- •5. Теплопередача……………………………………………………………………..138
- •I. Техническая термодинамика
- •1. Предмет и метод технической термодинамики
- •2. Основные определения. Термодинамическая система
- •3. Термические параметры состояния
- •3.1. Связь между термическими параметрами (уравнение состояния)
- •5. Термодинамический процесс и его энергетические
- •5.1. Аналитическое выражение для работы и теплоты процесса.
- •5.1.1. Работа изменения объема. Pv-диаграмма
- •5.2. Полезная внешняя (техническая) работа. Энтальпия
- •5.3. Вычисление количества теплоты.
- •5.4. Теплоемкость - основные понятия и определения
- •5.4.1. Теплоёмкости при постоянном объёме и давлении
- •6. Первый закон термодинамики
- •6.1. Термодинамические процессы с идеальным газом.
- •7. Компрессоры
- •7.1. Рабочий процесс поршневого компрессора
- •8. Второй закон термодинамики
- •8.1. Сущность и формулировки второго закона термодинамики
- •8.2. Обратимые и необратимые процессы
- •8.3. Круговые термодинамические процессы или циклы
- •8.4. Термический коэффициент полезного действия
- •8.5. Аналитическое выражение второго закона термодинамики.
- •8.6. Изменение энтропии в обратимых и необратимых процессах
- •9.1. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •9.2. Циклы газотурбинных установок
- •9.3. Циклы паротурбинных установок
- •9.3.1. Циклы Карно и Ренкина насыщенного пара.
- •9.3.2. Цикл Ренкина на перегретом паре
- •9.3.3. Общая характеристика холодильных установок
- •10. Водяной пар
- •10.1. Основные понятия и определения
- •10.3. Основные процессы с водяным паром
- •10.4. Определение параметров воды и водяного пара
- •11. Влажный воздух
- •II.Теплопередача.
- •1. Виды теплообмена.
- •2. Теплопроводность
- •2.1. Основной закон теплопроводности
- •2.2. Теплопроводность плоской стенки
- •2.3. Теплопроводность цилиндрической стенки
- •2.4. Теплопроводность шаровой стенки
- •3. Конвективный теплообмен
- •3.1. Уравнение теплоотдачи
- •3.2. Основы теории подобия
- •3.3. Теплообмен при ламинарном течении жидкости в трубах
- •3.4. Теплообмен при турбулентном движении жидкости в трубах
- •3.5. Теплоотдача при внешнем обтекании пучков труб
- •3.6. Теплоотдача при свободном движении теплоносителя
- •4. Лучистый теплообмен
- •4.1. Основные определения
- •4.2. Теплообмен излучением системы тел в прозрачной среде
- •4.3. Перенос лучистой энергии в поглощающей и излучающей среде
- •5. Теплопередача
- •5.1. Плоская стенка
- •5.2. Цилиндрическая стенка
- •5.3. Интенсификация теплопередачи
- •5.4. Тепловая изоляция
- •6. Основы теплового расчета теплообменных аппаратов
- •6.1. Типы теплообменных аппаратов
- •6.2. Рекуперативные аппараты
- •6.3. Теплообменные регенеративные и смесительные аппараты
- •III. Основы теории массообмена
- •1. Основные определения и понятия
- •2. Основы массопередачи в системах со свободной
- •2.1. Молекулярная диффузия
- •2.2. Конвекция и массоотдача
- •3. Абсорбция
- •4. Перегонка жидкостей
- •4.1. Простая перегонка
- •5. Жидкая экстракция
- •5.1. Экстрактивная и азеотропная ректификация
- •6. Адсорбция и ионный обмен
- •6.1. Основные промышленные адсорбенты и их свойства
- •6.2. Устройство и принцип действия адсорберов
- •6.3. Десорбция
- •7. Ионный обмен
- •8. Сушка
- •8.1. Основные характеристики сушки
- •8.2. Кинетика процесса сушки
- •9. Кристаллизация
3.2. Основы теории подобия
На основе анализа системы дифференциальных уравнений можно выделить безразмерные комплексы, характеризующие явления, которые мы называем критериями подобия.
В общем виде критериальное уравнение можно записать виде:
Nu = f(Re, Gr, Pr, Fo…). (3.11)
Каждый из безразмерных параметров имеет определенный физический смысл. Их принято обозначать первыми буквами фамилий ученых, внесших существенный вклад в изучение процессов теплопереноса и гидродинамики, и называть в честь этих ученых.
Интенсивность конвективного теплообмена характеризуется числом Нуссельта и представляет собой безразмерный коэффициент теплоотдачи
, где (3.12)
- коэффициент теплоотдачи,
l – определяющий размер,
- коэффициент теплопроводности.
