- •Глава 1. Уравнения Максвелла 3
- •§2. Ток смещения
- •§3. Закон полного тока с учетом тока смещения
- •§4. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
- •§5. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •§6. Волновое уравнение
- •Глава 2. Волны. Поляризация волн §1. Виды волн. Общие свойства волн
- •§2. Плоские монохроматические волны
- •§3. Основные свойства эм-волн
- •§4. Поведение эм-волн на границе раздела двух сред
- •§5. Линзы
- •§8. Получение света с эллиптической или круговой поляризацией
- •§9. Двойное лучепреломление. Способы получения линейно поляризованного света
- •§10. Закон Малюса
- •§11. Степень поляризации света
- •§12. Прохождение светового луча через систему изNполяризаторов с потерями
- •§13. Построение волновых фронтов о- и е-волн и определение направления распространения о- и е-лучей в одноосных кристаллах по Гюйгенсу
- •§14. Длина волны и волновое число при переходе волны из вакуума в среду
- •14.1. Длина волны
- •14.2. Волновое число
- •§15. Фазосдвигающие пластинки. Получение света с произвольной поляризацией
- •§16. Искусственная анизотропия
- •§17. Оптически активные вещества
- •Глава 3. Интерференция волн §1. Основные понятия. Способы получения когерентных световых пучков
- •§2. Количественное описание интерференции. Условия минимумов и максимумов
- •§3. Степень когерентности излучения источника. Интерференция частично когерентных волн
- •§4. Опыт Юнга (деление волнового фронта)
- •§5. Пространственная и временная когерентность излучения источника. Время и длина когерентности
- •§6. Бипризма Френеля
- •§7. Интерференция света на тонких пленках
- •§8. Интерференция света на тонком клине
- •§9. Интерференция света на плоском сферическом клине (кольца Ньютона)
- •Глава 4. Дифракция волн §1. Принципы Гюйгенса и Гюйгенса–Френеля
- •§2. Дифракция волн. Виды дифракции
- •§3. Дифракция Френеля на круглом отверстии
- •§4. Зоны Френеля
- •§5. Дифракция Фраунгофера на щели
- •§6. Дифракционная решетка
- •I(φ) sin φ
- •§7. Угловая и линейная дисперсия. Разрешающая способность
- •Глава 5. Тепловое излучение §1. Определение теплового излучения
- •§2. Поглощательная и излучательная способности тела. Абсолютно черное, белое и серое тела
- •§3. Энергетические характеристики излучения
- •§4. Связь междуrνTиrλT
- •§5. Законы Стефана-Больцмана и Вина
- •§6. Закон Кирхгофа
- •§7. Формула Планка. Доказательство с ее помощью законов Стефана-Больцмана и Вина
- •§8. Излучение серых тел
- •§9. Оптическая пирометрия. Цветовая, яркостная и радиационная температуры
- •Глава 6. Элементы релятивистской механики §1. Релятивистские масса, импульс, энергия
- •§2. Частицы с нулевой массой покоя — фотоны
- •§3. Постулат Эйнштейна о фотонах
- •§4. Волновые и корпускулярные свойства света и микрочастиц. Корпускулярно-волновой дуализм
- •§5. Внешний и внутренний фотоэффект
- •§6. Опытные законы внешнего фотоэффекта
- •§7. Теория фотоэффекта Эйнштейна
- •§8. Давление света
- •§9. Рэлеевское и комптоновское рассеяние света
- •§10. Описание эффекта Комптона
- •§11. Алгоритм решения задач на эффект Комптона
- •Глава 7. Волновые свойства микрочастиц §1. Гипотеза де Бройля. Уравнение волны де Бройля
- •§2. Интерпретация волновой функции
- •§3. Соотношения неопределенностей Гейзенберга
- •§4. Опытное подтверждение гипотезы де Бройля. Опыт Дэввисона и Джермера
- •Глава 8. Уравнение Шредингера §1. Зависящее от времени уравнение Шредингера
- •§2. Стационарное уравнение Шредингера
- •§3. Стандартные условия, налагаемые на волновую функцию
- •§4. Собственные значения и собственные функции оператора Гамильтона. Квантование энергии микрочастиц
- •§5. Смысл волновой функции
- •§6. Простейшая задача квантовой механики: частица в потенциальной яме с бесконечно высокими стенками
Глава 5. Тепловое излучение §1. Определение теплового излучения
Тепловое излучение(ТИ)—это испускание ЭМ-волн нагретым телом за счет его внутренней энергии. Все остальные виды свечения тел, возбуждаемые за счет видов энергии, отличие от тепловой, называютлюминесценцией.
