- •1. Основные понятия
- •1.2 Реальный объект и расчётная схема
- •1.3 Классификация внешних сил
- •1.4 Метод сечений
- •2. Геометрические характеристики поперечных сечений бруса
- •2.2 Геометрические характеристики простейших фигур
- •2.3 Зависимость между моментами инерции относительно
- •2.4 Главные оси и главные моменты инерции сечения
- •2.5 Зависимость между моментами инерции при повороте осей
- •2.6 Графический способ исследования моментов инерции. Круги Мора
- •2.7 Радиусы и эллипс инерции
- •3.7 Моменты инерции сложных сечений
- •3. Вычисление моментов инерции относительно центральных осей X,y
- •4.Определение главных центральных моментов инерции и положения
- •3. Центральное растяжение и сжатие
- •3.1 Напряжения при центральном растяжении, сжатии
- •3.2 Продольные и поперечные деформации при центральном
- •3.3 Испытание на растяжение. Основные механические характеристики
- •3. 4 Явление наклёпа
- •3.5 Расчёт на прочность при центральном растяжении, сжатии
- •3.6 Статически неопределимые задачи при центральном
- •3.7 Монтажные напряжения в статически неопределимых системах
- •4.Основы теории напряженного и деформированного состояния
- •4.1Основные понятия.
- •4.2 Закон парности касательных напряжений. Главные площадки, главные напряжения.
- •4.3 Виды напряженного состояния.
- •4.4 Линейное (одноосное) напряженное состояние.
- •4.5 Плоское (двухосное) напряженное состояние.
- •4.6 Графический метод исследования напряженного состояния в точке. Построение кругов Мора
- •4.6.1 Прямая задача
- •4.6.2 Обратная задача.
- •4.7 Напряжения на произвольной площадке при объемном напряженном состоянии
- •4.7.1 Круг Мора для объемного напряженного состояния.
- •4.9 Энергия изменения формы и объёма
- •5. Теории предельных напряженных состояний
- •6 Изгиб
- •6.1 Основные понятия об изгибе
- •6.2 Опорные устройства балок и их типы
- •6.3 Определение реакций
- •6.4 Внутренние усилия при изгибе
- •6.5 Дифференциальные зависимости при изгибе между q, q, m
- •6.6 Напряжения при изгибе
- •6.6.1 Нормальные напряжения при чистом изгибе
- •6.6.2 Напряжения при поперечном изгибе
- •6.7 Расчёт балок на прочность по допускаемым напряжениям
- •6.8 О рациональной форме поперечного сечения балки
- •6.9 Перемещения при изгибе.
- •6.10 Балки переменного сечения и балки равного сопротивления
- •7. Сдвиг, кручение
- •7.1 Сдвиг
- •7.1.1 Чистый сдвиг и его особенности
- •7.1.2 Зависимость между упругими характеристиками
- •7.2. Кручение
- •7.2.1 Основные понятия
- •7.2.2Связь между моментом внешних пар сил, передаваемой
- •7.2.3 Напряжения и деформации при кручении круглого вала.
- •7.2.4 Кручение брусьев некруглого поперечного сечения.
- •7.2.5Свободное кручение тонкостенных стержней открытого профиля
- •7.2.6 Свободное кручение составного открытого профиля
- •7.2.7 Кручение тонкостенного стержня с замкнутым профилем
- •8. Устойчивость сжатых стержней
- •8.1 Основные понятия
- •8.2Формула Эйлера для критической силы
- •8.3 Влияние условий закрепления стержня на величину
- •8.4 Критические напряжения. Пределы применимости формулы Эйлера
- •8.5 Расчеты на устойчивость с использованием коэффициента
- •8.6 О выборе материала и рациональной формы поперечного
- •8.7 Продольно - поперечный изгиб
3.7 Монтажные напряжения в статически неопределимых системах
Пусть при сборке стержневой конструкции (рис.3.9 а) стержень 2 оказывается на вели- чину δ корче необходимой длиныℓ. После монтажа стержень 1 окажется сжатым, стержень 2 – растянутым. Для определения внутренних усилий (рис.3.9б), возникших в этих стержнях
а)
после сборки, запишем уравнение равновесия: ∑М0= -N1b+N2c= 0 (3.2). Из этого уравнения видно, что задача статически неопределимая. Для составления недостающего второго уравнения рассмотрим соотношение деформаций стержней после монтажа (рис. 3.9 в)
или (3.3)
Совместное решение уравнений (3.2) и (3.3) позволяет определить усилия N1 и N2
,
Температурные напряжения
При нагревании бруса его длина изменится на величину ∆ℓТ=αℓ∆Т. Здесьα– темпе-ратурный коэффициент линейного расширения материала, ℓ - длина бруса до нагревания, ∆Т-величина изменения температуры.
Рассмотрим задачу определения температурных напряжений в брусе, жестко закреп-
Z лённом
по торцам. Из условия равновесия ∑Z=
RА+ RВ=0 видно, что
рассматриваемая задача является
статически неопределимой. Из условий
закрепления следует: ∆ℓ=∆ℓТ+∆ℓN=0.
Здесь ℓТ=αℓ∆Т, ∆ℓN=,
тогда αℓ∆Т+=0,
RВ
RА α∆Т=-=-,σt=-Е
α∆Т.
Контрольные вопросы
Когда брус испытывает деформацию центрального растяжения, сжатия?
Какие внутренние усилия возникают при ц.р.с.?
Какие напряжения возникают при ц.р.с.? Как они определяются?
Что такое абсолютная деформация? Относительная деформация?
Как сформулировать закон Гука в деформациях? Закон Гука в напряжениях?
Как сформулировать закон Пуассона?
Что такое предел пропорциональности? Предел упругости? Предел текучести (физический)? Предел текучести условный? Предел прочности?
Условие прочности при ц.р.с.?
Как определяется жёсткость при ц.р.с.?
Что называется допускаемым напряжением и как оно определяется?
Какие системы называются статически неопределимыми?
Какие уравнения используются при раскрытии статической неопределимости?
4.Основы теории напряженного и деформированного состояния
4.1Основные понятия.
На различно ориентированных площадках, проходящих через одну и ту же точку, будут отличаться и по величине и по направлению.
Совокупность напряжений по всем площадкам, проходящим через данную точку, называется .напряженным состоянием в точке тела
И
y x z A Рис.
4.1
Так как все грани параллелепипеда бесконечно малы и в пределе проходят через точку А, то напряжения на соответствующих секущих плоскостях – это напряжения в исследуемой точке. Такой подход возможен на основании гипотезы сплошной среды.
О
Индекс нормального
напряжения соответствует оси,
перпендикулярно которой расположена
площадка. Первый индекс
касательного напряжения обозначает
нормаль к площадке , на которой оно
действует, второй соответствует оси,
параллельно которой направлено это
напряжение.
Нормальные
растягивающие напряжения прини-маются
положительными, нормальные сжимающие
–отрицательными.
Касательные
напряжения считаются положительными,
если нормаль к площадке поворачивается
до совмещения с вектором напряжения
по часовой стрелке (рис. 4.3).
Рис.
4.2
Рис.
4.3
Согласно методу сечения, выделенный элемент под действием рассматриваемых напряжений будет находиться в равновесии. Вследствие достаточно малой длины ребер элемента напряжения на параллельных гранях можно считать равными, но противоположно
направленными. Поэтому напряженное состояние в точке может быть задано девятью компонентами по трем взаимно перпендикулярным площадкам