Lectures part1
.pdf- 141 -
нообразными. Может быть ограничен максимальный прогиб
v max £ [v] ,
а могут быть ограничены прогибы или перемещения любых отдельных точек конструкции, причем с двух сторон
[v]i1 ≤ v(x = xi )≤ [v]i2 . |
(12.49) |
Последний вид ограничений возникает, например, в технологических за- дачах, когда необходимо обеспечить сборку конструкции под нагрузкой и надо добиться совпадения сборочных отверстий. Могут быть ограничены в отдель-
ных задачах углы поворота сечений или другие параметры деформированного состояния.
Допускаемые значения назначают с некоторым коэффициентом запаса, который учитывает приближенность решения задачи и неточное знание исход- ных данных:
[v] = vпредельное .
k
Значение коэффициента запаса k отличается от коэффициентов запаса по напряжениям.
Возможен и подбор сечений из условий жесткости.
Система дифференциальных уравнений изгиба балки. Дифференциальные зависимости при изгибе.
Ранее были получены следующие дифференциальные зависимости (урав- нения равновесия и уравнение изогнутой оси):
ìdQy (x) |
= qy (x), |
|
||||||||
ï |
|
|
|
|
|
|
||||
|
dx |
|
|
|
|
|||||
ï |
|
(x) |
|
|
|
|
||||
ï dM z |
= Qy (x), |
(12.50) |
||||||||
í |
|
|
|
|
|
|
||||
|
dx |
|
||||||||
ï |
|
|
|
1 |
|
|
||||
ï |
d 2v(x) |
= |
M z (x), |
|
||||||
2 |
|
|
||||||||
ï |
|
dx |
|
|
|
|
|
EIz |
|
|
î |
|
|
|
|
|
|
|
которые образуют систему дифференциальных уравнений изгиба балки. В этих
уравнениях следует считать известными функцию интенсивности поперечной распределенной нагрузки qy (x), и EIz – жесткость сечения на изгиб (будем
считать для простоты EIz константой). Перерезывающие силы Qy (x), изги- бающие моменты в сечениях M z (x), а также прогиб v(x) – искомые функции.
Таким образом, для определения трёх неизвестных функций записана система трёх дифференциальных уравнений. Число уравнений соответствует числу не- известных, но поскольку уравнения дифференциальные, необходимы дополни-
- 142 -
тельные уравнения – граничные условия. Чтобы выяснить общий порядок этой системы уравнений и необходимое число граничных условий, преобразуем сис- тему. Для этого подставим второе уравнение в первое:
d 2M z |
(x) |
= qy (x) . |
(12.51) |
|
dx2 |
|
|
||
|
|
|
|
Подставив результат в третье уравнение, приходим к одному дифференциаль- ному уравнению четвертого порядка относительно функции прогиба:
EIz |
d 4v(x) |
= qy (x) , |
(12.52) |
||
dx2 |
|
||||
|
|
|
|||
эквивалентному исходной системе уравнений. |
|
Для решения этого уравнения необходимы четыре граничных условия. В простейшем случае балки с одним участком их всегда можно указать. Это два условия опирания балки и два условия, выражающие равенство внешних сил внутренним силовым факторам в крайних сечениях. Для балки, изображенной на рис.11.1 силовые граничные условия имеют вид
Qy (x = 0)= P , или EIz |
d 3v(x) |
|
= P , |
(12.53) |
|||
|
|||||||
dx3 |
|
||||||
|
|
x =0 |
|
||||
M z (x = 0)= 0 , или EIz |
d 2v(x) |
|
|
|
|||
|
= 0 . |
(12.54) |
|||||
dx2 |
|
|
|||||
|
|
|
x=0 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
Поскольку необходимы условия для функции прогиба, граничные условия пе- реписаны с использованием этой функции. Для балки изображённой на рис. 12.1, силовые условия такие
M z (x = 0)= 0 , или EIz |
d 2v(x) |
|
|
, |
(12.55) |
||
|
= 0 |
||||||
dx2 |
|||||||
|
|
x=0 |
|
|
|||
M z (x = l)= 0 , или EIz |
d 2v(x) |
|
|
, |
(12.56) |
||
|
= 0 |
||||||
dx2 |
|
||||||
|
|
|
x=l |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||
условия опирания (12.16), (12.17) записаны ранее. |
|
||||||
Поскольку граничные условия могут быть на обоих концах балки (интер- |
|||||||
вала), то это – краевые условия. Далее по функции v(x) |
можно найти диффе- |
ренцированием остальные величины задачи. Никаких дополнительных гранич- ных условий для этого уже не нужно. Заметим, что на краю балки в качестве граничного условия можно задавать либо перерезывающую силу, либо соответ- ствующий ей прогиб. Аналогично можно задавать либо момент, либо угол по- ворота поперечного сечения. Одновременное задание этих величин невозможно.
