- •1. Основные понятия
- •1.2 Реальный объект и расчётная схема
- •1.3 Классификация внешних сил
- •1.4 Метод сечений
- •2. Геометрические характеристики поперечных сечений бруса
- •2.2 Геометрические характеристики простейших фигур
- •2.3 Зависимость между моментами инерции относительно
- •2.4 Главные оси и главные моменты инерции сечения
- •2.5 Зависимость между моментами инерции при повороте осей
- •2.6 Графический способ исследования моментов инерции. Круги Мора
- •2.7 Радиусы и эллипс инерции
- •3.7 Моменты инерции сложных сечений
- •3. Вычисление моментов инерции относительно центральных осей X,y
- •4.Определение главных центральных моментов инерции и положения
- •3. Центральное растяжение и сжатие
- •3.1 Напряжения при центральном растяжении, сжатии
- •3.2 Продольные и поперечные деформации при центральном
- •3.3 Испытание на растяжение. Основные механические характеристики
- •3. 4 Явление наклёпа
- •3.5 Расчёт на прочность при центральном растяжении, сжатии
- •3.6 Статически неопределимые задачи при центральном
- •3.7 Монтажные напряжения в статически неопределимых системах
- •4.Основы теории напряженного и деформированного состояния
- •4.1Основные понятия.
- •4.2 Закон парности касательных напряжений. Главные площадки, главные напряжения.
- •4.3 Виды напряженного состояния.
- •4.4 Линейное (одноосное) напряженное состояние.
- •4.5 Плоское (двухосное) напряженное состояние.
- •4.6 Графический метод исследования напряженного состояния в точке. Построение кругов Мора
- •4.6.1 Прямая задача
- •4.6.2 Обратная задача.
- •4.7 Напряжения на произвольной площадке при объемном напряженном состоянии
- •4.7.1 Круг Мора для объемного напряженного состояния.
- •4.9 Энергия изменения формы и объёма
- •5. Теории предельных напряженных состояний
- •6 Изгиб
- •6.1 Основные понятия об изгибе
- •6.2 Опорные устройства балок и их типы
- •6.3 Определение реакций
- •6.4 Внутренние усилия при изгибе
- •6.5 Дифференциальные зависимости при изгибе между q, q, m
- •6.6 Напряжения при изгибе
- •6.6.1 Нормальные напряжения при чистом изгибе
- •6.6.2 Напряжения при поперечном изгибе
- •6.7 Расчёт балок на прочность по допускаемым напряжениям
- •6.8 О рациональной форме поперечного сечения балки
- •6.9 Перемещения при изгибе.
- •6.10 Балки переменного сечения и балки равного сопротивления
- •7. Сдвиг, кручение
- •7.1 Сдвиг
- •7.1.1 Чистый сдвиг и его особенности
- •7.1.2 Зависимость между упругими характеристиками
- •7.2. Кручение
- •7.2.1 Основные понятия
- •7.2.2Связь между моментом внешних пар сил, передаваемой
- •7.2.3 Напряжения и деформации при кручении круглого вала.
- •7.2.4 Кручение брусьев некруглого поперечного сечения.
- •7.2.5Свободное кручение тонкостенных стержней открытого профиля
- •7.2.6 Свободное кручение составного открытого профиля
- •7.2.7 Кручение тонкостенного стержня с замкнутым профилем
- •8. Устойчивость сжатых стержней
- •8.1 Основные понятия
- •8.2Формула Эйлера для критической силы
- •8.3 Влияние условий закрепления стержня на величину
- •8.4 Критические напряжения. Пределы применимости формулы Эйлера
- •8.5 Расчеты на устойчивость с использованием коэффициента
- •8.6 О выборе материала и рациональной формы поперечного
- •8.7 Продольно - поперечный изгиб
2.6 Графический способ исследования моментов инерции. Круги Мора
Можно показать, что формулы для моментов инерции
Іх = cоs2α + sin2α , Іу = cоs2α +sin2α., Іху =sin2α представляют уравнение окружности в параметрической форме. Поэтому вычисление моментов инерции по полученным аналитическим формулам можно заменить графическим определением этих величин в системе координат (Іх, Іу), Іху, построив круг, называемый кругом инерции.