Режим течения жидкости характеризуется числом Рейнольдса
, (3.13)
где - скорость течения жидкости,
- кинематическая вязкость.
Выражает отношение сил инерции (скоростного напора) к силам вязкого трения.
При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения сильно развиваются. При значении Re = 2300 – наблюдается ламинарный режим течения, при Re > 104 – турбулентный режим.
Число Прандля
, (3.14)
где с – теплоемкость;
- коэффициент температуропроводности;
состоит из величин, характеризующих теплофизические свойства вещества и по существу само является теплофизической константой вещества. Значение числа Pr приводится в справочниках.
В случае естественной конвекции скорость жидкости вдали от поверхности равна 0 и соответственно число Re = 0, но на теплоотдачу будет влиять подъемная сила F. Это приведет к появлению другого безразмерного параметра – числа Грасгофа. Оно характеризует отношение подъемной силы, возникающей вследствие теплового расширения жидкости, к силам вязкости.
, (3.15)
где g – ускорение свободного падения,
- коэффициент объемного расширения.
Нестационарность процесса характеризуется числом Фурье
, (3.16)
где - время.
Чтобы в результате опытного исследования стационарного процесса теплоотдачи получить формулу, пригодную для оценки не только исследованных явлений, но и всех явлений, подобных исследованным, результаты опытов необходимо представить в виде зависимости:
Nu = f(Rе; Рr; Gr).
При изучении теплоотдачи число Нуссельта в уравнении подобия всегда является искомым, так как в него входит общая характеристика интенсивности теплоотдачи – коэффициент теплоотдачи .
Числа подобия входящие в правую часть уравнения, учитывают влияние факторов на коэффициент теплоотдачи, являются критериями подобия.
Критерий Рейнольдса отражает влияние вынужденного движения, критерий Грасгофа – влияние свободного движения и критерий Прандтля – влияние физических свойств жидкости на коэффициент теплоотдачи.
Свободное движение всегда сопутствует явлению теплоотдачи, но при развитом турбулентном движении оно имеет второстепенное значение и не отражается на величине коэффициента теплоотдачи. Поэтому при вынужденном движении уравнение подобия не включает критерий Грасгофа:
Nu = f(Rе; Рr).
При отсутствии вынужденного движения в уравнение подобия не входит критерий Рейнольдса:
Nu = f(Рr; Gr).
Критерий Прандля для газов не существенно в значительном диапазоне изменения температуры. Поэтому уравнение подобия для конкретных газов может не включать критерий Pr, его среднее значение войдет в постоянную уравнения. Например, для воздуха при турбулентном движении можно записать:
Nu = f(Rе).
Для удобства обработки данных уравнение подобия принято представить в виде степенной функции:
. (3.17)
Характерный размер системы l , входящий в числа подобия, называется определяющим. Для труб в качестве определяющего размера обычно выбирается диаметр. Для каждого уравнения подобия вид определяющего размера специально оговаривается.
Температура не входит в числа подобия, но от ее значения зависят физические свойства теплоносителя. В системе, где происходит теплоотдача, температура жидкости изменяется как вдоль омываемой поверхности, так и в поперечном направлении. В соответствии с температурой изменяются и физические свойства жидкости. При определении значения чисел подобия в процессе обработки опытных данных невозможно учесть всю совокупность возможных значений физических параметров жидкости в системе. Поэтому условно эти физические параметры выбираются по какой-либо одной температуре, а влияние этих параметров в соответствии с температурным полем всей системы учитывается специальным членом в уравнении подобия.
Температура, по которой выбираются физические параметры теплоносителя, входящие в числа подобия, называется определяющей. В качестве определяющей можно выбрать среднюю температуру жидкости , среднюю температуру стенки и среднюю температуру пограничного слоя :
.
Наиболее часто средняя температура теплоносителя принимается как определяющая.
В процессе теплообмена температура жидкости изменяется, и всегда встает вопрос о том, при какой температуре выбирать теплофизические свойства жидкости, входящие в безразмерные числа. Эта температура называется определяющей. При обработке экспериментальных данных за определяющую можно принять любую из температур, характерных для исследованной системы (температуру набегающего потока, среднюю температуру жидкости и т. д.). Выбор определяющего размера - размера, принятого за единицу измерения в безразмерных числах получаемой эмпирической формулы, также в определенной степени произволен, но стараются брать тот размер, который оказывает наибольшее влияние на исследуемый процесс. При теплоотдаче от пластины это длина в направлении течения потока, при теплоотдаче от труб - это диаметр теплоотдающей поверхности.