Приведенный способ – один из общих путей решения задач механики де- формируемых твердых тел, путь решения в перемещениях. Этот путь имеет
- 143 -
свои преимущества и недостатки. Мы, однако, им не пользовались и решали задачу по-другому. Вначале при построении эпюр внутренних силовых факто- ров неявно решили систему двух уравнений равновесия вместе с соответст- вующими ей граничными условиями, а затем интегрировали уравнение изогну- той оси балки для определения прогибов.
В заключение перепишем в другой форме систему дифференциальных уравнений при изгибе, введя угол поворота поперечных сечений и соответст- вующее дифференциальное соотношение:
ìdv(x) |
= q(x), |
|
|
|
||||||||
ï |
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ï |
|
|
dq(x) |
|
|
|
(x), |
|||||
ïEI |
|
= M |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
||||||||
ï |
|
z |
dx |
|
|
|
z |
(12.57) |
||||
ídM z (x) |
|
|
|
|
||||||||
= Qy |
(x), |
|||||||||||
ï |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
dx |
|
|
|
||||||||
ï |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ïdQy (x) |
= qy (x). |
|||||||||||
ï |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
dx |
|
|
|
||||||||
î |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из этой формы записи легко получить сводку всех основных дифференциаль- ных соотношений при изгибе балки:
dxd [EIzv(x)]= EIzq(x),
d 2 |
[EIzv(x)]= |
d |
[EIzq(x)]= M z (x), |
|
|
|||||
dx2 |
|
|
|
|||||||
|
|
dx |
|
|
|
|
|
(12.58) |
||
d3 |
[EIzv(x)]= |
|
d 2 |
[EIzq(x)]= |
d |
|
|
|
||
|
M z (x)= Qy (x), |
|||||||||
dx3 |
|
dx2 |
|
|||||||
|
|
|
dx |
|
|
|||||
d 4 |
[EIzv(x)]= |
d3 |
[EIzq(x)]= |
d 2 |
M z (x)= |
d |
Qy (x)= qy (x). |
|||
dx4 |
dx3 |
|
dx |
|||||||
|
|
|
dx2 |
|
Эти зависимости можно использовать, в частности, при построении и проверке эпюр для функций Qy (x), M z (x), θ(x), v(x).
- 144 -
Тема №13. СДВИГ (СРЕЗ) СТЕРЖНЕЙ. РАСЧЁТ НА СМЯТИЕ.
КОНЦЕНТРАЦИЯ НАПРЯЖЕНИЙ
Деформация сдвига стержней, срез стержней
Переходим к рассмотрению следующего после растяжения-сжатия и из- гиба виду деформаций стержней – деформации сдвига стержней. Деформацией сдвига стержней ( или срезом), называется деформация стержня, вызываемая перерезывающими силами Qy (x) и Qz (x). Частично этот вид деформации
стержней уже рассмотривался в теме поперечного изгиба. При наличии перере- зывающей силы согласно уравнению равновесия происходит и изгиб. Однако при рассмотрении поперечного изгиба деформация сдвига оказывается второ- степенной, и учитывались только связанные с ней касательные напряжения, ко-
торые во многих случаях оказывались много меньше нормальных напряжений от изгиба.
