книги из ГПНТБ / Геммерлинг А.В. Расчет стержневых систем
.pdfна неопределенность суммарной нагрузки на раму, так как в продолжении этого интервала грузовые платформы опирались на домкраты (состояния равновесия рамы при нагрузке 2Ркр были невозможны). Пунктирные кривые MD закритической ста дии — экспериментальные, сплошные — теоретические.
N,2P,TC
Рис. 45. Диаграммы нагрузка-про |
Рис. 46. Диаграммы нагрузка-про |
||||
гиб для рамы со |
стойкой |
Я-40 |
гиб для |
рамы |
со стойкой X= 80 |
/ — сближение концов |
стержня; |
про |
/ — прогиб |
балки; |
2— сближение кон |
гиб балки |
|
|
цов |
стержня |
Таким образом, теоретические выводы о возможности исполь зования закритической стадии работы сжато-изогнутых стерж ней подтвердились экспериментально.
§29. ДОГРУЖАЮЩИЕ СИСТЕМЫ ИЛИ СИСТЕМЫ
СОТРИЦАТЕЛЬНОЙ ОТПОРНОСТЬЮ
До сих пор рассматривались системы, в которых сжато-изогнутый стержень получал какую-то поддержку от дру гих элементов, из-за чего повышалась его несущая способность. Однако возможны и иные системы, в которых стержню работать труднее. Простейший пример такой системы показан на рис. 47.
При нагрузке Р усилия в стержнях AB и ВС будут равны:
N = — — . |
(6.13) |
2 sin ф
4 Допустим, что при неизменной силе Р оба стержня укороти лись на бесконечно малую величину dAl. Вследствие этого узел
110
В опустился на dH. Для нового состояния равновесия можно на писать
N +dN = |
Р |
(6.14) |
|
2sin (cp — dq>) |
|||
|
ний равновесия и отпорностей для фермы Мизиса
На основе известного выражения синуса суммы углов получаем
sin (ф — йф) = sin ф cos dtp — cos ф sin dtp. |
(6.15) |
Поскольку угол dtp бесконечно мал, то можно принять:
cos*ftp»l; |
зіпгіф-^сіф. |
(6.16) |
|||
С учетом этого |
|
|
|
|
|
sin (ф — dtp) = |
sin ф — dtpcos ф. |
(6.17 |
|||
Подставив это значение в (6.14) |
и вычтя из него (6.13), по |
||||
лучим |
|
|
|
|
|
dN |
|
РCOS фйф |
(6.18) |
||
2 (sin ф — dtpcos ф) sin ф |
|||||
|
|
||||
Из рис. 47 можно написать: |
|
|
|
||
g _d&l |
^ |
б |
__ гіА/ |
(6.19) |
|
tg Ф |
45 |
I |
^tg ф |
||
|
|||||
Подставив полученное значение в числитель (6.18) |
и отбро |
сив второе слагаемое в скобках знаменателя как малое, имеем
dN = ------------------ . |
(6.20) |
21tg2 ф sin ф |
|
Отсюда можно написать выражение для отпорности системы в направлении осей стержней AB и ВС, т. е. ее отрицательное влияние на устойчивость стержней:
_ |
dN _ |
Р |
(6.21) |
|
Yc,lc “ |
dAl |
21tg2 ф sin ф |
||
|
ill
Знак минус в этом выражении указывает на то, что стержень в такой системе находится в худших условиях, чем изолирован ный.
На рис. 48 построена зависимость ОАВМ сжимающей силы N в сжато-изогнутом стержне от сближения его концов А/. Точка М отвечает критическому состоянию изолированного стержня. На вертикальной оси отложены также величины отпорностей ук стержня на сжатие. Кривая отпорностей стержня на сжатие
имеет вид DFG. По вертикальной осп отложена и величина уСИс из (6.21). Это отрезокОС. Поскольку положительные отпорностп поддер живающей системы откладывались в сторону отрицательного направле
ния вертикальной оси, то отрицательные значения должны от кладываться вверх. Горизонталь CF, проведенная через точку С, дает новую ось отсчетов отпорностей стержня в рассматривае мой системе.
