- •Теоретическая механика
- •§ 2 Аксиомы статики
- •5. Аксиома равенства действия и противодействия:
- •§ 3 Связи. Силы реакции связей. Аксиома связей
- •Тема 2. Момент силы пара сил.
- •§ 1. Момент силы относительно точки и оси.
- •§ 2.Пара сил и её свойства.
- •Тема 3. Произвольная система сил.
- •§ 1.Теорема о параллельном переносе силы.
- •§ 2.Теорема о приведении произвольной системы сил к заданному центру(основная теорема статики).
- •§ 3. Уравнения равновесия произвольной системы сил.
- •§ 4. Теорема Вариньона.
- •§ 5.Уравнения равновесия системы сил в некоторых частных случаях.
- •§ 6. Решение задач на равновесие тела под действием пространственной системы сил.
- •Тема 4. Параллельные силы. Центр тяжести. Силы трения.
- •§ 1. Система параллельных сил.
- •§ 2. Центр тяжести твёрдого тела.
- •§ 3. Равновесие при наличии трения.
- •Раздел 2. Кинематика.
- •Тема 5. Кинематика точки.
- •§ 1. Векторный способ задания движения точки.
- •§ 2. Координатный способ задания движения точки.
- •§ 3 Естественный метод задания движения точки.
- •Тема 6. Простейшие движения тела.
- •§1. Поступательное движение твёрдого тела.
- •§ 2. Вращательное движение твёрдого тела.
- •Тема 7. Плоскопараллельное (плоское) движение тела.
- •Тема 8. Сложное движение точки.
- •§ 1. Понятия и определения.
- •§ 2. Теорема о скоростях точки при сложном движении.
- •§ 3. Теорема об ускорениях точки тела при сложном движении (теорема Кориолиса).
- •§ 4. Ускорение Кориолиса, его величина и направление; кинематический смысл.
- •Раздел 3. Динамика.
- •Тема 10. Дифференциальные уравнения движения материальной точки.
- •§ 1. Основные аксиомы динамики точки.
- •§ 2. Прямая и обратная задача динамики материальной точки.
- •§ 3. Дифференциальные уравнения движения материальной точки.
- •Тема 11. Колебания материальной точки.
- •§ 1. Введение
- •§ 2. Свободные колебания материальной точки (без учёта сил вязкости).
- •§ 3. Вынужденные колебания материальной точки.
- •Тема 12. Динамика относительного движения материальной точки.
- •Тема 13. Введение в динамику системы материальных точек.
- •§ 1. Основные свойства механической системы.
- •§ 2. Дифференциальное уравнение движения точек механической системы
- •§ 3. Теорема о движении центра масс механической системы.
- •§ 4. Понятие о моментах инерции твёрдого тела.
- •Тема 14. Общие теоремы динамики материальной точки и механической системы.
- •§ 1. Теорема об изменении количества движения.
- •§ 2. Теоремы об изменении момента количества движения.
- •§ 3. Теоремы об изменении кинетической энергии.
- •Тема 16. Элементарная теория удара .
- •§ 1. Общие теоремы теории удара.
- •§ 2. Удар шара о неподвижную поверхность.
- •§ 3. Прямой центральный удар двух тел( двух шаров).
- •§ 4. Удар по вращающемуся телу. Центр удара.
- •Тема 17. Метод кинетостатики.
- •§ 1. Метод кинетостатики для материальной точки.
- •§ 2. Метод кинетостатики для твёрдых тел и механической системы.
- •Тема 18. Элементы аналитической механики.
- •§ 1. Понятие об идеальных связях и обобщённых координатах механической системы.
- •§ 2. Принцип возможных (виртуальных) перемещений.
- •§ 3. Общее уравнение динамики.
- •§ 4. Уравнение Лагранжа II рода.
- •§ 5. Применение методов аналитической механики для анализа поведения механических систем в некоторых частных случаях.
Тема 14. Общие теоремы динамики материальной точки и механической системы.
§ 1. Теорема об изменении количества движения.
В ряде случаев механическое движение материального объекта удобно оценивать количеством движения.
m
Рис.61(а)
Количеством движения материальной системы называют вектор , равный геометрической сумме количеств движения точек системы
=n
Для вычисления количества
движения механической системы
можно предложить более удобный
способ:
Количество движения механической
системы равно количеству движения
её центра масс: =
Действительно, дифференцируя
известное выражение
, получим:
или
Действие силы на материальный объект можно оценивать импульсом силы. Элементарным импульсом силы называют вектор , равный произведению вектора силы на элементарный интервал времени её действия:
Импульсом силы за конечный интервал времени называют интегральную величину:
По основному закону динамики, под действием силы материальная точка получает ускорение. Чтобы эта точка получила некоторую скорость необходимо действие этой силы в течение некоторого интервала времени.
Другими словами, материальная точка изменяет свою скорость(количество движения) под действием импульса силы.
Докажем это с помощью теорем об изменении количества движения:
а) Теорема об изменении количества движения для материальной точки.
Теорема 1: Производная по времени от количества движения материальной точки равна силе(равнодействующей сил), приложенной к точке.
Доказательство этой теоремы основано на интерпретации основного уравнения динамики точки:
или . Интегрируя, получим:
или или
Из полученного векторного выражения, в частности, следует:
1. Для того, чтобы изменить только модуль скорости, импульс силы должен совпадать с направлением начальной скорости.
Рис.62.
2. Для изменения направления вектора скорости импульс силы должен быть направлен под углом к начальной скорости.
Рис.63.
3. Если сила (равнодействующая сил), действующая на материальную точку в течение некоторого промежутка времени равна нулю, то количество движения в этот промежуток времени сохраняется неизменным.
Это утверждение в механике получило название “ Закон сохранения количества движения материальной точки”, “Инерция прямолинейного движения материальной точки”.
б) Теорема об изменении количества движения для механической системы.
Теорема 1: Производная по времени от количества движения механической системы равна главному вектору внешних сил, действующих на систему.
Доказательство этой теоремы основано на интерпретации теоремы о движении центра масс механической системы:
или / dt=
Теорема 2: Изменение количества движения механической системы за конечный промежуток времени равно геометрической сумме импульсов внешних сил системы за этот же промежуток времени.
Действительно, имеем:
/dt=или=. Интегрируя, получим:
или 2-1=
Используя полученные соотношения, можно сформулировать закон количества движения и для механической системы:
Если главный вектор внешних сил механической системы в течение некоторого промежутка времени равен нулю, то количество движения в этот промежуток времени сохраняется постоянным.