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотрим всё же деформации, |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
которые происходят в стержне от дейст- |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C+ |
|
|
|
|
|
вия перерезывающих сил (рис. 11.1). По- |
h |
|
|
|
|
|
x |
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
R = P |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
перечным сжатием и связанным с ним |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
γxy |
|
|
|
|
надавливанием продольных «волокон» |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
l |
|
|
|
|
пренебрежём и будем считать, что край- |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ние сечения стержня как жёсткие диски |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 13.1 |
|
|
|
|
(т.е. без деформаций в своей плоскости) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
перемещаются (сдвигаются) друг отно- |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сительно друга в направлении оси у, оставаясь плоскими. Допущения соответ-
ствуют гипотезе плоских сечений и гипотезе недеформируемости сечения в своей плоскости. Кроме того, предполагаем, что изгиба нет совсем, что он свя- зан с изгибающими моментами, которые не рассматриваем, поэтому считаем, что продольные «волокна» (продольные линии) остаются прямыми. При этом они наклоняются на один и тот же угол относительно продольной оси и пере- стают быть перпендикулярными поперечным сечениям, которые остаются вер- тикальными. В этом заключается отличие от гипотезы плоских сечений, в кото- рой допускается, что сечения остаются перпендикулярными изогнутой оси стержня. Упрощенная таким образом схема деформирования представлена на рис. 13.1.
Нетрудно видеть, прямые углы во всем стержне изменяются на один и тот же угол. Он равен углу поворота поперечного сечения относительно нормали к оси стержня после деформации и углу поворота оси стержня при деформации. По
- 145 -
определению этот угол представляет собой угловую деформацию γxy в плоскости
x0y, которая оказывается постоянной во всем стержне. Элемент стержня любой длины, например элемент CC + , в данном случае нагружен теми же силами, что и весь стержень, и деформируется так же, как весь стержень (рис. 13.2). Поскольку это единственный вид деформации, отличный от нуля в данной схеме деформиро- вания, то в соответствии с законом Гука на площадках, связанных с осями коор- динат x и y, будут действовать только касательные напряжения
|
|
τxy = τ yx = Gγxy |
. |
|
|
|
|
|
(13.1) |
||||||
|
|
|
|
|
|
A4 |
A3 |
|
|
Таким образом, принятая схема |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Qy (x)= P |
|
C |
|
Qy (x)= P |
деформирования соответствует |
предпо- |
|||||||||
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
C+ |
|
ложению о том, что в материале от пере- |
|||||||||
|
y |
|
|
A1 |
A2 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
резывающей |
силы возникает |
чистый |
||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сдвиг, при котором касательные напря- |
||
|
|
|
|
|
|
|
τyx |
|
|
|
|
|
|||
0 x γxy |
|
A4 |
|
A3 |
|
|
жения постоянны по высоте сечения. Как |
||||||||
|
|
|
|
|
|
τxy |
|
|
τxy |
|
|
можно было убедиться при рассмотрении |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
A1 |
|
A2 |
|
|
поперечного изгиба, такое распределение |
||||
|
|
|
|
|
|
Рис. 13.2 |
|
|
касательных |
напряжений невозможно |
(поскольку должны появляться касатель- ные напряжения на верхней и нижней поверхностях стержня). Оно соответст-
вует только оценке средней величины касательных напряжений в сечении
τxy = τxy среднее = |
Qy (x) |
. |
(13.2) |
|
|||
|
F |
|
В данной задаче Qy (x)= P = const .
Очевидно, что и принятая схема деформирования, где не учтён изгиб и искривление поперечных сечений, соответствует только грубой оценке харак- тера деформированного состояния стержня в данном случае. Из рис. 13.1 вид-
но, что |
|
|
|
|
v |
= tg γ xy ≈ γ xy . |
(13.3) |
|
l |
||
|
|
|
Здесь учтено, что при малых перемещениях и деформациях тангенс угла γxy
можно считать равным самому углу.
Подставив равенства (13.2), (13.3) в формулу закона Гука для сдви- га (13.1), приходим к следующему соотношению:
|
Qy (x) |
= G |
v |
, |
|
|
F |
|
l |
||
|
|
|
|||
или |
|
|
|
|
v |
|
- 146 - |
|
Qy (x)= GF |
, |
(13.4) |
||
l |
||||
|
|
|
||
где произведение |
GF |
называется жесткостью сечения на сдвиг, прогиб |
стержня от сдвига v называют ещё абсолютным сдвигом (на длине l), а само соотношение, связывающее силовой фактор в сечении с перемещением, назы- вают соотношением упругости при сдвиге. Заметим, что структура этой фор- мулы точно такая же, как при растяжении
N(x)= EF |
u |
, |
(13.5) |
|
l |
||||
|
|
|
где вместо перерезывающей силы входила сила осевая, вместо модуля на сдвиг
–модуль на растяжение-сжатие, а вместо прогиба – осевое перемещение.
