- •Раздел I механика поступательного и вращательного движения тел
- •1. Кинематика
- •1.1. Основные понятия кинематики
- •1.2. Законы сложения скоростей и ускорений
- •Основы динамики.
- •2.1. Инерциальные системы отсчета. Первый закон Ньютона
- •2.2. Масса. Количество движения. Сила. Второй закон Ньютона. Третий закон Ньютона
- •2.3. Вращательное движение твердого тела.
- •2.4. Момент инерции
- •2.5. Кинетическая энергия движения твердого тела
- •2.6. Теорема Штейнера
- •2.7. Момент количества движения
- •2.9. Второй закон Ньютона для вращательного движения
- •2.10. Гироскоп. Скорость прецессии гироскопа
- •2.11. Закон сохранения массы. Закон сохранения количества движения. Реактивное движение
- •Реактивное движение. Уравнение Циолковского-Мещерского
- •2.12. Закон сохранения момента количества движения
- •2.13. Механическая работа и потенциальная энергия. Типы равновесия
- •2.14. Закон сохранения энергии
- •2.15. Применение законов сохранения. Упругое соударение шаров
- •2.17. Силы трения
- •2.18. Силы тяготения.
- •Ускорение свободного падения
- •Космические скорости
- •2.19. Силы инерции
- •3. Механические колебания и волны
- •3.1. Гармонические колебания
- •3.2. Потенциальная, кинетическая и полная энергии
- •3.3. Пружинный, математический, физический и крутильный маятники
- •3.4. Затухающие колебания
- •3.5. Вынужденные колебания
- •3.6. Параметрический резонанс
- •3.7. Сложение колебаний одинакового направления
- •3.8. Сложение колебаний
- •Негармонические периодические колебательные
- •3.10. Механические волны. Фазовая скорость волны
- •3.11. Фазовая и групповая скорости распространения волн. Дисперсия. Формула Рэлея.
- •3.12. Стоячая волна
- •3.13. Эффект Допплера
- •3.14. Акустические волны
- •Основы гидродинамики и аэродинамики
- •4.1. Уравнение неразрывности струи
- •4.2. Уравнение Бернулли
- •4.3. Течение вязкой жидкости
- •4.4. Сопротивление движению тел в жидкостях
- •4.5. Кинематическая вязкость. Число Рейнольдса
- •4.6. Аэродинамические силы
- •Раздел II молекулярНая физиКа и термодинамика
- •Основные макропараметры
- •1.1. Температура
- •1.2. Давление
- •2. Идеальный газ. Уравнение состояния идеального газа
- •3. Законы Бойля Мариотта, Гей Люссака, Шарля,
- •3.1. Закон Бойля Мариотта
- •3.2. Закон Гей Люссака
- •3.3. Закон Шарля
- •3.4. Закон Дальтона
- •Идеальный газ во внешнем силовом поле.
- •5. Распределение частиц по скоростям при тепловом равновесии. Распределения Максвелла
- •6. Работа при тепловых процессах
- •8. Теплоемкость
- •8.1. Теплоемкость при постоянном давлении и при постоянном объеме
- •8.2. Теплоемкость одноатомного газа
- •8.3. Теплоемкость двухатомного газа
- •8.4. Теплоемкость твердого тела.
- •9. Адиабатический процесс
- •10. Цикл Карно
- •11. Необратимость тепловых процессов
- •12. Второе начало термодинамики. Энтропия
- •Агрегатные состояния вещества. Уравнение Ван дер Ваальса. Фазовые переходы
- •14. Жидкости
- •14.1. Поверхностные явления
- •14.2. Капиллярные явления
- •14.3. Упругость пара над искривленной поверхностью
- •14.5. Кристаллические модификации
- •Фазовые переходы второго рода
- •15. Столкновения молекул и явления переноса
- •Диффузия, теплопроводность,
- •15.2. Средняя длина свободного пробега молекул, среднее время свободного пробега молекул, средняя частота столкновений молекул
- •15.3. Прицельный параметр и эффективное сечение столкновений
- •Коэффициент диффузии
- •15.5. Коэффициент теплопроводности
- •15.6. Теплосопротивление
- •15.7. Внутреннее трение в газах. Вязкость
- •15.8. Свойства газов при низких давлениях
- •Содержание
- •Раздел I. Механика поступательного и вращательного
- •Кинематика . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3
- •1.1. Основные понятия кинематики . . . . . . . . . . . 3
- •Раздел II. Молекулярная физика и термодинамика . . . . . 109
- •117923, Гсп-1, г. Москва, ул. Орджоникидзе, д. 3
- •117923, Гсп-1, г. Москва, ул. Орджоникидзе, д. 3, тел. 952-04-41
3.6. Параметрический резонанс
Незатухающие колебания в колебательной системе с затуханием могут поддерживаться не только внешней периодической силой направленной вдоль траектории движения совершающего колебания тела, но и периодическим изменением параметра колебательной системы. При определенных условиях может быть реализован параметрический резонанс.
Рассмотрим простейший пример, математический маятник, длина нити подвеса которого периодически меняется. При прохождении телом положения равновесия нить укорачивается на величину , которая много меньше длины маятника (), а в положении, соответствующем максимальному отклонению, удлиняется на величину . В течение каждого периода изменение длины будет происходить два раза, т.е. частота модуляции параметра колебательной системы в два раза больше собственной частоты колебаний маятника. Мы предполагаем, что изменение длины происходит мгновенно. Это, конечно, не соответствует действительности, однако, такой качественный подход позволяет достаточно просто и наглядно изложить суть изучаемого явления.
При укорачивании нити мы совершаем работу против силы тяжести и против центробежной силы
,
при удлинении нити работу совершает сила тяжести
где - угол максимального отклонения маятника от положения равновесия. Таким образом, за время равное половине периода над системой совершается работа
Как и ранее, определим значение центробежной силы через угол максимального отклонения . Получим и перепишем уравнение для в виде:
.
Это работа, совершаемая над маятником за половину периода колебаний, следовательно, за период она составит величину:
()
которая идет на увеличение энергии колебательного движения . Так как , то , где полная энергия колебаний, и можно считать, что в среднем за период половина полной энергии колебательного движения тела находится в потенциальной форме, а другая половина – в кинетической, т.е. имеем:
.
Таким образом, уравнение () может быть представлено в виде:
.
Введя обозначение: , получим:
,
уравнение, описывающее в общепринятой форме изменение энергии колебательной системы при параметрическом резонансе:
Видно, что за каждый период колебаний маятник будет увеличивать свою энергию пропорционально величине и тем больше, чем больше у него была энергия в предыдущий период.
Преобразуем полученное уравнение зависимости энергии колебаний от времени к виду:
и интегрируя его получим: . Предполагая, что в момент времени полная энергия колебаний составляла величину , определим постоянную интегрирования, , и получим зависимость энергии колебаний от времени в виде:
Так как ~, где - амплитуда колебаний, имеем:
.
называется коэффициентом нарастания колебаний.
Видно, что за время амплитуда колебаний увеличится в раз. называется время нарастания колебаний. За время система совершает колебаний (-период колебаний). Величина называется логарифмическим инкрементом колебаний.
Для рассматриваемого случая, зависимость смешения тела совершающего колебания от времени имеет вид:
.
Существенно, что при наличии силы вязкого трения, которая пропорциональна скорости движения тела, рост амплитуды колебаний не будет происходить до бесконечности.
Также существенно то, что параметрическая раскачка колебаний может быть реализована только в том случае, если в начальный момент времени существуют, пусть даже бесконечно малые, но отличные от нуля, колебания, существует .