89. Особенности крутого восхождения при использовании степенной модели.

Применение метода крутого восхождения в его классическом виде предполагает вычисление градиента на каждом этапе. А это означает необходимость проведения достаточно большого количества опытов. Бокс и Уилсон предложили в 1951 г. модификацию метода крутого восхождения.

На начальном этапе поиска применяются линейные полиномы для описания функции отклика. Значение градиента оценивается в начальной точке, после чего пошаговое движение по градиенту продолжается до попадания в частный оптимум (до тех пор, пока значение функции отклика возрастает при переходе от точки к точке). В точке частного оптимума с помощью факторного эксперимента снова определяется градиент. И пошаговое движение начинается по новому направлению. Так продолжается до попадания в область глобального экстремума. Эта область не может быть адекватно описана линейным уравнением. Поэтому переходят к более точному описанию поверхности отклика на основе полиномов второго порядка и уточнению положения точки глобального оптимума. Построение плана для формирования полинома второй степени производится путем добавления некоторых точек к "ядру", уже сформированному для линейного приближения (такие планы получили наименование композиционных). В целом метод Бокса – Уилсона во многих случаях требует меньшего количества опытов возможно при несколько большем числе шагов.

89. Определение температуры через цикл Карно. Термодинамическая температурная шкала. Практическая температурная шкала.

Термодинамика позволяет дать следующие определение температуры-это мера и способности тел принимать и отдавать энергию в виде тепла. Карно разработал идеальную тепловую машину, с помощью к-рой из тепла получ мех-кая работа.

В начале раб. вещ-во в контакте с нагревателем Т₁, оно совершает работу против внешнего давления расширяясь от V₁ к V₂ при постоян. темпер Т_1, для этого забер. кол-во тепла Q₁. Затем раб вещ-во адиабатически расширяется до V₃ и остывает до Т₂. Далее над рабочим вещ-вом совершают работу по его сжатию от V₃ к V₄ при постоян. темпер Т₂, при этом холодильнику отдается кол-во тепла Q₂. Над вещ-вом совершается адиабатическая работа за счет чего оно возвращается к V₁ и Т₁. В работу переходит кол-во тепла W₁₂= Q₂- Q₁. КПД машины Карно не зависит от рабочего в-ва, а зависит от темпер нагревателя и холодильника. Из формулы (Q₁- Q₂)/Q₁ =(Т₁- Т₂)/T₁ , следует Т₂/ Т₁= Q₂/Q₁, Если одну из температурных точек принять опорной Т₀, то по ней можно измерить температуру любой другой точке по измеренному отношению кол-ва тепла: Т=Т₀*(Q/Q₀). Такой опорной точкой явл тройная точка воды (р=611, Т=273,16К). Таким образом, Кельвин-это 1/273,16 температуры тройной точки воды. Температурную шкалу, в к-ой единицей принят К, а интервал температу от 0 до тройной точки воды явл основным температурным интервалом утверждена как термодинамическая температурная шкала. Томсоном установлена пропорциональность газовой и термодинамической температуры для широкого диапазона температур и принят коэф пропорцион=1. Благодаря этому термодинамические температуры можно измерять в газовом термометре. Но их использование дорого из-за необходимости устанавливать вириальные коэф, поэтому появилась практическая темпр-ая шкала: ряд опорных точек, каждая из к-рых есть точка фазового превращения. Темпер этих точек тщательно измерены и зафиксированы с помощью газовых, а в интервалах определяется температура с помощью интерполяции-интерполяционные приборы

89. Общая характеристика методов квантовой метрологии. Квантовые методы измерения обеспечивают высокую точность показаний и практически не нуждаются в поверке. Физической основой явл соотношение: , где Е – хар-ка макромира, -макроскопическая величина. Чувствительность квантовых СИ= кванту энергии одной или нескольких частиц, следовательно СИ не зависят от внешних условий, чем больше глубинные явл исп тем меньше эта зависимость. Коэф преобразований СИ служит пфк (не знаю что это за сокращение). Измеряемым параметром явл частота – ее без искажения можно передавать на значительные расстояния.