Вотличие от последнего соотношения для растяжения, соотношение для сдвига (13.4) является весьма приближённым, пригодным лишь для оценки, а не для получения точного результата. Она хотя и основана на вполне точной формуле закона Гука, но при выводе предполагается, что в материале происхо- дит чистый сдвиг, а это явно не соответствует действительности.
Деформации от сдвига присутствуют и при поперечном изгибе. При не- обходимости их можно учесть и уточнить результаты определения прогиба, вычисленные с помощью интегрирования уравнения изогнутой оси балки. Но
эти деформации в большинстве случаев пренебрежимо малы по сравнению с прогибами от изгиба.
На практике часто встречается и другой случай нагружения стержней, ко- гда существенны именно перерезывающие силы и сдвиговые деформации, а из- гиб и связанные с ним явления играют второстепенную роль. Так нагружаются часто крепежные элементы: заклёпки, болты, шпильки, шпонки, в том числе, болт в соединении ухо-вилка (рис. 13.3). Этот случай нагружения стержней ча- ще называют срезом в отличие от случая сдвиговой деформации при попереч- ном изгибе. Срезом называют и разрушение стержня при таком нагружении. Упрощенная схема нагрузки, действующей в этом случае на стержень, показана
на рис. 13.4. В результате соседние сечения стержня A и A+ , B и B+ будут
стремиться проскользнуть друг по другу. При достаточно больших нагрузках
такие скольжения в пластичных материалах происходят и болт разрушается от среза. Срез в соединении ухо-вилка произойдет по двум плоскостям, поэтому его называют двойным срезом. Часто встречается и одинарный срез. Он возни- кает, например в случае на рис. 13.5. Однако при одинарном срезе изгиб более значителен, чем при двойном. Срез происходит и при резке листовых материа- лов ножницами и на гильотине.
Болт в целом (рис. 13.3) вполне может рассматриваться как стержень, по-
|
|
|
|
- 147 - |
|
|
|
|
|
скольку h l <<1. Но в случае, показанном на рис. 13.3 и рис. 13.4, деформиро- |
|||||||||
ваться будет не весь стержень, а только два его малых по длине участка AA+ и |
|||||||||
|
P |
|
|
BB+ , для которых h a >1, |
и именно они |
||||
|
|
|
подлежат расчёту. Очевидно, что в дан- |
||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
ном случае нельзя пользоваться соотно- |
|||||
|
|
|
|
шениями сопротивления материалов, ко- |
|||||
|
|
|
|
торые точны только когда |
h l <<1. Ме- |
||||
|
|
|
|
тодами сопротивления материалов мож- |
|||||
|
d |
|
|
но только оценить средний уровень каса- |
|||||
|
|
|
тельных напряжений и по ним проверить |
||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
прочность болта, сравнив полученное |
|||||
|
P |
|
|
напряжение с допускаемым |
|
|
|||
|
l |
|
|
τср = |
Q |
= |
Q ≤ [τ]срез , |
(13.6) |
|
|
|
|
|
||||||
|
Рис. 13.3 |
|
|
|
Fсрез |
|
2F |
|
|
|
|
|
где F – площадь |
поперечного |
сечения. |
||||
|
q1 |
|
|
||||||
A |
|
|
Очевидно, при двойном срезе Fсрез = 2F . |
||||||
B+ |
|
|
Допускаемое напряжение на срез |
||||||
|
|
|
|||||||
q2 |
A+ B |
q2 |
|
может быть назначено как доля допус- |
|||||
d |
каемого напряжения на растяжение на |
||||||||
a |
a |
|
|
основе опыта эксплуатации конструкций |
|||||
|
l |
|
|
или из теоретических соображений. Для |
|||||
|
Рис. 13.4 |
|
|
пластичных материалов его принимают |
|||||
|
|
|
равным |
|
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[τ]срез = (0,5...0,8)[σ]раст , |
(13.7) |
|||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
для хрупких |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[τ]срез = (0,7...1,0)[σ]раст . |
(13.8) |
||||
|
|
|
|
Допускаемое напряжение |
на срез |
||||
|
|
|
|
может быть назначено и непосредствен- |
|||||
|
|
|
|
но из эксперимента на срез с введением |
|||||
|
P |
|
|
некоторого коэффициента запаса n отно- |
|||||
|
|
|
сительно |
разрушающего |
касательного |
||||
|
Рис. 13.5 |
|
|
||||||
|
|
|
напряжения |
|
|
|
|
||
|
= τразр . |
|
|
|
|
|
|
||
