- •Билет 1
- •Билет 2
- •Билет 3
- •Билет 4
- •Билет 5
- •Падений напряжений в нём. Действующеезначение Билет 6
- •1.Рух частинки в однорідному магнітному полі:
- •2.Основна задача електростатики провідників і доказ того, що вона має тільки один розв’язок
- •Билет 7
- •Термоэлектронная эмиссия
- •Билет 8 Напруженість електричного поля.
- •Билет 9
- •9.1.Уравнения Лапласа и Пуассона для скалярного потенциала.
- •2. Глибина проникнення змінного магнітного поля у речовину. Скін-ефект.
- •Билет 10
- •Билет 11
- •Закон Ома в интегральной форме
- •Закон Ома в дифференциальной форме
- •Билет 12
- •Билет 13
- •1. Сила электрического взаимодействия.
- •2.Плотность энергии магнитного поля
- •Билет 14
- •1. Квазистаціонарний струм.
- •Билет 15
- •Интегральная форма
- •Билет 16
- •1.Электромагнитные волны.
- •2 Дивергенції полів b і h, їх граничні умови.
- •Билет 17
- •Билет 18 Прості кола змінного струму
- •2.Рух зарядженоїчастинки в однорідних полях
- •Билет 19
- •Билет 20
- •Билет 22
- •2)Сила лоренца
- •Билет 23
- •Билет 24
- •Билет 25
- •Закон ампера
- •Билет 26
- •Вектор поинтинга
- •Билет 27
- •Аналоги законов кирхгофа и ома при расчете магнитных цепей
- •Билет 28
- •[Править]Вывод
- •Интерпретация
- •Билет 29
- •Первое уравнение максвела
- •Четвертое уравнение максвела
- •2) Типы магнетиков
- •Феромагнетики и их свойства
- •Билет 30
- •2) Магнитное поле токов
Билет 28
1 . Электростатика диэлектриков.
. Уравнения электростатики диэлектриков
Пусть внешнее поле создается системой неподвижных электрических зарядов. В этом случае в системе уравнений Максвелла все производные по времени обращаются в нуль. Считая, токи равными нулю, получим систему уравнений электростатики диэлектриков,
. (14.10)
Здесь - объемная плотность сторонних зарядов, - макроскопическое электрическое поле,
, (14.11) . (14.12)
Если поверхностная плотность сторонних зарядов принять равной нулю, то граничные условия на границе диэлектриков выглядят следующим образом:
, (14.13) . (14.14)
Электрическое поле внутри диэлектрика является потенциальным. Следовательно,
. (14.15)
В случае однородного диэлектрика, , в котором имеются сторонние заряды с объемной плотностью , уравнение для потенциалов имеет вид: , .(14.16) Решение данного уравнения есть: , (14.17)
где - потенциал поля, создаваемого в вакууме тем же распределением зарядов . Электрическое поле , (14.18)
где - электрическое поле в вакууме. Следовательно, потенциал поля и электрическое поле в диэлектрике ослабляются по сравнению с вакуумом в раз.
2) Ниже приведены примеры уравнений непрерывности, которые выражают одинаковую идею непрерывного изменения некоторой величины. Уравнения непрерывности — (сильная) локальная форма законов сохранения. В электродинамике уравнение непрерывности выводится из уравнений Максвелла. Оно утверждает, что дивергенция плотности тока равна изменению плотности заряда со знаком минус,
[Править]Вывод
Закон Ампера гласит
Взяв дивергенцию от обоих частей выражения, получим
,
но дивергенция ротора равняется нулю, таким образом
По теореме Гаусса
Подставляя это выражение в предыдущее уравнение, получаем искомое уравнение непрерывности.
Интерпретация
Плотность тока — это движение зарядов. Уравнение непрерывности гласит, что если заряд уходит из дифференциального объёма (то есть дивергенция плотности тока положительна), тогда количество заряда внутри объёма уменьшается. В этом случае скорость изменения плотности заряда отрицательна.
Билет 29
1) СИСТЕМА УРАВНЕНИЙ МАКСВЕЛА В ИНТЕГРАЛЬНОЙ И ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ ФОРМАХ.
Математическим выражением теории Максвела служат 4 уравнения, которые принято записывать в 2х формах. В интегральной форме они выражаются соотношением справедливым для проведения магнитным полем поверхностей и контуров. В дифференциальной форме они показывают, как связаны между собой характеристически электромагнитные поля в плотности зарядов токов в каждой точке поля. Дифференциальное уравнение Максвела получается из интегральной формы с помощью двух теорем векторного анализа.