- •Тепломассообмен
- •Часть 2 (тот-2)
- •Часть 2 (тот-2)
- •450062, Республика Башкортостан, г.Уфа, ул. Космонавтов,1
- •Введение
- •Необходимость углублённого понимания и роль российских учёных
- •Модели среды и задача курса
- •1. Теплообмен
- •1.1. Основные понятия теплообмена
- •Основные способы переноса теплоты
- •Виды сложного теплообмена
- •1.2. Теплопроводность. Закон Фурье
- •Пределы и характер изменения коэффициента теплопроводности
- •1.3. Дифференциальное уравнение теплопроводности и его решения
- •Условия однозначности для процессов теплопроводности
- •1.3.1. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме (граничные условия I рода) Плоская стенка,
- •Многослойная плоская стенка
- •1.3.2. Теплопередача (теплопроводность при граничных условиях III рода) Плоская однородная и многослойная стенки
- •Цилиндрическая стенка: теплопроводность при стационарном тепловом режиме (граничные условия I рода)
- •Многослойная криволинейная стенка: теплопередача (теплопроводность при граничных условиях III рода)
- •Средняя расчётная поверхность
- •Интенсификация теплопередачи – увеличение теплового потока
- •Расчётные формулы для цилиндрической стенки
- •Критический диаметр цилиндрической стенки
- •Тепловая изоляция
- •1.3.3. Нестационарная теплопроводность Физические представления о процессах нагревания и охлаждения тел
- •Охлаждение (нагревание) неограниченной пластины
- •Количество теплоты, отданное пластиной в процессе охлаждения
- •Влияние числа Bi на процессы нестационарной Теплопроводности
- •Охлаждение тел конечных размеров
- •Зависимость охлаждения (нагревания) от формы и размеров тела
- •Регулярный режим охлаждения (нагревания) тела
- •1.4. Конвективный теплообмен (кто) в однофазной среде
- •Система дифференциальных уравнений кто
- •Теория подобия
- •Методы приведения к безразмерному виду Простейший метод – метод «губки»
- •Получение эмпирических уравнений подобия
- •1.5. Элементы теплообмена при фазовых превращениях. Конденсация чистого пара
- •Расчёт коэффициента теплоотдачи по формулам Нуссельта
- •1.6. Теплообмен излучением в прозрачной среде. Сложный теплообмен
- •Основные законы теплового излучения
- •Теплообмен излучением системы тел в прозрачной среде
- •1.7. Основы теплового расчёта теплообменных аппаратов
- •Краткая классификация тоа
- •Виды теплового расчёта
- •Уравнение теплового баланса и теплопередачи
- •Схемы движения теплоносителей
- •Распределение температур при прямотоке и противотоке
- •Средний температурный напор
- •2. Методы теории Тепломассобмена
- •У часток термической стабилизации
- •Теплообмен при ламинарном течении в трубе
- •Теплоотдача в трубах некруглого сечения
- •Каналы кольцевого поперечного сечения
- •Теплоотдача в изогнутых трубах
- •Теплоотдача в шероховатых трубах
- •Средняя по сечению потока температура жидкости
- •Теплоотдача при свободном движении
- •Теплоотдача при поперечном омывании труб и пучков труб
- •Коэффициент теплоотдачи при омывании труб и пучков труб (плакат)
- •Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб
- •Коэффициенты теплоотдачи
- •2 .2. Дополнение к расчёту среднего температурного напора
- •Формула в.Г. Шухова
- •Сравнение прямотока и противотока
- •2.3. Дополнение к теплообмену при фазовых превращениях. Кипение Режимы кипения
- •Теплоотдача при пузырьковом режиме в большом объёме
- •Структура двухфазного потока при течении внутри труб кипящей жидкости
- •Теплоотдача при вынужденном движении кипящей жидкости в трубах
- •2.4. Приближение пограничного слоя Система уравнений ламинарного пограничного слоя
- •Система уравнений турбулентного пограничного слоя
- •2.5. Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена Условия подобия физических процессов
- •Моделирование процессов кто
- •Термодинамическое подобие
- •Метод локального теплового моделирования
- •Метод масштабных преобразований (приведение математической формулировки краевой задачи к безразмерному виду)
- •Метод размерностей. Π-теорема
- •2.6. Теплогидравлический расчёт теплообменных аппаратов
- •2.7. Методы теплообмена излучением Закон Ламберта
- •Теплообмен излучением между телами, произвольно расположенными в пространстве. Угловые коэффициенты
- •Уравнение переноса лучистой энергии
- •Особенности излучения газов и паров
- •2.8. Массообмен Основные понятия и определения
- •Концентрационная диффузия. Закон Фика
- •Тепло- и массообмен в двухкомпонентных средах
- •2.9. Дифференциальные уравнения тепломассообмена
- •Система уравнений конвективного массообмена для бинарной смеси
- •Диффузионный пограничный слой
- •Числа подобия конвективного массообмена
- •Аналогия процессов теплообмена и массообмена
- •Тройная аналогия
- •Методы теплопроводности Ребристые поверхности (методы интенсификации теплообмена)
- •Дифференциальное уравнение для прямого ребра
- •Прямое ребро прямоугольного профиля
- •Прямое ребро треугольного профиля
- •Круглое ребро прямоугольного профиля (табл. 1д)
- •Тепловой поток, переданный одним ребром
- •Теплоотдача при плёночной конденсации сухого насыщенного водяного пара с учётом волнового движения
- •Cписок использованной литературы
- •Содержание
- •1.3.1. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме (граничные условия I рода) 20
- •1.3.2. Теплопередача (теплопроводность при граничных условиях III рода) 24
- •1.3.3. Нестационарная теплопроводность 39
Тройная аналогия
Для условий ; ; имеем:
; (23.14)
; (23.15)
. (23.16)
Поскольку , то:
. (23.17)
Уравнения (23.14) – (23.17) тождественны по переменным t, mi и wx. Если при этом имеется подобие граничных условий, то существует подобие температурных, концентрационных и скоростных полей – в этом и заключается тройная аналогия.