[τ]срез |
|
|
|
|
|
|
|
(13.9) |
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
Допускаемое напряжение на срез может несколько отличаться от допус- |
|||||||||
каемого напряжения на сдвиг, используемого в расчетах на поперечный изгиб. |
|
|
|
|
|
|
|
|
- 148 - |
|
|
Пример расчета заклёпочного соединения |
|
|||||||||
В качестве примера приближённого, инженерного расчёта на прочность |
||||||||||
рассмотрим проверку прочности конструкции, изображённой на рис. 13.6 в |
||||||||||
двух проекциях. Это заклёпочное стыковое соединение листов через две на- |
||||||||||
кладки из того же листового материала. Соединение изображено и нагружено |
||||||||||
силами Q в плоскости листа, как показано на рисунке. В данном случае заклёп- |
||||||||||
ки нагружаются, очевидно, двойным срезом, который может приводить к раз- |
||||||||||
рушению. |
|
|
|
|
|
|
|
Для проверки прочности на срез |
||
t |
|
d |
t |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
следует вычислить нагрузку на одну за- |
|||||
Q |
|
|
|
|
|
|
Q |
|||
|
|
|
|
|
|
клёпку. Если m – число заклёпок в ряду |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
(в случае на рисунке m = 3 ), то на одну |
||
|
|
a |
|
|
|
|
|
заклёпку приходится сила |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q = Q . |
(13.10) |
||
|
A1 |
|
A |
|
|
|
|
1 |
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Q |
B1 |
|
B |
|
|
|
Q |
При этом предполагается, что си- |
||
|
|
|
|
лы между заклёпками одного ряда рас- |
||||||
|
|
|
b |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
пределяются равномерно. Так ли это? |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
При относительно небольших нагруз- |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
ках, когда материал работает в упругой |
||
|
Рис. 13.6 |
|
|
|
|
|
области, они часто распределяются не- |
|||
|
|
|
|
|
|
равномерно, однако перед разрушением |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
из-за небольших пластических деформаций нагрузка на заклёпки выравнива- |
||||||||||
ется. Поэтому при проверке прочности её можно считать одинаковой, если нет |
||||||||||
никаких иных особых обстоятельств, ведущих к неравномерному нагружению |
||||||||||
заклёпок. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Условие прочности на срез в данном случае принимает следующий вид: |
||||||||||
tзакл = |
Q1 |
= |
Q |
£ [t]закл . |
|
(13.11) |
||||
срез |
F закл |
|
pd 2 |
|
|
|
срез |
|
|
|
|
срез |
2m 4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Однако в данном случае от среза может разрушиться не только заклёпка, |
||||||||||
но и лист. Если отверстия под заклёпки просверлены слишком близко к краю |
||||||||||
листа, то срез листа может произойти по линиям AA1 и BB1.Условие прочности |
||||||||||
листа на срез для данного случая записывают так: |
|
|
||||||||
tсрезлист = |
Q1 |
= |
Q |
|
d |
ö |
£ [t]срезлист . |
|
(13.12) |
|
|
лист |
|
æ |
- |
|
|
|
|
||
|
Fсрез |
2mtça |
2 |
÷ |
|
|
|
|
||
|
|
|
è |
|
ø |
|
|
|
|
- 149 -
Можно заметить, что длина линий на поверхностях листа, по которым происходит срез, взята в формуле меньшей, чем на рисунке, на половину диа- метра заклёпки. Точнее было бы взять некоторое промежуточное значение, но определить его трудно, поэтому берут значение, заведомо дающее большее значение напряжения. Этим обеспечивается больший запас прочности. В таких случаях говорят, что ошибка идёт в запас прочности.
Срез – не единственный возможный вид разрушения этого соединения. Оно может разрушиться ещё, например, от разрыва листов. Нормальные на- пряжения в сплошном сечении листа, перпендикулярном силе, можно найти по
формуле
σспл = |
Q |
= |
Q |
. |
(13.13) |
|
|
||||
|
Fл |
tb |
|
Но это не будут максимальные нормальные напряжения в листе. Наибо- лее нагруженным материал листа будет в сечении, ослабленном рядом отвер- стий под заклёпки. Его и следует проверять на прочность при растяжении.