Нулевое значение отпорности стержня, т. е. его критическое состояние, в этой системе достигается в точке F. Этому состоя нию отвечает напряжение сжатия в стержне ав, которое мень ше стк. Таким образом, стержень в системе (см. рис. 47) менее устойчив, чем такой же изолированный стержень с неподвижны ми шарнирными опорами.
Качественно этот результат очевиден, так как в системе (см. рис. 47) стержень имеет большую свободу вследствие упругой податливости узла В. Количественно снижение определяется из (6.21). При уменьшении угла наклона стержней ф знаменатель
. уменьшается, а уСис по абсолютной величине растет, что указы вает на снижение устойчивости стержня и всей системы. При ну левом значении угла ф величина уСис равняется бесконечности, любая малая нагрузка Р вызывает бесконечно большие усилия dN и, следовательно, система неустойчива при сколь угодно ма лой нагрузке. Такие системы, как известно, называются мгно венно изменяемыми.
В системах более подъемистых, при больших значениях отно шения Н к 2а критическое значение нагрузки Р приближается к PK= 2yVKsin ф.
При ф = 90° отпорность системы равняется нулю, поскольку
112
ее геометрическая нелинейность исчезает и критическая нагруз ка совпадает с суммой критических нагрузок 2МК для двух от дельных шарнирно-закрепленных стержней.
Примеры некоторых других геометрически нелинейных си стем, отрицательно действующих на стержень, показаны на рис. 49 и 50. В этих системах при начале потери устойчивости стержня геометрическая нелинейность системы приводит к по ложительной вариации сжимающей силы в этом стержне, т. е. к его догрузке.
Перераспределение сжимающих сил в стержнях характерно для многих систем и особенно для статически неопределимых. Такое перераспределение может быть следствием потери устой чивости отдельных стержней, развития пластических деформа ций и т. д. Во всех случаях стержень в момент потери устойчиво сти может оказаться в условиях изменяющейся сжимающей си лы (йЫФО).
Положительная вариация сжимающей силы возможна также во всех случаях потери устойчивости при возрастающей нагруз ке. Таким примером может быть рассмотренная выше Т-образ- ная рама. Если внешние силы Р будут возрастать непрерывно, то сжимающая сила на стойку все время будет увеличиваться, а это увеличение уменьшит поддерживающее влияние ригеля в момент потери устойчивости стойки. Таким образом, условия по тери устойчивости стержня в системе могут быть различными.
Г л а в а 7
НЕСУЩАЯ СПОСОБНОСТЬ МАТЕРИАЛА, СЕЧЕНИЯ, СТЕРЖНЯ, КОНСТРУКЦИИ
§ 30. НЕСУЩАЯ СПОСОБНОСТЬ МАТЕРИАЛА
Диаграммы работы различных материалов имеют вид, показанный на рис. 51. Для мягкой строительной стали ха рактерна диаграмма (а) с горизонтальной площадкой текуче сти; для менее пластичных материалов диаграммы непрерывно возрастают до предела прочности (б) и (в). Следовательно, для всех материалов характерна почти прямолинейная или криво линейная возрастающая ветвь, определяющая основную, более или менее близкую к упругой, стадию работы материала, кото рая заканчивается при напряжении, равном пределу текучести от или пределу прочности сгп материала. Для этих точек можно записать
8—456 |
113 |
— = 0 или Да = 0. |
(7.1) |
de |
|
Таким образом, во всех случаях предельной будет точка диа граммы, отвечающая состоянию материала, в котором он утра чивает способность воспринимать приращение нагрузки, т. е. отпорность его на сжатие, становится нулевой. Пластичный мате риал при этом «течет», т. е. продолжает деформироваться без увеличения нагрузки, сохраняя, однако, способность нести на грузку, вызвавшую его текучесть. Хрупкий материал разрушает ся и частично или полностью, саморазгружается.
Рис. 51. Диаграммы сжатия различных |
Рис. |
52. |
Эпюра |
|
материалов |
нормальных |
на |
||
|
пряжений |
в |
сече |
|
|
нии |
изогнутого |
||
|
|
стержня |
|
1
Из этого следует, что разница между пластичными и хрупки ми материалами заключается в основном в характере их дефор мирования за этим пределом, а состояния, определяемые усло виями (7.1) для всех материалов, характеризуют их несущую способность.