Диффузионное число подобия Стантона рассчитывается по аналогии с (23.11):
. (23.18)
При тройной аналогии:
, (23.19)
где сf – безразмерный коэффициент трения.
, (23.20)
где – касательные напряжения трения на стенке.
Из (23.19) получают частные аналогии:
-
; – подобны скоростные и температурные поля;
-
; – подобны скоростные и концентрационные поля;
-
; – подобны температурные и концентрационные поля.
Из последнего выражения получим зависимость между α и βm:
; (23.21)
; (23.22)
; (23.23)
. (23.24)
Лекция 1Д
Методы теплопроводности Ребристые поверхности (методы интенсификации теплообмена)
Известно, что:
. (1Д.1)
Рассмотрим метод увеличения теплового потока Q за счёт увеличения площади поверхности F.
Различают рёбра прямые, кольцевые и т.д. Они используются в ДВС, холодильных установках и в другом оборудовании. Для каждой установки определяется эффективное оребрение.
Рис. 1Д.1.Типы ребёр:
А – прямые ребра прямоугольного профиля, Б – кольцевые рёбра
Дифференциальное уравнение для прямого ребра
f (x)
Рис. 1Д.2. К выводу дифференциального уравнения для прямого ребра
Из рис. 1Д.2 видно, что:
f . (1Д.2)
Таким образом, f – половина толщины ребра.
Тепловой поток через ребро:
. (1Д.3)
Дифференцируя по x, получаем:
; (1Д.4)
. (1Д.5)
При стационарном процессе переданная теплота отдаётся в окружающую среду.
Считаем, что теплоотдача идёт через поверхности b'bcc' и a'add', а через вершину ребра abcd теплоотдачи нет (она мала).
; (1Д.6)
, (1Д.7)
где to – температура окружающей среды.
Суммируя (1Д.5) и (1Д.7), имеем:
. (1Д.8)
Из (1Д.8) получаем дифференциальное уравнение прямого ребра произвольного профиля:
. (1Д.9)
Прямое ребро прямоугольного профиля
Рис. 1Д.3. Прямое ребро прямоугольного профиля
Для прямого ребра прямоугольного профиля . Тогда (1Д.9) принимает вид:
; (1Д.10)
. (1Д.11)
Введём параметр m:
. (1Д.12)
Тогда (1Д.11) принимает вид:
. (1Д.13)
Полученное выражение – уравнение для прямого ребра прямоугольного профиля. Его общее решение имеет вид:
. (1Д.14)
Граничные условия: ; ;
; .
Решение получают в виде:
. (1Д.15)
Выражение (1Д.15) – распределение температуры в прямом ребре прямоугольного профиля.
Рабочей характеристикой ребра считают эффективность, определяемую как:
, (1Д.16)
где – тепловой поток, переданный ребром при текущей температуре t;
– тепловой поток, который передавался бы ребром, если бы вся поверхность ребра имела температуру основания.
Количество теплоты, которое передаётся ребром в окружающую среду:
. (1Д.17)
Подставив в (1Д.17) выражение для из (1Д.15) и проинтегрировав, получаем:
; (1Д.18)
. (1Д.19)
Тогда (1Д.16) с учётом (1Д.18) и (1Д.19) принимает вид:
. (1Д.20)
Выражение (1Д.20) – эффективность прямого ребра прямоугольного профиля. При этом . Если , температура поверхности всего ребра равна температуре его основания .
Если ; ;
; .
С уменьшением значение растёт. Так как , то для увеличения необходимо уменьшить l и увеличить λ и δ.