- •Понятие о моделировании.
- •2.1. Виды моделирования.
- •3.1. Математическое моделирование. Источники ошибок. Необходимость тестирования.
- •4.1. Сравнительные характеристики пакетов mathcad, matlab, maple, mathematica. Основные приемы работы в mathcad.
- •5.1. Понятие о системах с сосредоточенными и распределенными параметрами.
- •6.1. Сведение системы оду произвольного порядка к системе оду первого порядка в нормализованной форме Коши.
- •7.1. Процедуры решения ду в среде mathcad. Примеры соответствующих документов mathcad.
- •8.1. Последовательность получения математической модели колебательной механической системы с сосредоточенными параметрами.
- •9.1. Численные методы решения оду.
- •10.1. Метод Эйлера и его модификации для решения оду
- •11.1.Методы типа Рунге-Кутта для решения оду
- •13.1. Понятие о граничных задачах для оду. Метод стрельбы для решения граничной задачи.
- •14.1. Построение уравнения изогнутой оси балки при различных условиях на ее концах на основе метода стрельб.
- •15.1.Оценка погрешности решения оду. Способ Рунге для оценки такой погрешности.
- •16.1.Понятие о жестких дифференциальных уравнениях. Процедуры для решения таких уравнений в среде mathcad.
- •17.1. Классификация методов решения оду.
- •19.1. Задача Бюффона как пример использования случайных величин при решении детерминированной задачи.
- •20.1.Вычисление площадей и объемов с использованием случайных величин.
- •21.1.О выборе количества экспериментов для получения заданной степени точности при использовании случайных величин.
- •22.1Метод Судзуо-Какутани для решения граничных задач теории потенциалов
- •23.1. Понятие о конкурирующих стратегиях
- •24.1. Моделирование смо.
- •25.1. Приближение инженерных данных.Виды приближения.
- •Поточечное среднеквадратическое приближение.
- •Непрерывное приближение в среднеквадратичном смысле.
- •Равномерное приближение.
- •1.2.Узловой метод получения математической модели системы.
- •2.2. Метод получения топологических уравнений с использованием м-матрицы.
- •3.2. Получение эквивалентной системы технических объектов.
- •4.2. Компонентные уравнения для различного типа подсистем.
- •Механическая поступательная система.
- •Механическая вращательная подсистема
- •5.2. Основные положения получения математической модели технического объекта на макроуровне.
- •6.2. Особенности выбора узлов сетки при интерполяции различными сплайнами.
- •7.2. Параметрический рациональный сплайн.
- •8.2. Обобщенные кубические сплайны.
- •9.2. Параметрический Эрмитов кубический сплайн.
- •10.2. Интерполяция кривых локальными сплайнами.
- •11.2. Вычисление интеграла по таблице значений функции с использованием интерполирующего полинома Эрмита.
- •12.2. Кубический сплайн дефекта 2 (s3,2(X)).
- •13.2. Определение сплайна. Сплайн первой степени.
- •14.2. Алгоритм «прогонка» для решения системы линейных уравнений с диагональным преобладанием.
- •15. 2. Сплайны. История возникновения. Понятие о звене сплайна.
- •16.2. Использование обратного интерполирования для решения уравнений.
- •17.2. Метод Мюллера для решения трансцендентных уравнений.
- •18.2 Области использования интерполирования.
- •19.2. Тригонометрическая интерполяция.
- •20.2. О наилучшем выборе узлов интерполирования.
- •21.2. Остаточный член интерполяционной формулы Лагранжа.
- •24.2. Разложение аппроксиматора по системе базисных функций.
11.1.Методы типа Рунге-Кутта для решения оду
Интервал интеграла [x, x+h] t ϵ [0;1] t=x+αh
введем 3 набора параметров:
α1 α2 α3… αq
β10
β20,β21
⁞
βq0,...βq,q-1
A0, A1, …, Aq
ф0=hf(x,y)
ф1=hf(x+ α1h;y+ β10 ф0)
ф2=hf(x+ α2;y+ β20 ф0+ β21 ф1)
⁞
фq=hf(x+ αqh;y++ βq0 ф0+ βq1 ф1+ βq,q-1 фq-1)
Каждая из ф вычисляется на основе предыдущих ф. заметим
Погрешность этой замены
далее разложив это выражение по формуле Тейлора в окрестности 0,
будем добиваться равенства (*) для как можно большего числа j. В этом случае погрешность будет определятся остаточным членом . Добиваться этого можно варьируя наборы А,α,β, при этом чем больший набор мы возьмём, тем большее кол-во равенств (*) удовлетворим. При этом величина k в остаточном члене - порядок точности метода. Метод 1-го порядка точности:
q=0, тогда А0=1, тогда , тогда
получилась формула Эйлера. Метод 2-го порядка точности:
q=1, α1, β10, A0, A1 получаем след систему
пусть А1 =0,5, тогда А0=0,5 α1=1 β10=1 и ф-лы для
и получаем
это усоверш метод Эйлера, при выборе А1 =1 мы придем к модифиц методу Эйлера.
12.1. Метод Рунге-Кутта 4-го порядка (Метод )
13.1. Понятие о граничных задачах для оду. Метод стрельбы для решения граничной задачи.
Граничные задачи это когда условия задаются на границах, например для левого конца балки задано перемещение на 1, а для правого угол поворота 45.
в отличие от других задач сдесь условия задаются не только при х=0, но и при х=L.
Метод стрельбы:
Пусть есть задача: на высоте h расположено орудие, выстрел из которого должен попасть в точку на высоте h2 на расстоянии L от орудия, усли считать что траектория описывается ф-ей y(x), то y(0)=h1, y(L)=h2. Если y(x) решение ДУ, то мы имеем граничную задачу для этого ДУ. Располагая орудие под разными углами, мы будем изменять hтек. Тогда идея для метода пристрелки в том, чтобы подобрать угол, чтобы выполнилось необх условие. Меняя углы мы будем подбирать такой угол. y(L)=h2 эквивалентно y'(x) (при х=0)=tgα
И тогда мы граничную задачу заменим начальной. В этом и заключается идея метода пристрелки.
14.1. Построение уравнения изогнутой оси балки при различных условиях на ее концах на основе метода стрельб.
Пусть задана балка с
у0=1 смещение левого конца
у1=0 угол повороты левого конца
у2=0 смещение левого конца
у3=0 угол поворота левого конца
начальные условия на левом конце балки. у0,у1 – заданные
v0,v1 - подбираемые
вектор правой части системы ДУ
вектор начальных условий на левом конце балки
REZ:=rkfixed(begY,a,b,N,D) (отображаем по OX – REZ<0>, а по OY – REZ<1>)
REZ<1>
1
REZ<0>
0