Менее четко обстоит дело с материалами, имеющими пологие диаграммы типа в на рис. 51. Предел прочности у таких мате риалов достигается при значительных деформациях, которые совершенно недопустимы в конструкциях. В силу этого для та ких материалов устанавливается условный предел текучести — это напряжение, отвечающее определенной полной или-остаточ ной деформации. В этом случае критерий нулевой отпорности как предел несущей способности материала приобретает услов ный характер и не имеет физического смысла. Однако для со хранения единства методики, с известной степенью условности, им можно пользоваться и для таких материалов.
В последние годы для хрупких материалов, например бето на, используются диаграммы с понижающейся ветвью за преде лом прочности (пунктирный участок диаграммы в на рис. 51). Такие диаграммы получают при испытании образцов в гидрав лических прессах. Не следует забывать, что система «образец —
114
пресс» является статически неопределимой и деформации ее ограничены жесткостью всех систем пресса. Обычно в этой ста дии происходят постепенные местные разрушения материала.
В конструкциях в ряде случаев материал работает в анало гичных условиях.. Например, крайние сжатые зоны изогнутого стержня не могут свободно деформироваться, так как материал менее деформированной средней зоны ограничивает прираще ние кривизны оси. В этих условиях эпюра напряжений в попе речном сечении такого стержня приобретает вид, показанный на рис. 52, а фабота материала, деформации которого превышают еПч аналогична работе сжато-изогнутого стержня в закритической стадии, если он включен в систему, ограничивающую сбли жение его концов.
■»
§ 31. НЕСУЩАЯ СПОСОБНОСТЬ СЕЧЕНИЯ
При однородном напряженном состоянии (цен тральное растяжение или сжатие, сдвиг) напряжения во всех точках поперечного сечения стержня одинаковы, поэтому несу щая способность сечения определяется так же, как и несущая ■способность материала. В большинстве же случаев напряжения по сечению неодинаковы, и вопрос о несущей способности сече ния должен быть решен на основе каких-то определенных крите риев.
При растягивающих напряжениях в стержне из хрупкого ма териала критерием несущей способности сечения является до стижение предела прочности в краевом волокне. Этот же крите рий используется и в некоторых других случаях. Однако чаще всего краевые или какие-то иные местные напряжения не опре деляют несущей способности сечения. Неравномерность напря жений и деформаций по сечению приводит к тому, что менее напряженные зоны обеспечивают способность сечения воспри нимать приращение усилий и после значительного развития пластических деформаций или местных разрушений.
Мерой отпорности сечения на сжатие (растяжение) или на изгиб в двух направлениях служат выражения (1.64):
dN = E F 2 EFe ^EF- |
dM2x *_ |
E I 2X< E I x] |
|
d&2о |
|
dk2x |
(7.2) |
dM, |
Ehy < |
EIy. |
|
Ä = |
|
||
dk, |
|
|
|
2У |
|
|
|
В упругой стадии величины отпорностей равны жесткостям на сжатие и изгиб в двух направлениях. По мере развития в се чении пластических деформаций отпорности начинают умень шаться, и при какой-то нагрузке одна из них, две или все три становятся равными нулю. Обращение в нуль каждой из отпор ностей (7.2) означает, что сечение утратило способность воспри-
8* |
115 |
\
нимать приращение соответствующего усилия, т. е. по отноше нию к этому усилию несущая способность сечения исчерпана.. Таким образом, критериями несущей способности сечения явля ются выражения
dN |
= EF. |
dM2y |
= Eioy ~ 0; |
dsn,, |
|
dksx |
(7.3> |
|
dM,w = EIoy = 0. |
||
|
|
||
|
|
dk, |
|
|
|
2У |
|
Обращение в нуль одной или двух пз отпорностей (7.3) еще не означает, что несущая способность сечения полностью исчер пана. Например, при косом изгибе обе отпориости на изгиб мо гут равняться нулю, но при этом сечение может воспринимать приращение осевой силы. При равенстве нулю двух первых от порностей (7.3) сечение может воспринимать приращение изги бающего момента сіМ2у и т. д.
