Основы высшей математики для инженеров 2009
.pdf5.7. Приложения тройного интеграла |
263 |
5.7. Приложения тройного интеграла
Вычисление объема тела. Вычисление массы тела. Статические момен ты и центр тяжести тела.
5.7.1. Вычисление объема тела
Если подынтегральная функция в тройном интеграле тождествен но равна 1, то есть f (x, y, z) J 1, то
DDD f (x, y, z)dV DDDdV V,
VV
где V — объем тела.
Последнее соотношение доказывается непосредственным рассмот рением интегральных сумм.
П р и м е р. Вычислить объем тела, ограниченного поверхностями
|
M62 |
|||||||||||||||
|
z 1 x2 |
y2, |
z |
0. |
||||||||||||
Решение. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2' |
|
|
1 |
|
|
1 r |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
V DDDdxdydz Dd(Drdr |
|
Ddz |
|
|
|
|
||||||||||
|
0 |
|
|
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
r |
4 |
|
|
|
1 |
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
2'Dr(1 r2)dr 2' |
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
0 |
2 |
|
4 |
|
0 |
2 |
|
Рис. 5.17 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5.7.2. Вычисление массы тела
Пусть в пространстве OXYZ задано материальное тело. Рассмотрим его малую часть -V , содержащую точку P(x, y, z). Пусть масса этой части равна -m. Средней плотностью тела называется отношение его
массы к объему, т. е. -m . Если существует предел этого отношения
-V
при стягивании тела в точку P(x, y, z), то он называется плотностью тела в точке Р. Плотность является функцией x, y, z и обозначается +(x, y, z).
264 Глава 5. Интегральное исчисление функций многих переменных
Разобьем теперь наше тело на части -Vi, в каждой из них выберем точку Pi(xi, yi, zi) и положим плотность кусочка -Vi постоянной и рав ной +(xi, yi, zi). Тогда
-mi = +(xi, yi, zi)-Vi,
nn
m F-mi = F+(xi, yi, zi)-Vi.
1 1
Предел интегральной суммы, записанной справа, при стремлении числа частей разбиения к и при стягивании каждой из них в точку равен
m DDD+(x, y, z)dz.
V
П р и м е р. Вычислить массу прямого кругового цилиндра высо ты Н и радиуса R, если плотность в каждой его точке пропорциональ на расстоянию r от этой точки до оси цилиндра с коэффициентом
пропорциональности +0. |
M62 |
|
|
||
Решение. Выберем |
|
|
|
||
|
систему координат так, как показано на рис. 5.18. |
||||
|
|
|
m +0DDDrdV. |
||
|
|
|
|
V |
|
|
Вычислим интеграл в цилиндрических коорди |
||||
|
натах: |
|
|
|
|
|
|
2' |
R |
H |
2'R3H +0. |
|
|
m +0 Dd(Drdr Dzdz |
|||
Рис. 5.18 |
|
0 |
0 |
0 |
3 |
|
|
5.7.3. Статические моменты и центр тяжести тела
Статическим моментом точки относительно плоскости называет ся произведение ее массы m на расстояние до плоскости. Пусть зада но тело с плотностью L(x, y, z). Тогда статические моменты Sxy, Sxz, S yz его относительно плоскостей OXY , OXZ, OYZ вычисляются по следующим формулам:
5.7. Приложения тройного интеграла |
265 |
Sxy DDDz+(x, y, z)dV,
V
Sxz DDD y+(x, y, z)dV,
V
Syz DDD x+(x, y, z)dV.
V
Координаты центра масс x, y, z материального тела определяются формулами
|
|
S yz |
|
DDD x+(x, y, z)dV |
|
|
|
|
|
V |
, |
||
x |
|
|||||
|
|
mDDD+(x, y, z)dV
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
DDD y+(x, y, z)dV |
|
|
|
|
MV62 |
|
|||
y |
|
Sxz |
|
V |
, |
||
|
|
|
|
m |
|
DDD+(x, y, z)dV |
|
|
|
|
|
Sxy |
|
DDDz+(x, y, z)dV |
|
|
|
|
|
|
V |
. |
|
z |
|
|
|||||
|
|
|
mDDD+(x, y, z)dV
V
Если тело однородное, т. е. +(x, y, z) J +0, то
DDD xdV
|
|
V |
|
, |
|
x |
|||||
|
|
||||
|
|
|
V |
DDD ydV
|
|
V |
|
, |
|
y |
|||||
|
|
||||
|
|
|
V |
DDDzdV
|
|
|
V |
|
, |
|
z |
||||||
|
|
|
||||
|
|
|
|
V |
где V — объем тела.
266Глава 5. Интегральное исчисление функций многих переменных
5.8.Криволинейный интеграл второго рода
Задачи, приводящие к криволинейному интегралу. Определение криво линейного интеграла. Теорема существования. Вычисление криволи нейного интеграла. Свойства криволинейного интеграла.
