- •§1. Экспериментальные основы квантовой механики
- •§2. Классическое и квантовое описание системы
- •[§3.] Принцип неопределенности
- •[§4.] Полный набор динамических переменных
- •[§5.] Постулаты квантовой механики
- •§6. Роль классической механики в квантовой механике
- •[§7.] Волновая функция и ее свойства
- •[§8.] Принцип суперпозиции состояний
- •§12. Среднее значение измеряемой величины
- •§13. Вероятность результатов измерения
- •[§15.] Операторы координаты , импульса , момента импульса , энергии .
- •[§ 19.] Волновое уравнение
- •[§ 24.] Оператор Гамильтона различных систем
- •§ 25. Стационарное состояние различных систем
- •[§ 28.] Собственный механический момент (спин)
- •§1. Статистическое описание систем с большим числом степеней свободы
- •§3. Микро- и макро- параметры системы.
- •§4. Свойство эргодичности системы.
- •§5. Два способа усреднения в статистической физике
- •§6. Понятие ансамбля систем
- •§7. Эргодическая гипотеза
- •§8. Равновесное состояние системы
- •§10. Квазизамкнутость и статистическая независимость подсистем
- •§15. Микроканоническое распределение Гиббса
- •§16. Каноническое распределение Гиббса
- •§21*. Распределение Максвелла как следствие канонического распределения Гиббса
- •§23. Большое каноническое распределение
- •§25. Распределение Ферми-Дирака
- •§26. Распределение Бозе-Эйнштейна
§ 25. Стационарное состояние различных систем
Задача на собственные функции и собственные значения для оператора :
(25.1)
Волновое уравнение:
(25.2)
Как только поставили в соответствие системе оператор , то можем решать волновое уравнение, находим , которая определяет состояние системы.
Собственные функции задачи (25.1) и функции, являющиеся решением волнового уравнения совпадают при условии выполнения:
, тогда . Это условие совместности решений (25.1) и (25.2).
Так как , то гамильтониан системы явно от времени не зависит, т. е. поле стационарно (задача стационарна) – это говорит о совместности решений (25.1) и (25.2).
Рассмотрим стационарную задачу , тогда не зависит от времени. Это либо:
Замкнутая система.
Система в стационарном внешнем поле.
Используя (25.1) и (25.2), получим
Это дифференциальное уравнение имеет решение
Подставим эту функцию в (25.1), тогда
.
Тогда получим
Получили стационарное уравнение Шредингера.
[§ 28.] Собственный механический момент (спин)
Рассмотрим Na. У него есть желтая линия . Возникает при переходе с уровня 3p на 3s.
Первоначально ее длина была 5892
Было обнаружено, что эта линия расщепляется на две: дублет.
Возникла идея расщепления уровня 3p на два, тогда можно объяснить возникновение двух линий.
Их длины: 5896 и 5890 .
В 1925 г. Была предложена гипотеза спина, т. е. собственного механического момента.
У электрона спиновое число s= .
Впоследствии Паули ввел спин в теорию.
Если имеем одну частицу, то она характеризуется орбитальным квантовым числом .
Составная частица (атом) состоит из многих микрочастиц. Можно рассматривать эту составную частицу вцелом и приписать ей момент , который описывает орбитальное движение частицы как целого.
Энергетический уровень этой составной частицы в некоторых полях будет зависеть от орбитальных моментов микрочастиц .
Эти моменты являются внутренним свойством этой составной частицы.
Можно рассматривать 2 момента:
. Этот момент описывает внутреннее движение частицы (относительно центра инерции)
Частица сама движется по некоторой траектории.
У частицы есть еще квантовое число , характеризующее собственный механический момент.
Вводят оператор собственного механического момента:
По аналогии
Спин – внутреннее свойство частицы. Его смысл – у частицы есть внутренний параметр, который реагирует на вращение координат независимо от места положения частицы.
§1. Статистическое описание систем с большим числом степеней свободы
Статистическая физика изучает системы с большим числом степеней свободы. Наличие большого число степеней свободы вносит некоторые особенности в описание таких систем. Например, в воздуха содержится ~ 2.7,·1019 частиц (число Лошмидта), но у каждой материальной точки (частицы) имеется 3 степени свободы, поэтому у этой системы огромное число степеней свободы.
В классической механике возможно описывать такие системы (через формализм Гамильтона) - динамических переменных , где - число степеней свободы. Описание системы сводится к решению уравнений:
Чтобы решить данную систему, необходимо задать начальных условий. Задаем начальные условия и решаем систему. Но здесь сложные технические трудности(долгий счёт на ЭВМ). Но имеются ещё и качественные особенности этих систем, которые не охватываются этими уравнениями, т.е. детерминированный подход здесь не используют.
Статистическая физика рассматривает переход от малого числа степеней свободы к большому. и - это динамические переменные. Фазовое пространство – это мерное пространство, декартовыми осями которого являются переменные и . Тогда состояние системы (которое задаётся динамическими переменными) в фазовом пространстве задаётся фазовой точкой. Движение системы в реальном пространстве задаётся движением фазовой точки в фазовом пространстве, т.е. устанавливается соответствие между фазовым и реальным пространствами.