Когда несущая способность сечения стержня из хрупкого ма териала исчерпывается, наступает разрушение; если же стер жень из пластического материала, то начинается рост деформа ций без увеличения усилия. Возникает так называемый пласти ческий шарнир.
Третий случай, когда отп'орность в запредельной стадии по ложительна, характерен для сечений, рассчитываемых по услов ным критериям.
§ 32. НЕСУЩАЯ СПОСОБНОСТЬ СТЕРЖНЯ
Несущая способность стержня может быть исчер пана в результате полного использования его прочности или по тери устойчивости.
Исчерпание прочности стержня, статически определимого от носительно опорных закреплений, происходит в результате ис черпания прочности одного из его сечений. При закреплениях, создающих п-кратную статически неопределимую систему, в большинстве случаев необходимо исчерпание прочности п-\-\ сечений или, другими словами, образование /г+1 «пластического шарнира».
Например, исчерпание несущей способности балки, показан ной на рис. 53, т. е. достижение состояния нулевой отпорности по направлению силы Р, наступает после образования в сечениях Л и й пластических шарниров.
Из этого общего положения имеются исключения.
Может быть исчерпание несущей способности какого-то сече ния, необходимого для сохранения неизмеияемсти стержня, что приводит к исчерпанию его несущей способности независимо от степени статической неопределенности. В качестве примера мож но привести стержень с любыми концевыми закреплениями
116
(рис. 54), в одном из сечений которого исчерпана прочность на срез, т. е. достигнуто состояние нулевой отпорностн по отноше нию к перерезающей силе Q. Такой результат — следствие того,, что какое-то количество внешних связей, создающих статиче скую неопределимость, не препятствует существенно деформа ции от силы Q.
Рис. 53. Статически неопредели |
Рис. 54. Разрушение |
балки в ре |
мая балка |
зультате среза |
стенки |
Р Р Р
'f
Рис. 55. Пример лишних связей, не повышающих несущую спо собность системы
Вторым примером может быть весьма гибкий стержень, не сущая способность которого определяется прочностью, в основ ном на растяжение,, одного из средних сечений. Опорные стерж ни а, показанные на рис. 55, повышая степень статической не определимости, практически не влияют на условия работы «решающего» сечения.
При потере устойчивости, как уже было показано, отпорность стержня в направлении осевой снимающей силы N становится равной нулю.
Таким образом, во всех случаях критерий исчерпания несу щей способности стержня — достижение состояния нулевой отпорности по отношению к какому-либо воздействию. Если стер жень загружен какой-то сложной системой нагрузок (Р, N, М), то его несущая способность будет сохраняться лишь до тех пор,, пока отпорность по отношению ко всем воздействиям положи тельна. Обращение в нуль хотя бы одной из них указывает на исчерпание несущей способности стержня по отношению к при ращению этого воздействия.
§ 33. НЕСУЩАЯ СПОСОБНОСТЬ КОНСТРУКЦИИ
Всякая стержневая конструкция способна воспри нимать дополнительную нагрузку до тех пор, пока ни один изее узлов ни по одному из направлений не получит кинематиче скую свободу. Такое состояние конструкции характеризуется
117
положительной отпорностью всех ее узлов по всем направле ниям.
Как только одна из отпорностей будет равна нулщ, переме щения начнут возрастать без увеличения нагрузки и несущая способность конструкции окажется исчерпанной.
Если кинематическую свободу получили все узлы системы, можно говорить об общем исчерпании несущей способности кон струкции; если, свободу получила лишь часть узлов или даже один узел системы, можно говорить о местной форме исчерпания ее несущей способности. В физически или геометрически нели нейных системах частичное или местное исчерпание несущей способности может и не означать невозможности дальнейшего нагружения конструкции. После некоторого перераспределения внутренних усилий иногда становится возможной вторая стадия работы системы с отдельными элементами, перешедшими в закритическуй стадию. В этом случае конструкция может вновь обрести положительную отпорность по тому направлению, по ко торому она была нулевой при прежней схеме работы (напри мер, Т-образная рама с достаточно жестким ригелем, рассмот ренная в § 29). Однако не зависимо от наличия или отсутствия второй стадии работы конструкция, достигшая нулевой отпорности, чаще всего проходит через ряд состояний, сменяющих друг друга самопроизвольно, без увеличения внешней нагрузки. Ис пользование этой стадии во всех случаях нуждается в обоснова нии, поэтому, и здесь критерий нулевой отпорности остается справедливым.