5.8.1. Задачи, приводящие к криволинейному интегралу
Пусть точка P(x, y) движется вдоль некоторой кривой L от точки М к точке N. К точке Р приложена сила F(P), которая меняется по вели чине и направлению при перемещении точки Р, т. е. является функ цией точки Р. Вычислим работу силы F по перемещению точки Р от М к N. Для этого разобьем дугу MN на n частей точками M0 M,
M1, …, Mn N и обозначим через -S i вектор
Mi 1Mi. |
Величину |
силы |
|
F |
|
в |
точке |
~ ~ |
|
|
|
Fi. Тогда ска |
|||
Pi(xi, yi) [Mi 1, Mi] обозначим |
|||||||
M62 |
(Fi, -S i) |
|
|
|
|||
лярное |
произведение |
можно |
рас |
||||
сматривать как приближенное значение ра |
|||||||
боты силы F вдоль дуги M |
T M |
: |
|
||||
|
|
|
i 1 |
|
i |
|
|
Рис. 5.19 |
Ai = (Fi, -S i). |
|
|
|
|
Пусть F(P) F(x, y) X(x, y)i Y(x, y) j, где X(x, y) и Y(x, y) — проекции вектора F(P) на оси OX и OY. Вектор -S i можно в координатной форме представить так:
|
-S i -xi i -yi j. |
||
Тогда |
|
|
|
~ |
~ |
~ |
~ |
Ai = X(xi, yi) |
-xi Y(xi, yi)-yi, |
||
n |
n |
~ ~ |
(1) |
|
|
~ ~ |
|
A FAi = F[X(xi, yi)-xi Y(xi, yi)-yi]. |
|||
1 |
1 |
|
|
Если существует предел суммы, стоящей справа в (1), при -xi 0 и -yi 0, то этот предел выражает работу силы F по перемещению точки Р вдоль кривой L от точки М к точке N.
5.8. Криволинейный интеграл второго рода |
269 |
Окончательно получаем формулу для вычисления криволинейного интеграла по дуге L:
|
* |
D X(x, y)dx Y(x, y)dy D{X [((t), >(t)]((t) Y(((t), >(t)]>(t)}dt. |
|
L |
) |
Если кривая задана в пространстве уравнениями x ((t), y >(t), |
|
z K(t) при t [), *], |
то |
D X(x, y, z)dx Y(x, y, z)dy Z(x, y, z)dz
L
*
D{X[((t), >(t), K(t)]((t) Y [((t), >(t), K(t)]>(t) Z[((t), >(t), K(t)]K(t)}dt.
)
5.8.4. Свойства криволинейного интеграла
(N ) (M )
1. D D.
(M ) (N ) M62
Значение криволинейного интеграла зависит от направления, в кото ром проходится кривая L. При изменении направления знак интегра ла меняется на противоположный.
2.Если кривая L состоит из нескольких кривых L1, L2 , …, Lk ,
иинтеграл по каждой кривой Li существует, то существует и интеграл по кривой L, и он равен
D D D D.
L L1 L2 |
Lk |
П р и м е р. Вычислить интеграл
(N )
J D2 xydx y2 dy z2 dz,
(M )
где MN — один виток винтовой линии x cost, y sin t, z 2t от точки M(1, 0, 0) до точки N(1, 0, 4').
Решение. Здесь t меняется от 0 до 2'.
2'
J D[2 cost sin t( sin t) sin2 t cost 4t2 2]dt
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2' |
|
|
|
|
2' |
|
|
|
sin3 t |
8 |
|
|
|
|
64 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
2 |
|
2 |
|
3 |
|
|
3 |
|||||||
|
D( sin |
t cost 8t |
|
)dt |
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
' . |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
0 |
|
|
|
3 |
3 |
|
|
|
|
0 |
3 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
270 Глава 5. Интегральное исчисление функций многих переменных
П р и м е р. Вычислить интеграл
J D(x2 y2)dx 2 xydy
|
MN |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
вдоль параболы y x2 |
от точки (–1, 1) до точки (1, 1). |
|||||||||
Решение. Здесь x x, y x2 и x можно рассматривать как параметр. |
||||||||||
1 |
1 |
3 |
5 |
|
|
1 |
4 |
|
||
|
||||||||||
J D(x2 x4 2 x x2 2 x)dx D(x2 |
4x4)dx |
x |
4 |
x |
|
|
2 |
. |
||
|
|
|
||||||||
1 |
1 |
3 |
|
5 |
|
1 15 |
||||
|
|
|
|
5.9. Формула Грина – Остроградского. Независимость криволинейного интеграла от пути интегрирования
Формула Грина – Остроградского. Независимость криволинейного ин теграла от пути интегрирования
5.9.1. ФормулаM62Остроградского – Грина
Рассмотрим в плоскости XOY область N, ограниченную некоторой кривой L. Пусть в этой области заданы функции P(x, y) и Q(x, y), не прерывные вместе со своими частными производ
ными HP и HQ . Тогда имеет место следующая
|
Hx |
|
Hy |
|
|
|
|
формула: |
|
|
|
|
|
|
HQ |
HP |
|
|||
Рис. 5.20 |
DD |
Hx |
|
Hy |
dN DP(x, y)dx Q(x, y)dy, |
|
|
|
|
|
L |
||
|
N |
|
|
где двойной интеграл берется по области N и криволинейный — вдоль контура L, ограничивающего N, при этом контур L обходится в поло жительном направлении, т. е. так, что область N остается слева.
Эта формула была получена знаменитым русским математиком М. В. Остроградским (1801–1861) и английским физиком и математи ком Д. Грином (1793–1841). Она является частным случаем более об щей формулы, полученной Остроградским, с которой мы познако мимся позже.
Доказательство. Предположим, что область N имеет вид, изобра женный на рис. 5.21.