знаку напряженностью от зарядов, расположившихся на поверхности тела. Если тело будет заряжено, то все принесенные извне на тело заряды и заряды, разделившиеся в теле вследствие явления электростатической индукции, также расположатся на поверхности тела таким образом, что потенциал всех точек будет один и тот же, а напряженность внутри тела будет равна нулю.