Следует сказать, что нулевая отпорность достигнута при оп ределенных воздействиях на конструкцию, а по отношению к другим воздействиям она может сохранять положительную от порность.
*
§ 34. ХАРАКТЕРНОЕ ПЕРЕМЕЩЕНИЕ
Рассмотренные процессы нагружения в основном предполагались монотонными вплоть до достижения состояния нулевой отпорности конструкции. Такое нагружение не всегда единственно возможно. Силовое воздействие может в какие-то периоды не только возрастать, но и уменьшаться (разгрузка), на •смену одному воздействию может возникнуть другое, при кото ром характер деформирования конструкции качественно меня ется. Ясно, что при этом поведение конструкции усложняется. Например, стальная балка, достигшая под изгибающими воз действиями состояния, близкого к пластическому шарниру, мо жет воспринять значительную растягивающую или сдвигающую силу. Стержень, приближающийся к предельному состоянию от воздействия крутящего момента, может воспринять дополни тельный изгибающий момент и т. д.
Сказанное заставляет говорить не о деформации вообще,
Л 8
а о деформации или перемещении по какому-то определенному направлению, которое будет при рассматриваемом нагружении главным, основным, характерным. Такими во всех случаях будут деформация или перемещение по направлению внешнего силово го воздействия, т. е. та деформация или перемещение, на кото ром это воздействие совершает работу. Достижение нулевой отпорности именно по этому направлению и является критерием исчерпания несущей способности рассматриваемой конструкции.
Следует сказать, что в литературе нет необходимой ясности- в этом вопросе. Для оценки сжатого или сжато-изогнутого стержня нередко строится и анализируется зависимость сжи мающей силы от прогиба стержня или угла поворота какого-то- его сечения; для анализа изгибаемого элемента строится зави симость изгибающего момента от прогиба и т. п. Конечно, по скольку одни перемещения конструкций связаны с другими, по стольку такими зависимостями можно выявить те или иные за кономерности, однако более четкие результаты получаются прирассмотрении характерных перемещений конструкций при каж дом из загружений.
В то же время обычно каждая конструкция находится под несколькими воздействиями, направления которых могут быть различными. В таких случаях можно говорить о характерном пе ремещении для того или иного элемента конструкции — о сбли жении концов сжатого или сжато-изогнутого стержня, об угле поворота или линейном смещении узла.
При рассмотрении отпорностей по направлениям, не совпа дающим с направлением воздействия, можно получить недоста точно четкие результаты. Например, из (1.53) — (1.55) видно, что каждое из приращений усилий dN,' dMox, dM0y— это функция приращений всех трех перемещений deо, dkx, dky. Причем все эти усилия и перемещения обобщенные, так как записаны для осей, не являющихся центральными главными осями второго расчет ного сечения.
Для примера рассмотрим случай приращения деформаций,
при котором |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
de0 = |
0; |
dkx = 0; dky=j=0. |
|
(7.4) |
|||
Из (1-53) — (1.55) найдем: |
|
|
|
|
|
||||
d N = |
E S Qy d k ,r |
|
— |
d M 0x = |
EIQxy d k y< |
|
|
||
|
|
|
dMoy = EI0ydky. |
|
|
|
|||
Отсюда.можно написать: |
|
|
|
|
|
|
|||
dN |
___ |
с . |
Л И |
о , |
|
р г |
dMQy ____ |
г- 1 |
(7.6) |
dky |
~ |
|
dky |
~ |
в*у’ |
" |
Ѳу‘ |
||
|
|
B то же время, если перейти к центральным главным осям второго расчетного сечения, то получим
119'