- •Билет 1
- •Билет 2
- •Билет 3
- •Билет 4
- •Билет 5
- •Падений напряжений в нём. Действующеезначение Билет 6
- •1.Рух частинки в однорідному магнітному полі:
- •2.Основна задача електростатики провідників і доказ того, що вона має тільки один розв’язок
- •Билет 7
- •Термоэлектронная эмиссия
- •Билет 8 Напруженість електричного поля.
- •Билет 9
- •9.1.Уравнения Лапласа и Пуассона для скалярного потенциала.
- •2. Глибина проникнення змінного магнітного поля у речовину. Скін-ефект.
- •Билет 10
- •Билет 11
- •Закон Ома в интегральной форме
- •Закон Ома в дифференциальной форме
- •Билет 12
- •Билет 13
- •1. Сила электрического взаимодействия.
- •2.Плотность энергии магнитного поля
- •Билет 14
- •1. Квазистаціонарний струм.
- •Билет 15
- •Интегральная форма
- •Билет 16
- •1.Электромагнитные волны.
- •2 Дивергенції полів b і h, їх граничні умови.
- •Билет 17
- •Билет 18 Прості кола змінного струму
- •2.Рух зарядженоїчастинки в однорідних полях
- •Билет 19
- •Билет 20
- •Билет 22
- •2)Сила лоренца
- •Билет 23
- •Билет 24
- •Билет 25
- •Закон ампера
- •Билет 26
- •Вектор поинтинга
- •Билет 27
- •Аналоги законов кирхгофа и ома при расчете магнитных цепей
- •Билет 28
- •[Править]Вывод
- •Интерпретация
- •Билет 29
- •Первое уравнение максвела
- •Четвертое уравнение максвела
- •2) Типы магнетиков
- •Феромагнетики и их свойства
- •Билет 30
- •2) Магнитное поле токов
Закон ампера
На помещенный в поле проводник с током действует сила, величина которой тоже будет определяться по формуле: , dF=IdlBsinα, α – угол между l и B
Сила лоренца, що діє на елемент струму:
Билет 26
Електроємність провідників. Якщо двом ізольованим один від одного провідникам надати заряди q1 і q2, то між ними виникає деяка різниця потенціалів Δφ, що залежить від величини зарядів і геометрії провідників. Різницю потенціалів Δφ між двома точками в електричному полі часто називають напругою і позначають буквою U. Найбільший практичний інтерес представляє випадок, коли заряди провідників однакові по модулю і протилежні за знаком: q1 = - q2 = q. У цьому випадку можна ввести поняття електричної ємності. Електроємність системи з двох провідників називається фізична величина, що визначається як відношення заряду q одного з провідників до різниці потенціалів Δφ між ними: У системі СІ одиниця електроємності називається фарад (Ф):
Електроємність залежить від діелектричних властивостей середовища форми і розмірів провідників, і не залежить від матеріялу провідника Величина електроємності залежить від форми і розмірів провідників і від властивостей діелектрика, що розділяє провідники, і не залежить від матеріялу провідника. Існують такі конфігурації провідників, при яких електричне поле виявляється зосередженим (локалізованим) лише в деякій області простору. Такі системи називаються конденсаторами, а провідники, складові конденсатора, називаються обкладками.
Заряди на протилежних кінцях провідника, розміщеного в полі, називають індукованими або наведеними. А саме явище розділення зарядів під дією зовнішнього поля називається електростатичною індукцією.
Взаємною електроємністю (взаємною ємністю) двох провідників називається фізична величина, що чисельно дорівнює заряду q, який потрібно перенести з одного провідника на інший для того, щоб змінити на одиницю різницю потенціалів між ними. Взаємна ємність залежить від геометричної форми, лінійних розмірів і взаємного розташування провідників і не залежить від матеріалу провідників та їх агрегатних станів. Взаємна ємність прямо пропорційна відносній діелектричній проникності середовища, в якому знаходяться провідники.
Вектор поинтинга
Электромагнитные волны переносят энергию. Объемная плотность энергии элетро-магнитной волны будет складываться из объемной плотности энергии электрического и магнитного поля, т.е.: ω=ω эл + ω м
Ранее было получено: ω эл = ε0 ε E/2; ω м = μ0 μ H/2;
ω=(ε0 ε E / 2) + (μ0 μ H / 2). Учитывая, что √ε0 ε]*E=√μ0 μ]*H,
ω эл= ω м; H=(√(ε0 ε)/√(μ0 μ))*E; ω=(ε0 ε E / 2) + (μ0 μ ε0 ε / μ0 μ)*E=
=ε0 ε E; ω=ε0εE=√(ε0ε)*E*(ε0ε)*E=√(ε0 ε)E√(μ0 μ)H=√(ε0 μ0)√(ε μ)EH
Плотность потока энергии электромагнитной волны S (энергия, переносимая волной за единицу вермени через единичную площадку 1 м, расположенную перпендикулярно распространения) можно найти ω на скорости распространения электро-магнитной волны. S=ω*v. Учитывая, что v=(1/√(ε0 μ0)√(ε μ)), имеем: S(в)=E(в)xH(в)=[E(в), H(в)].
Вектор S называется вектором поинтинга (вектор Умова-пойнтинга). Он показывает какая энергия переносится за единицу времени через площадку в 1 м, расположенную перпендикулярно направлению распространения волны.
Або:
Векторы Е и Н колеблются в одинаковой фазе.
4. Волна переносит энергию.
Пусть S – поток энергии.
∆ S=1
- вектор Умова–Пойнтинга.