- •Тепломассообмен
- •Часть 2 (тот-2)
- •Часть 2 (тот-2)
- •450062, Республика Башкортостан, г.Уфа, ул. Космонавтов,1
- •Введение
- •Необходимость углублённого понимания и роль российских учёных
- •Модели среды и задача курса
- •1. Теплообмен
- •1.1. Основные понятия теплообмена
- •Основные способы переноса теплоты
- •Виды сложного теплообмена
- •1.2. Теплопроводность. Закон Фурье
- •Пределы и характер изменения коэффициента теплопроводности
- •1.3. Дифференциальное уравнение теплопроводности и его решения
- •Условия однозначности для процессов теплопроводности
- •1.3.1. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме (граничные условия I рода) Плоская стенка,
- •Многослойная плоская стенка
- •1.3.2. Теплопередача (теплопроводность при граничных условиях III рода) Плоская однородная и многослойная стенки
- •Цилиндрическая стенка: теплопроводность при стационарном тепловом режиме (граничные условия I рода)
- •Многослойная криволинейная стенка: теплопередача (теплопроводность при граничных условиях III рода)
- •Средняя расчётная поверхность
- •Интенсификация теплопередачи – увеличение теплового потока
- •Расчётные формулы для цилиндрической стенки
- •Критический диаметр цилиндрической стенки
- •Тепловая изоляция
- •1.3.3. Нестационарная теплопроводность Физические представления о процессах нагревания и охлаждения тел
- •Охлаждение (нагревание) неограниченной пластины
- •Количество теплоты, отданное пластиной в процессе охлаждения
- •Влияние числа Bi на процессы нестационарной Теплопроводности
- •Охлаждение тел конечных размеров
- •Зависимость охлаждения (нагревания) от формы и размеров тела
- •Регулярный режим охлаждения (нагревания) тела
- •1.4. Конвективный теплообмен (кто) в однофазной среде
- •Система дифференциальных уравнений кто
- •Теория подобия
- •Методы приведения к безразмерному виду Простейший метод – метод «губки»
- •Получение эмпирических уравнений подобия
- •1.5. Элементы теплообмена при фазовых превращениях. Конденсация чистого пара
- •Расчёт коэффициента теплоотдачи по формулам Нуссельта
- •1.6. Теплообмен излучением в прозрачной среде. Сложный теплообмен
- •Основные законы теплового излучения
- •Теплообмен излучением системы тел в прозрачной среде
- •1.7. Основы теплового расчёта теплообменных аппаратов
- •Краткая классификация тоа
- •Виды теплового расчёта
- •Уравнение теплового баланса и теплопередачи
- •Схемы движения теплоносителей
- •Распределение температур при прямотоке и противотоке
- •Средний температурный напор
- •2. Методы теории Тепломассобмена
- •У часток термической стабилизации
- •Теплообмен при ламинарном течении в трубе
- •Теплоотдача в трубах некруглого сечения
- •Каналы кольцевого поперечного сечения
- •Теплоотдача в изогнутых трубах
- •Теплоотдача в шероховатых трубах
- •Средняя по сечению потока температура жидкости
- •Теплоотдача при свободном движении
- •Теплоотдача при поперечном омывании труб и пучков труб
- •Коэффициент теплоотдачи при омывании труб и пучков труб (плакат)
- •Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб
- •Коэффициенты теплоотдачи
- •2 .2. Дополнение к расчёту среднего температурного напора
- •Формула в.Г. Шухова
- •Сравнение прямотока и противотока
- •2.3. Дополнение к теплообмену при фазовых превращениях. Кипение Режимы кипения
- •Теплоотдача при пузырьковом режиме в большом объёме
- •Структура двухфазного потока при течении внутри труб кипящей жидкости
- •Теплоотдача при вынужденном движении кипящей жидкости в трубах
- •2.4. Приближение пограничного слоя Система уравнений ламинарного пограничного слоя
- •Система уравнений турбулентного пограничного слоя
- •2.5. Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена Условия подобия физических процессов
- •Моделирование процессов кто
- •Термодинамическое подобие
- •Метод локального теплового моделирования
- •Метод масштабных преобразований (приведение математической формулировки краевой задачи к безразмерному виду)
- •Метод размерностей. Π-теорема
- •2.6. Теплогидравлический расчёт теплообменных аппаратов
- •2.7. Методы теплообмена излучением Закон Ламберта
- •Теплообмен излучением между телами, произвольно расположенными в пространстве. Угловые коэффициенты
- •Уравнение переноса лучистой энергии
- •Особенности излучения газов и паров
- •2.8. Массообмен Основные понятия и определения
- •Концентрационная диффузия. Закон Фика
- •Тепло- и массообмен в двухкомпонентных средах
- •2.9. Дифференциальные уравнения тепломассообмена
- •Система уравнений конвективного массообмена для бинарной смеси
- •Диффузионный пограничный слой
- •Числа подобия конвективного массообмена
- •Аналогия процессов теплообмена и массообмена
