5. Магнитные цепи переменного тока.

Если намагниченную обмотку,расположенную на ферромагнитном сердечнике подключить к источнику переменного U, то по обмотке будет протекать переменный ток, который будет создавать переменный магнитный поток.

u = е= - W u= -e= W

Закон изменения переменного магнитного потока:

Ф= ===,

Уравнение показывает,что если U изменяется по синусоидальному закону,то и поток также изменяется по син-му закону, но отстает от U по фазе на 90.

, амплитуда питающего , действующее значениеU=

определим форму тока в катушке:

Она подобна зависимости В= В(Н), т.к. Ф=ВS, а Н= Iw. По этой зависимости и син-ой форме магнитного потока построим форму намагниченного потока.

Намагниченный ток имеет не синусоид-ую форму, он содержит основную гармонику и высшие гармоники. Причина нессин-сти тока не линейная зависимость В=В(Н). часто на практике не синусоид-ую кривую заменяют эквивалентной синусоидой , это дает возможность изобразить ток в виде вектора на векторной диаграмме.

Петля Гистерезиса :

Если учесть потери в стали ,активное и реактивное сопротивление обмотки,то можем построить схему замещения:

Для этой схемы составляем систему комплексных уравнений

:+j

VII. Теория электромагнитного поля.

1. Электромагнитное поле и его уравнение в интегральной форме.

Электромагнитное поле является особым видом материи. Оно может существовать в свободном ,отделенным от заряженных частиц состоянии в виде движущихся со скоростью близкой к световой (С=299792458 м/с) фотонов или вообще в виде излученного движущейся с этой скоростью элетромагнитного поля (волн). Электромагнитное поле является носителем количества энергии (определенного), обладает также и определенной соответственной этой энергии массой:

m=E/C².

Однако плотность массы в использованных обычно электромагнитных полях весьма мала. Ничтожная плотность массы, используемых на практики электромагнитных полей дает основание обычно не интересоваться этой характеристикой поля и обращать внимание в основном на энергетическую сторону рассматриваемых явлений.

Связь между электрическим тоном и напряженностью магнитного поля устанавливается запасом полного тока. - линейный интеграл напряженности магнитного поля по любому методу замкнутому контуру равен полному сквозь поверхность ограниченную этим контуром.

2. Закон полного тока в дифференциальной форме (первое уравнение максвелла )

1. Первое уравнение Максвелла является обобщением закона электромагнитной индукции, которое в интегральной форме  имеет вид

1. Из выражения для магнитного потока следует → Интеграл в правой части является функцией только от времени.

2. Неравенство нулю циркуляции вектора напряженности электрического поля по замкнутому контуру означает, что возбуждаемое переменным магнитным полем электрическое поле является вихревым, как и само магнитное поле.

3. Из первого уравнения Максвелла следует, что всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве вихревое электрическое поле.

4. По теореме Стокса в векторном анализе

,где ротор вектора Е выражается определителем что позволяет записать первое уравнение Максвелла в дифференциальном виде