Обычно это делают по формуле |
|
|
|
|||||
σном = |
Q |
= |
Q |
|
≤ [σ]растлист |
, |
(13.14) |
|
Fл − mtd |
t(b − md ) |
|||||||
|
|
|
|
|
вычисляя так называемые номинальные напряжения.
Очевидно, что σном > σспл . При этом не учитывается одно весьма сущест-
венное обстоятельство, которое в отдельных случаях может влиять на оценку прочности такого соединения. Дело в том, что нормальное напряжение σном ,
вычисляемое по формуле (13.14), всё же не является максимальным. О механи- ческом явлении, с которым мы здесь встретились и которое называется кон-
центрацией напряжений, мы скажем ниже.
Если накладки сделаны из материала той же толщины, что и соединяемые листы, то проверять их на прочность нет необходимости. Она вдвое меньше на- гружены, чем сами листы. При разной толщине накладок и листа пришлось бы делать ещё несколько дополнительных проверок прочности. Но и в случае, по- казанном на рис. 13.6, возможен, по крайней мере, ещё один вид разрушения – разрушение вследствие смятия поверхности.
Смятие поверхности
Смятие поверхности может произойти в зоне контакта заклёпки с листом. Пластичный материал заклёпки после достижения напряжениями уровня пре- дела текучести может вытекать за счёт пластических деформаций из зоны кон- такта. От смятия чаще разрушаются заклёпки, поскольку их делают из пластич- ных материалов, чтобы можно было расклёпывать головки. Но если твёрдость
- 150 -
листа меньше твёрдости заклёпки, то сминаться может и лист.
При смятии максимальные контактные напряжения или напряжения смятия между заклёпкой (т.е. напряжения в зоне контакта тел) и листом точно определить затруднительно. Эти напряжения возникают на цилиндрической поверхности и подчиняются достаточно сложному закону, который к тому же зависит от размера зазоров, точности выполнения размеров, величины сил тре- ния и т.д. Примерный характер распределения давления s на поверхность за- клёпки показан на рис. 13.7. Чтобы оценить величину этого давления и вызы- ваемых им напряжений, силу, действующую на одну заклёпку, делят на пло- щадь части диаметрального сечения CC1C2C3 высотой t, равной толщине листа.
Получившееся напряжение, называемое напряжением смятия, сравнивают с
допускаемым значением: |
|
|
|||||||||||||||
|
|
σсм = |
Q1 |
= |
Q |
|
≤ [σ]см . |
(13.15) |
|||||||||
|
|
|
mtd |
||||||||||||||
|
|
|
|
Fсм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
Поскольку действие равно противодей- |
||||
|
r |
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
ствию, по закону Ньютона, то данное на- |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
s |
|
|
|
|
|
t |
|
|
C |
|
|
|
пряжение будет действовать и на заклёп- |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ку, и на лист. Более пластичный матери- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
C2 |
|
|
|
|
|
ал начнёт разрушаться первым. Для него |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
C1 |
|
|
|
|
d |
C2 |
|
и следует использовать значение допус- |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
каемого напряжения. Для металлов эта |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
величина обычно задаётся как доля до- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 13.7 |
|
|
|
|
|
|
|
пускаемого нормального напряжения на |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
растяжение: |
|
|
[σ]см = (2...2,5)[σ]раст , |
|
(13.16) |
|
но может быть определена и непосредственно из эксперимента. |
|||||
|
y |
P |
|
|
Контактные напряжения σy – те |
|
|
|
же напряжения смятия, возникают и |
||
|
|
|
|
|
|
h |
A |
x |
|
B |
при поперечном изгибе ( см. рис. 11.1), |
|
|
|
|
о чём говорилось при рассмотрении |
|
|
|
σy сред |
l |
|
этого вида деформаций стержня. В |
Fк |
|
|
случае, когда прикладываемая к балке |
||
|
|
|
|
||
|
|
|
|
сила распределена по очень малой |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 13.8 |
|
площади Fк (рис. 13.8), она может вы- |
|
|
|
|
|
|
звать напряжения σy , опасные для |
прочности. Простейшим способом учёта контактных напряжений является рас- |
|||||
чёт на смятие, он может быть выполнен и при поперечном изгибе. Для этого |