- •Глава 1. Уравнения Максвелла 3
- •§2. Ток смещения
- •§3. Закон полного тока с учетом тока смещения
- •§4. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
- •§5. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •§6. Волновое уравнение
- •Глава 2. Волны. Поляризация волн §1. Виды волн. Общие свойства волн
- •§2. Плоские монохроматические волны
- •§3. Основные свойства эм-волн
- •§4. Поведение эм-волн на границе раздела двух сред
- •§5. Линзы
- •§8. Получение света с эллиптической или круговой поляризацией
- •§9. Двойное лучепреломление. Способы получения линейно поляризованного света
- •§10. Закон Малюса
- •§11. Степень поляризации света
- •§12. Прохождение светового луча через систему изNполяризаторов с потерями
- •§13. Построение волновых фронтов о- и е-волн и определение направления распространения о- и е-лучей в одноосных кристаллах по Гюйгенсу
- •§14. Длина волны и волновое число при переходе волны из вакуума в среду
- •14.1. Длина волны
- •14.2. Волновое число
- •§15. Фазосдвигающие пластинки. Получение света с произвольной поляризацией
- •§16. Искусственная анизотропия
- •§17. Оптически активные вещества
- •Глава 3. Интерференция волн §1. Основные понятия. Способы получения когерентных световых пучков
- •§2. Количественное описание интерференции. Условия минимумов и максимумов
- •§3. Степень когерентности излучения источника. Интерференция частично когерентных волн
- •§4. Опыт Юнга (деление волнового фронта)
- •§5. Пространственная и временная когерентность излучения источника. Время и длина когерентности
- •§6. Бипризма Френеля
- •§7. Интерференция света на тонких пленках
- •§8. Интерференция света на тонком клине
- •§9. Интерференция света на плоском сферическом клине (кольца Ньютона)
- •Глава 4. Дифракция волн §1. Принципы Гюйгенса и Гюйгенса–Френеля
- •§2. Дифракция волн. Виды дифракции
- •§3. Дифракция Френеля на круглом отверстии
- •§4. Зоны Френеля
- •§5. Дифракция Фраунгофера на щели
- •§6. Дифракционная решетка
- •I(φ) sin φ
- •§7. Угловая и линейная дисперсия. Разрешающая способность
- •Глава 5. Тепловое излучение §1. Определение теплового излучения
- •§2. Поглощательная и излучательная способности тела. Абсолютно черное, белое и серое тела
- •§3. Энергетические характеристики излучения
- •§4. Связь междуrνTиrλT
- •§5. Законы Стефана-Больцмана и Вина
- •§6. Закон Кирхгофа
- •§7. Формула Планка. Доказательство с ее помощью законов Стефана-Больцмана и Вина
- •§8. Излучение серых тел
- •§9. Оптическая пирометрия. Цветовая, яркостная и радиационная температуры
- •Глава 6. Элементы релятивистской механики §1. Релятивистские масса, импульс, энергия
- •§2. Частицы с нулевой массой покоя — фотоны
- •§3. Постулат Эйнштейна о фотонах
- •§4. Волновые и корпускулярные свойства света и микрочастиц. Корпускулярно-волновой дуализм
- •§5. Внешний и внутренний фотоэффект
- •§6. Опытные законы внешнего фотоэффекта
- •§7. Теория фотоэффекта Эйнштейна
- •§8. Давление света
- •§9. Рэлеевское и комптоновское рассеяние света
- •§10. Описание эффекта Комптона
- •§11. Алгоритм решения задач на эффект Комптона
- •Глава 7. Волновые свойства микрочастиц §1. Гипотеза де Бройля. Уравнение волны де Бройля
- •§2. Интерпретация волновой функции
- •§3. Соотношения неопределенностей Гейзенберга
- •§4. Опытное подтверждение гипотезы де Бройля. Опыт Дэввисона и Джермера
- •Глава 8. Уравнение Шредингера §1. Зависящее от времени уравнение Шредингера
- •§2. Стационарное уравнение Шредингера
- •§3. Стандартные условия, налагаемые на волновую функцию
- •§4. Собственные значения и собственные функции оператора Гамильтона. Квантование энергии микрочастиц
- •§5. Смысл волновой функции
- •§6. Простейшая задача квантовой механики: частица в потенциальной яме с бесконечно высокими стенками
§2. Ток смещения
Из опытов по размыканию и замыканию электрической цепи, содержащей конденсатор, известно, что переменный или изменяющийся во времени ток через конденсатор протекает, а постоянный ток не протекает.
Так как внутри конденсатора диэлектрик или вакуум, то ток проводимости протекать не может. Для объяснения наличия в цепи с конденсатором переменного тока Максвелл предположил, что внутри конденсатора возникает так называемый ток смещения. Кроме того, он ввел понятиеполного тока, который по его предположению равен сумме токов проводимости и смещения
, (1)
где и— плотности токов проводимости и смещения.
Выражение для тока смещения согласно Максвеллу можно найти следующим образом. Ввиду непрерывности линий тока на границе проводник–конденсатор тон проводимости Iдолжен переходить в ток смещения:I=Iсм. Согласно определению ток проводимости равенI=dq/dt, где на границе проводник–конденсаторq—заряд обкладки конденсатора.
Для нахождения dq/dtокружим обкладку конденсатора произвольной замкнутой поверхностьюSи воспользуемся теоремой Гаусса для вектора индукции электрического поля
, (2)
где q —свободный заряд на обкладке конденсатора внутриS.Дифференцируя обе части (2)поt,найдем ток смещения в конденсаторе
. (3)
Учитывая, что
, (4)
получим, что плотность тока смещенияравна скорости изменения индукции электрического поля в конденсаторе:
. (5)
Плотность полного токав области пространства, где существуют токи проводимости и переменное электрическое поле равна
. (6)
§3. Закон полного тока с учетом тока смещения
Под законом полного токапонимают утверждение
.(1)
Согласно предположению Максвела в теоремы о циркуляции векторов или должен входить полный ток, охватываемый произвольным контуром Г. Т.е. полагаем
(2)
Получили
. (3)
Это уравнение есть закон полного тока в трактовке Максвела. Из него следует, что переменное электрическое поле всегда порождает переменное магнитное поле.
§4. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
Согласно Максвелу переменные электрические и магнитные поля взаимосвязаны(одно переменное поле порождает другое) и удовлетворяют следующей системе уравнений.
(1)
Эти уравнения дополняются выражением для силы Лоренца, описывающей движение свободных зарядов в электрических и магнитных полях
. (2)
Если поля стационарны (и), то уравнения (1) принимают вид
(3)
Из этих уравнений следует, что стационарные электрические и магнитные поля в отличие от переменных полей могут существовать раздельно.
Уравнения Максвелла являются постулатами (аксиомами) современной теории электромагнетизма. Их нельзя доказать. Можно указать лишь логическиe посылки, приводящие к этим уравнениям.
Систему уравнений Максвела можно дополнить граничными условиями, для векторов ,,,,которые для границы раздела двух сред, на которой нет свободных зарядов и токов проводимости, имеют вид
, (4)
где индекс nозначает нормальную составляющую поля, аτ — тангенциальную или касательную к границе раздела.
Уравнения Максвела не содержат никаких предположений о свойствах среды, в которой существует электромагнитное поле. Свойства среды учитываются с помощью уравнений, которые называютматериальными
. (5)
где εиμ— электрическая и магнитная проницаемости среды,ε0иμ0 — электрическая и магнитная постоянные,γ— проводимость среды.