- •Тройная аналогия
- •Методы теплопроводности Ребристые поверхности (методы интенсификации теплообмена)
- •Дифференциальное уравнение для прямого ребра
- •Прямое ребро прямоугольного профиля
- •Прямое ребро треугольного профиля
- •Круглое ребро прямоугольного профиля (табл. 1д)
- •Тепловой поток, переданный одним ребром
- •Теплоотдача при плёночной конденсации сухого насыщенного водяного пара с учётом волнового движения
- •Cписок использованной литературы
- •Содержание
- •1.3.1. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме (граничные условия I рода) 20
- •1.3.2. Теплопередача (теплопроводность при граничных условиях III рода) 24
- •1.3.3. Нестационарная теплопроводность 39
Коэффициент теплоотдачи при омывании труб и пучков труб (плакат)
Угловой коэффициент теплоотдачи меняется по периметру. При ламинарном режиме он максимален в лобовой части и минимален в месте отрыва. При турбулентном режиме существует два минимума: один – по ходу, при переходе из ламинарного режима в турбулентный пограничный слой, второй – в месте отрыва. При переходе из ламинарного режима в турбулентный коэффициент теплоотдачи возрастает в 2-3 раза, так что αφ цилиндра связан с характером омывания. Теория очень сложна. Мы считаем коэффициент теплоотдачи по эмпирическим формулам Жукаускаса – (2.2.1), (2.2.2), (2.3.1), (2.3.2) из табл. 2.
В опытах Жукаускаса степень турбулизации Tu мала. Она высока при расположении труб сразу после вентилятора или насоса. При прочих равных условиях поперечное омывание даёт более высокие значения α.
При продольном омывании угол атаки . При поперечном омывании цилиндра его полное сопротивление складывается из сопротивления трения и формы.
Рис. 10.8. Омывание трубы:
ψ – угол атаки – между набегающим потоком и осью трубы
Сопротивление формы обусловлено отрывом потока и образованием вихрей и тогда доля сопротивления трения мала.
Лекция 11
Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб
Известно, что:
. (11.1)
Поскольку у одной трубки площадь поверхности мала, применяют пучки труб с шахматным и коридорным расположением.
Рис. 11.1. Коридорные (вверху) и шахматные (внизу) пучки труб:
S1 – поперечный шаг; S2 – продольный шаг
Для определенного пучка значения S1, S2 и d обычно постоянны. Течение жидкости в пучке имеет сложный характер. Омывание данной трубочки зависит от омывания соседней, поэтому теплообмен в пучке отличается от теплообмена в одиночной трубе. Если в канале до пучка наблюдается турбулентный режим, то турбулентный режим – и в пучке. При ламинарном режиме в канале, в пучке – и ламинарный, и турбулентный. Если для установления турбулентного режима в пограничном слое одиночной трубы , то для пучка .
При расчете значения Re скорость следует брать по самому узкому поперечному сечению пучка. Если , то в переднем ряду – ламинарный режим, а в пучке – турбулентный режим, т.е. имеет место смешанное движение жидкости. В технике смешанный режим при . Омывание I ряда для шахматного и коридорного расположения аналогично одиночной трубе. Омывание остальных рядов сильно зависит от типа пучка. При коридорном расположении все трубы II и последующего рядов находятся в вихревой зоне, где циркуляция мала, основной поток стремится в коридоры между трубками. Поэтому лобовая и кормовая части последующих рядов омываются с меньшей интенсивностью, чем одиночные трубы и трубы I ряда. При шахматном расположении труб характер омывания глубоко расположенных труб мало отличается от омывания I ряда.
Коэффициенты теплоотдачи
Рис. 11.2. Коэффициент теплоотдачи для разных типов пучков:
α – средний по периметру коэффициент теплоотдачи i – того ряда; α – средний коэффициент теплоотдачи для 3 ряда.
Средний коэффициент теплоотдачи I ряда определяется начальной турбулизацией потока, а примерно с III ряда α стабилизируется, так как в глубоких рядах степень турбулизации Тu определяется компоновкой пучка, который представляет собой, в основном, турбулизирующее устройство. Но если набегающий поток сильно турбулизирован, то пучок может быть детурбулизатором, тогда α,αα.
Но достоверных данных нет, поэтому расчеты производим как обычно. В формулах (2.3.1), (2.3.2) из табл. 2 есть коэффициент εS, который зависит от отношения поперечного и продольного шагов.
Средний коэффициент теплоотдачи:
. (11.2)
Если :
. (11.3)
В технических расчётах при определении пользуются графиком. При прочих равных условиях в ламинарной области в 1,5 раза, но в смешенной области при разница уменьшается. Формулы в табл. 2 приведены для угла атаки , при меньших углах атаки коэффициент теплоотдачи уменьшается в соответствии с графиком, приведённым в таблице.
Лекция 12