§2. Поглощательная и излучательная способности тела. Абсолютно черное, белое и серое тела
В общем случае любое тело отражает, поглощает и пропускает падающее на него излучение. Поэтому для падающего на тело потока излучения можно написать:
, (1)
откуда
, (2)
где ρ, а, t —коэффициенты отражения, поглощения и пропускания для тела, называемые также егоотражательной,поглощательнойипропускательнойспособностями. Если тело не пропускает излучение, тоt=0, иρ+a=1. В общем случае коэффициенты ρиaзависят от частоты излученияνи температуры тела:и.
Если тело полностью поглощает падающее на него излучение любой частоты, но не отражает его (),то тело называютабсолютно чёрным, а если тело полностью отражает излучение, но не поглощает его (), то тело называютбелым, если же,то тело называют серым. Если поглощательная способность тела зависит от частоты или длины волны падающего излучения и, то тело называютселективным поглотителем.
§3. Энергетические характеристики излучения
Поле излучения принято характеризовать потоком излученияΦ (Вт).Поток —это энергия, переносимая излучением через произвольную поверхность в единицу времени. Поток излучения, испускаемый единицей площади тела, называют энергетической светимостью тела и обозначаютRT (Вт/м2).
Энергетическую светимость тела в интервале частот обозначаютdRν, а если она зависит от температуры телаT, тodRνT. Энергетическая светимость пропорциональна ширинеdνчастотного интервала излучения:.Коэффициент пропорциональностиrνTназываютиспускательной способностью телаилиспектральной энергетической светимостью.
На практике чаще используют энергетическую светимость в интервале длин волн , обозначаемуюdRλT, для которой справедливо аналогичное соотношение: . КоэффициентrλTтакже называют спектральной энергетической светимостью тела.
Размерности ,.
Энергетическая светимость тела во всем интервале испускаемых частот излучения (во всем интервале длин волн) равна
.
§4. Связь междуrνTиrλT
Характеристики излучения, зависящие от частоты νили длины волныλизлучения, называютспектральными.
Связь между rνTиrλTнаходят из условия
.
Из соотношения илиполучим
.
Тогда
.
Отсюда
.
§5. Законы Стефана-Больцмана и Вина
Тепловое излучение—это ЭМ-излучение, испускаемое веществом за счет его внутренней энергии. ТИ имеет сплошной спектр, т.е. его испускательная способностьrνTилиrλTв зависимости от частоты или длины волны излучения изменяется непрерывно, без скачков.
ТИ —это единственный вид излучения в природе, которое являетсяравновесным, т.е. находится в термодинамическом или тепловом равновесии с излучающим его телом. Тепловое равновесие означает, что излучающее тело и поле излучения имеют одинаковую температуру.
ТИ является изотропным, т.е. вероятности испускания излучения разных длин волн или частот и поляризаций в разных направлениях равновероятны (одинаковы).
Среди излучающих (поглощающих) тел особое место занимают абсолютно черные тела(АЧТ), которые полностью поглощают падающее на него излучение, но не отражают его. Если АЧТ раскалить, то, как показывает опыт, оно будет светить ярче, чем серое тело. Например, если на фарфоровой тарелке нанести рисунок желтой, зеленой и черной краской, а затем тарелку нагреть до высокой температуры, то черный рисунок будет светить ярче, зеленый слабее, и совсем слабо будет светиться желтый рисунок. Примером раскаленного АЧТ является Солнце.
Другим примером АЧТ является полость с малым отверстием и зеркально отражающими внутренними стенками. Внешнее излучение, попав в отверстие, остается внутри полости и практически не выходит из него, т.е. поглощательная способность такой полости равна единице, а это и есть АЧТ. Например, обычное окно в квартире, открытое в солнечный день, не выпускает наружу попавшее внутрь его излучение, и снаружи кажется черным, т.е. ведет себя как АЧТ.
Опыт показывает, что зависимость испускательной способности АЧТ от длины волны излученияλимеет вид:
График имеет максимум. При увеличении температуры тела максимум зависимостиотλсмещается в сторону более коротких длин волн (больших частот), а тело начинает светить ярче. Это обстоятельство отражено в двух опытных законах Вина и законе Стефана–Больцмана.
Первый закон Винаутверждает: положение максимума испускательной способности АЧТ обратно пропорционально его температуре:
, (1)
где b = 2,9·10−3м·К—первая постоянная Вина.
Второй закон Винаутверждает: максимальная испускательная способность АЧТ пропорциональна пятой степени его температуры:
, (2)
где с = 1,3·10−5Вт/м3К5 —вторая постоянная Вина.
Если вычислить площадь под графиком испускательной способности АЧТ, то мы найдем его энергетическую светимость .Она оказывается пропорциональной четвертой степени температуры АЧТ. Таким образом
. (3)
Это закон Стефана–Больцмана, σ=5,67·10−8Вт/м2К4 —постоянная Стефана–Больцмана.