- •Молекулярна фізика та термодинаміка
- •I. Основні положення молекулярної фізики і термодинаміки
- •1.1. Молекулярна фізика і термодинаміка, їх завдання та методи
- •1.2. Макроскопічні параметри системи та їх мікроскопічне тлумачення
- •1.3. Основні газові закони. Рівняння стану ідеального газу
- •1.4. Тиск газу з погляду молекулярно-кінетичної теорії
- •1.5. Молекулярно-кінетичне тлумачення температури
- •II. Перший закон термодинаміки
- •2.1. Вступ
- •2.2. Внутрішня енергія термодинамічної системи
- •2.3. Теплота і робота як форми передачі енергії
- •2.4. Теплоємність
- •2.5. Перший закон термодинаміки
- •2.6. Ізопроцеси в ідеальних газах
- •III. Другий закон термодинаміки
- •3.1. Можливості першого закону термодинаміки
- •3.2. Колові процеси
- •3.3. Цикл Карно
- •3.4. Нерівність Клаузіуса
- •3.5. Ентропія і її властивості
- •3.6. Другий закон термодинаміки
- •3.7. Статистичний характер другого закону термодинаміки
- •IV. Термодинамічні потенціали
- •4.1. Загальні відомості
- •4.2. Внутрішня енергія
- •4.3. Енергія Гельмгольца
- •4.4. Ентальпія
- •4.5. Енергія Гіббса
- •V. Третій закон термодинаміки
- •VI. Статистичні розподіли
- •6.1. Короткі відомості з теорії ймовірностей
- •6.2. Закон розподілу Больцмана
- •6.3. Закон розподілу Максвелла
- •6.4. Закон розподілу Максвелла–Больцмана
- •6.5. Закон рівномірного розподілу енергії за ступенями вільності
- •6.6. Внутрішня енергія й теплоємність ідеального газу
- •VII. Явища переносу в газах
- •7.1. Середня довжина вільного пробігу молекули
- •7.2. Дифузія в газах
- •7.3. Внутрішнє тертя з газах
- •7.4. Теплопровідність газів
- •VIII. Реальні гази
- •8.1. Відхилення реальних газів від ідеальності
- •8.2. Рівняння Ван-дер-Ваальса
- •8.3. Ізотерми реальних газів. Фазові переходи
- •8.4. Критична точка. Закон відповідних станів
- •8.5. Внутрішня енергія реального газу
- •8.6. Ефект Джоуля–Томсона
- •8.7. Зрідження газів та отримання низьких температур
- •IX. Рідини
- •9.1. Деякі властивості та будова рідини
- •9.2. Поверхневий натяг рідини
- •9.3. Поверхнево-активні речовини. Адсорбція
- •9.4. Змочування
- •9.5. Тиск викривленої поверхні. Капілярні явища
- •Х. Кристали
- •10.1. Особливості кристалічного стану
- •10.2. Класифікація кристалів
- •10.3. Фізичні типи кристалів
- •10.4. Дефекти в кристалах
IV. Термодинамічні потенціали
4.1. Загальні відомості
Термодинамічні потенціали – це певні функції об'єму (V ),тиску ( Р ), температури ( Т ), ентропії ( ) й інших макроскопічних параметрів, котрі характеризують стан термодинамічної системи. Кожному набору незалежних параметрів відповідає свій термодинамічний потенціал. Зміни потенціалів, що відбуваються під час перебігу будь-яких процесів, визначають або виконану системою роботу, або одержану системою теплоту, або вказують напрямок процесу.
Розглядаючи термодинамічні потенціали, використовуємо рівняння першого закону термодинаміки у вигляді (3.18).
Оскільки термодинамічні потенціали є функціями стану системи, то збільшення кожного з потенціалів дорівнює повному диференціалу відповідної функції. Повний диференціал функції змінних і визначається рівнянням:
(4.1)
Тому, якщо в ході перетворень для збільшення деякої величини виходить рівняння виду:
( 4.2)
т о можна стверджувати, що ця величина є функцією змінних і , причому функції і являють собою часткові похідні функції :
(4.3)
4.2. Внутрішня енергія
З першого закону термодинаміки для оборотних процесів у відповідності з уточненнями (4.2) і (4.3) знаходимо:
(4.4)
Зіставлення рівнянь (4.4) і (4.2) показує, що в якості так званих природних змінних внутрішньої енергії виступають змінні і .
У разі відсутності теплообміну із зовнішнім середовищем робота дорівнює зменшенню внутрішньої енергії тіла:
. (4.5)
Формула (4.5) справедлива як для оборотних, так і необоротних процесів.
При постійному об'ємі , отже теплоємність при постійному об'ємі:
(4.6)
4.3. Енергія Гельмгольца
Відповідно до рівняння (3.18) робота, виконана за рахунок теплоти при оборотному процесі, дорівнює:
. (4.7)
Ф ункцію стану:
(4.8)
називають енергією Гельмгольца (або вільною енергією).
Відповідно до формул (4.7) і (4.8) при оборотному ізотермічному процесі робота дорівнює зменшенню енергії Гельмгольца:
( 4.9)
Порівняння формул (4.9) і (4.5) свідчить, що під час ізотермічних оборотних процесів вільна енергія відіграє таку саму роль, як внутрішня енергія під час адіабатних процесів.
У випадку необоротних ізотермічних процесів і
. (4.10)
Отже, зменшення енергії Гельмгольца характеризує верхня межа роботи, що може виконати система під час ізотермічного процесу.
Продиференціювавши рівняння (4.8) з урахуванням рівняння (4.1), одержимо:
( 4.11)
Згідно з рівняннями (4.2) і (4.3) на підставі (4.11) знаходимо:
(4.12)
звідки випливає, що природними змінними енергії Гельмгольца є змінні і .
Розділимо рівняння на :
(4.13)
Звідси при і одержуємо:
(4.14)
З рівняння (4.13) випливає, що необоротний процес, який відбувається за постійних температури та об'єму, супроводжується зменшенням енергії Гельмгольца і рівноважним за цих умов є стан з мінімальною енергією Гельмгольца.