- •1. Основные понятия
- •1.2 Реальный объект и расчётная схема
- •1.3 Классификация внешних сил
- •1.4 Метод сечений
- •2. Геометрические характеристики поперечных сечений бруса
- •2.2 Геометрические характеристики простейших фигур
- •2.3 Зависимость между моментами инерции относительно
- •2.4 Главные оси и главные моменты инерции сечения
- •2.5 Зависимость между моментами инерции при повороте осей
- •2.6 Графический способ исследования моментов инерции. Круги Мора
- •2.7 Радиусы и эллипс инерции
- •3.7 Моменты инерции сложных сечений
- •3. Вычисление моментов инерции относительно центральных осей X,y
- •4.Определение главных центральных моментов инерции и положения
- •3. Центральное растяжение и сжатие
- •3.1 Напряжения при центральном растяжении, сжатии
- •3.2 Продольные и поперечные деформации при центральном
- •3.3 Испытание на растяжение. Основные механические характеристики
- •3. 4 Явление наклёпа
- •3.5 Расчёт на прочность при центральном растяжении, сжатии
- •3.6 Статически неопределимые задачи при центральном
- •3.7 Монтажные напряжения в статически неопределимых системах
- •4.Основы теории напряженного и деформированного состояния
- •4.1Основные понятия.
- •4.2 Закон парности касательных напряжений. Главные площадки, главные напряжения.
- •4.3 Виды напряженного состояния.
- •4.4 Линейное (одноосное) напряженное состояние.
- •4.5 Плоское (двухосное) напряженное состояние.
- •4.6 Графический метод исследования напряженного состояния в точке. Построение кругов Мора
- •4.6.1 Прямая задача
- •4.6.2 Обратная задача.
- •4.7 Напряжения на произвольной площадке при объемном напряженном состоянии
- •4.7.1 Круг Мора для объемного напряженного состояния.
- •4.9 Энергия изменения формы и объёма
- •5. Теории предельных напряженных состояний
- •6 Изгиб
- •6.1 Основные понятия об изгибе
- •6.2 Опорные устройства балок и их типы
- •6.3 Определение реакций
- •6.4 Внутренние усилия при изгибе
- •6.5 Дифференциальные зависимости при изгибе между q, q, m
- •6.6 Напряжения при изгибе
- •6.6.1 Нормальные напряжения при чистом изгибе
- •6.6.2 Напряжения при поперечном изгибе
- •6.7 Расчёт балок на прочность по допускаемым напряжениям
- •6.8 О рациональной форме поперечного сечения балки
- •6.9 Перемещения при изгибе.
- •6.10 Балки переменного сечения и балки равного сопротивления
- •7. Сдвиг, кручение
- •7.1 Сдвиг
- •7.1.1 Чистый сдвиг и его особенности
- •7.1.2 Зависимость между упругими характеристиками
- •7.2. Кручение
- •7.2.1 Основные понятия
- •7.2.2Связь между моментом внешних пар сил, передаваемой
- •7.2.3 Напряжения и деформации при кручении круглого вала.
- •7.2.4 Кручение брусьев некруглого поперечного сечения.
- •7.2.5Свободное кручение тонкостенных стержней открытого профиля
- •7.2.6 Свободное кручение составного открытого профиля
- •7.2.7 Кручение тонкостенного стержня с замкнутым профилем
- •8. Устойчивость сжатых стержней
- •8.1 Основные понятия
- •8.2Формула Эйлера для критической силы
- •8.3 Влияние условий закрепления стержня на величину
- •8.4 Критические напряжения. Пределы применимости формулы Эйлера
- •8.5 Расчеты на устойчивость с использованием коэффициента
- •8.6 О выборе материала и рациональной формы поперечного
- •8.7 Продольно - поперечный изгиб
8. Устойчивость сжатых стержней
8.1 Основные понятия
Под устойчивостью понимается способность конструкции сохранять свою первоначальную форму равновесия при воздействии внешних сил.
При эксплуатации конструкция может подвергаться воздействиям, которые стремятся её вывести из равновесия. Эти воздействия называются возмущающими. Если после прекращения возмущающих воздействий конструкция возвращается в исходное состояние, то её состояние называется устойчивым. Если конструкция не возвращается к исходной форме равновесия, то её положение будет не устойчивым.
Под потерей устойчивости понимается переход от устойчивой формы равновесия к неустойчивой.
Рассмотрим достаточно длинный стержень по сравнению с размерами его поперечного сечения и нагрузим его силой F, которая будет постепенно возрастать.
Пока
сила Fмала стержень
сохраняет прямолиней-ную форму. С
увеличением её до некоторого значе-нияF=Fкр
после отклонения стержня он уже не
вып-рямляется. Положение стержня будет
неустойчивым. При дальнейшем увеличении
нагрузки, когдаF>Fкр
, может произойти разрушение из-за
потери устойчи-вости.
Критические
напряжения не зависят от местных
ослаблений поперечного сечения бруса. Допускаемое
напряжение при потере устойчивости
, здесь
n– коэффициент запаса
по устойчивости
8.2Формула Эйлера для критической силы
Вывод формулы Эйлера рассмотрим на примере двух опорной балки, нагруженной сжимающей осевой силойF. ПриF=Fкрбалка прогнется. Запишем дифференциальное уравнение изогнутой оси:
, .
здесь I=Imin.
Обозначим,
получим дифференциальное уравнение
второго порядка без правой части.
(8.1).
Его решение имеет вид:
.
Значения А и В определятся из граничных условий (z= 0 иz=ℓ). В рассматриваемой балке имеем приz=0y=0; приz=ℓy=0. Тогда из(8.1)следует
так как ,sinkℓ≠0, то В=0, тогда
Asinkℓ=0.
Но A≠0, так как балка не будет иметь прогибов, поэтому
sinkℓ=0, т.е.kℓ=0,, 2π, 3π,…nπ.
Из последнего равенства находим
k2==,
откуда следует формула
,
n≠0, тогда приn=1 получим окончательное выражение для критической силы, называемой формулой Эйлера:
. (8.2)
8.3 Влияние условий закрепления стержня на величину
критической силы
Уравнение изогнутой оси стержня при потере устойчивости определится формулой., т.е. она представляет собой дугу синусоиды. Для рассмотренного стержня, шарнирно закрепленного по концам (эйлеровский случай), изогнутая ось принимает форму полуволны синусоиды длиной ℓ. Стержень с жестким закреплением при изгибе принимает форму четверти волны синусоиды, а полая полуволна будет располагаться на длине 2ℓ. Для такого стержня критическая сила будет равна.
Для сопоставления критической силы эйлеровского стержня с критической силой стержня, имеющего другие условия закрепления концов, вводится коэффициент приведения длины, который показывает во сколько раз следует изменить длину стержня с заданными ус-
ловиями закрепления по сравнению с длиной стержня с с шарнирно закрепленными концами. Форма изогнутой оси и коэффициенты приведения её длины представлены на рисунке
С учетом рассмотренного коэффициента приведения длины стержня μ критическая сила будет определяться формулой(8.3).