Билет 15

ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. ЕГО ХАРАКТЕРИСТИКИ И УСЛОВИЯ СУЩЕСТВОВАНИЯ.

Электрический ток – это упорядоченное движение заряженных частиц или макроскопических заряженных тел. Различают 2 вида тока – токи проводимости и конвинциальные токи. Токи проводимости обусловлены движением свободных заряженных частиц. Конвинкциальные токи обусловлены движением макроскопических тел. Токи проводимости возникают под действием электрического поля. Ток проводимости – это упорядоченное движение в веществе или в вакууме свободных заряженных частиц под действием внешнего электрического поля.

Д ля возникновения электрического тока, необходимо выполнение следующих условий: 1) наличие свободных зарядов в среде 2) наличие электрического поля в этой среде. За направление тока принимают направление движения положительно заряженных частиц. Для поддержания в проводнике электрического тока необходим источник электрического тока – устройство, в котором осуществляется преобразование какого-либо вида энергии в энергию электрического тока. Величина тока: I=dQ/dt измеряется в амперах. Плотность тока:

j=dI/dS [A/м(c.2)]. dI=jdS; I=∫[по S] j(в)dS(в) – если j меняется. Если не меняется I=Q/t; j=J/S; j=dI/dS; dQ=Idt=n0 e <v> dt dS, e – заряд электрона. Подставим: j=n0 e <v>(в)

Источники ЭДС

Источник ЭДС (идеальный источник напряжения) — двухполюсник, напряжение на зажимах которого постоянно (не зависит от тока в цепи). Напряжение может быть задано как константа, как функция времени, либо как внешнее управляющее воздействие.

В простейшем случае напряжение определено как константа, то есть напряжение источника ЭДС постоянно.Идеальный источник напряжения (источник ЭДС) является физической абстракцией, то есть подобное устройство не может существовать. Если допустить существование такого устройства, то ток I, протекающий через него, стремился бы к бесконечности при подключении нагрузки, сопротивление R_H которой стремится к нулю. Но при этом получается, что мощность источника ЭДС также стремится к бесконечности, так как P = EI. Но это невозможно, по той причине, что мощность любого источника энергии конечна.

В реальности, любой источник напряжения обладает внутренним сопротивлением r, которое имеет обратную зависимость от мощности источника. То есть, чем больше мощность, тем меньше сопротивление (при заданном неизменном напряжении источника) и наоборот. Наличие внутреннего сопротивления отличает реальный источник напряжения от идеального. Следует отметить, что внутреннее сопротивление — это исключительно конструктивное свойство источника энергии. Эквивалентная схема реального источника напряжения представляет собой последовательное включение источника ЭДС - Е (идеального источника напряжения) и внутреннего сопротивления - r.

Рисунок 3 — Нагрузочная характеристика

На рисунке 3 приведены нагрузочные характеристики идеального источника напряжения (источника ЭДС) (синяя линия) и реального источника напряжения (красная линия).

где

— падение напряжения на внутреннем сопротивлении;

— падение напряжения на нагрузке.

При коротком замыкании ( ) , т. е. вся мощность источника энергии рассеивается на его внутреннем сопротивлении. В этом случае ток будет максимальным для данного источника ЭДС. Зная напряжение холостого хода и ток короткого замыкания, можно вычислить внутреннее сопротивление источника напряжения:

Рисунок 1 — Обозначение на схемах источника ЭДС (слева) и реального источника напряжения (справа)

2. Уравнения Максвелла в интегральном и дифференцированом виде для систем СГС и СИ.

Уравне́ния Ма́ксвелла — система дифференциальных уравнений, описывающих электромагнитное поле и его связь с электрическими зарядами итоками в вакууме и сплошных средах. Вместе с выражением для силы Лоренца образуют полную систему уравнений классической электродинамики. Уравнения, сформулированные Джеймсом Клерком Максвеллом на основе накопленных к середине XIX века экспериментальных результатов, сыграли важную роль в появлении специальной теории относительности.

Дифференциальная форма

Уравнения Максвелла представляют собой систему из восьми (два векторных с тремя компонентами каждое и два скалярных) линейных дифференциальных уравнений в частных производных 1-го порядка для 12 компонент четырёх векторных функций ( )

Название	СГС	СИ
Закон Гаусса
Закон Гаусса для магнитного поля
Закон индукции Фарадея
Теорема о циркуляции магнитного поля