В графическом способе исследования моментов инерции рассматриваются прямая и обратная задачи.
Прямая задача: известны главные центральные моменты инерции, , требуется графическим способом найти моменты инерции Іх, Іу, Іхуотносительно осей х и у, повернутых от главных осей на угол α.
В координатной системе (Іх, Іу) , Іху (рис.2.10) построим круг на диаметре АВ, отложив в масштабе отрезки ОА=, ОВ= . В центре круга С от оси абсцисс отложим центральный угол 2α (α >0, если он откладывается против часовой стрелки), пересечение стороны этого угла с окружностью обозначим черезDх, а диаметрально ей расположенную точку черезDу. Проекции этих точек на ось абсцисс обозначим через Кх,, Ку.
Докажем, что отрезки ОКх= Іх, ОКу= Іу, КхDх= Іху .
Из рис.2.10 видно, что ОКх=ОС + СКх, ОКу=ОС – СКу, ОС=ОВ+ВС,
ВС=АС=СDх=,
тогда ОС=+=, CКх=
СDхcos2α =∙cos2α, ОКх=+∙cos2α
= =
.
А В Кх Dу
Dх Ку 2α Iху С О Рис.2.10 Iх,Iу
Так как 1+cos2α =2cos2α, 1-cos2α =2sin2α., то
ОКх =∙cos2α + ∙sin2α = Іх,
ОКу=∙sin2α + ∙cos2α = Іу,
DхКх = СDх∙sin2α =∙sin2α = Іху
Обратная задача: известны моменты инерции относительно центральных осей
Іх, Іу, Іху, необходимо определить главные центральные моменты инерциии положение главных центральных осей.
Отложим в масштабе по координатным осям (Іх, Іу), Іхуотрезки ОКх= Іх, ОКу= Іу,
КхDх= Іху, КуDу= - Іху (рис.2.11). На отрезкеDХDУкак на диаметре построим круг и обозначим на оси абсцисс его крайние точки : крайнюю правую точкой А, крайнюю левую то Из преды-дущей задачи следует: ОА= , ОВ= Найдем значения этих величин, выразив их через отрезки круга: ОА=ОС+СА,
ОВ=ОС-ВС, СА=ВС=СDХ=,
СКх = СКу=,
тогда
СА=ВС=,
ОС = ОКу + СКу= Іу +=.
Используя значения полученных отрезков, запишем выражения для главных центральных моментов инерции
ОА= I,
ОВ= I.
Из рис. 2.11 следует, что α0 = -α, тогда
tgα0=.
2.7 Радиусы и эллипс инерции
Осевые моменты инерции сечения можно представить как произведение площади сечения на квадрат некоторой величины, называемой радиусом инерции: Іх == =А,где -радиус инерции относительно оси х. Из этого выражения следует, что,. Главным центральным осям будут соответствовать главные радиусы инерции
, .
Выражение=1 представляет уравнение эллипса, полуосями которого являются главные радиусы инерции.
Эллипс, построенный на полуосях, равных главным радиусам инерции, называется эллипсом инерции.
Необходимо отметить, что при построении эллипса отрезки, равные , откладываются по оси у0, а отрезки, равные , - по оси х0. Поэтому эллипс инерции всегда вытянут вдоль сечения (рис.2.12), и он не может быть больше сечения, а так же заметно меньше его (рис.2.13).
Для определения момента инерции относительно произвольной оси Х необходимо провести касательную α -α к эллипсу инерции, параллельную этой оси. Перпендикуляр СК, опущенный из центра эллипса С на эту касательную будет равен радиусу инерции, т.е., іх=СК,Iх=(СК)2А
У0
У0
У0
Х
правильно
неправильно
α
Х0 к Х0 Х0
α с
Рис.2.13