- •I. Четырехполюсники.
- •1. Основные определения и классификация четырехполюсников.
- •2. Системы уравнений четырехполюсников.
- •3. Входное сопротивление четырехполюсника при произвольной нагрузке.
- •4. Соединения четырехполюсника.
- •II. Переходные процессы в электрических цепях.
- •6. Переходные процессы в rLc цепи(последовательном контуре).
- •7. Общий случай расчета переходных процессов классическим методом.
- •8. Основные положения операторного метода расчета переходных процессов в электрических цепях.
- •9. Изображение напряжения на индуктивности.
- •11. Закон Ома в операторной форме. Внутренние эдс.
- •12. Первый закон Кирхгофа в операторной форме
- •13. Второй закон Кирхгофа в операторной форме
- •12. Первый закон Кирхгофа в операторной форме.
- •14. Расчет переходных процессов операторным методом в rc контуре при ступенчатом воздействии.
- •13. Второй закон Кирхгофа в операторной форме.
- •15. Расчет переходных процессов операторным методом в параллельном колебательном контуре при ступенчатом воздействии.
- •16. Расчет переходных процессов операторным методом в параллельном колебательном контуре при гармоническом воздействии
- •17. Последовательность расчета пп операторным методом
- •18. Расчет переходных процессов методом переменных состояния.
- •19. Последовательность расчета переходных процессов методом переменных состояния.
- •20. Численный метод решения уравнений состояния динамической цепи.
- •III. Периодические несинусоидальные токи в электрических цепях.
- •1. Основные понятия о несинусоидальных эдс, напряжениях, тока и методах анализа.
- •2. Действующие и средние значения несинусоидальных электрических величин.
- •4. Анализ линейных электрических цепей при несинусоидальном напряжении источника питания.
- •3. Активная мощность при несинусоидальных напряжении и токе.
- •4. Анализ линейных электрических цепей при несинусоидальном напряжении источника питания.
- •5. Несинусоидальные кривые с периодической огибающей. Биения
- •7. Высшие гармоники в трехфазных цепях.
- •IV. Цепи (линии) с распределенными параметрами.
- •1. Направляющие сис-мы передачи электроэнергии и их модели.
- •2. Уравнение двухпроводной линии
- •3.Уравнения многопроводных линий
- •4.Расчет процессов в цепях с распределенными параметрами.
- •5.Установившиеся режимы в линиях.
- •V. Нелинейные электрические цепи.
- •1. Нелинейные элементы и их вольтамперные характеристики.
- •2. Последовательное соединение нелинейных элементов.
- •3. Параллельное соединение нелинейных элементов.
- •4. Смешанное соединение нелинейных элементов.
- •5. Статические и дифференциальный сопротивления.
- •6. Замена нелинейного элемента линейным сопротивлением и эдс.
- •VI. Магнитные цепи.
- •2. Закон Ома и законы Кирхгофа для магнитных цепей.
- •3.Расчет неразветвленных магнитных цепей.
- •4. Расчет разветвленных магнитных цепей.
- •5. Магнитные цепи переменного тока.
- •VII. Теория электромагнитного поля.
- •1. Электромагнитное поле и его уравнение в интегральной форме.
- •2. Закон полного тока в дифференциальной форме (первое уравнение максвелла )
- •3. Закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме(второе уравнение максвелла)
- •4. Теорема гаусса и постулат максвелла в дифференциальной форме
- •5. Выражение в дифференциальной форме принципов непрерывности магнитного потока и непрерывности электрического тока.
- •8. Уравнение Пуассона и Лапласа для электростатического поля
- •9. Уравнение Максвелла в комплексном виде. Волновое уравнение Гельмгольца
- •11. Вектор Пойнтинга
- •12. Вывод волновых уравнений непосредственно из уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •10. Основные свойства плоских электромагнитных волн
- •13. Численные методы расчета электромагнитных полей. Граничные условия
5. Статические и дифференциальный сопротивления.
Статическое сопротивление пропорционально tgα образованной секущей проведенной из начала координат в рассматриваемую точку характеристики.
Дифференциальное сопротивление пропорционально tgβ образованного касательной в рассматриваемой точки с осью I:
При этом k=v/a, где v и а – масштабы напряжений и тока. Соответственно, ;;
Для так называемых пассивных элементов, т. е, не содержащих источников энергии, всегда rст > 0 и gст > 0, но иположительны, только когда данная точка характеристики лежит на ее восходящей части, и отрицательные, если данная точка лежит на падающей части характеристики.
6. Замена нелинейного элемента линейным сопротивлением и эдс.
Предположим, что область работы нелинейного элемента не выходит за пределы участка вольтамперной характеристики, который с достаточной степенью точности можно представить в виде прямой линии (рис. 2.29-Замена нелинейных элементов динамическими сопротивлениями и ЭДС)
Если продолжить линейные участки характеристик нелинейных элементов, то они пересекут ось абсцисс в точках E1 и E2.
Полученные две ломаные линии могут быть, в соответствии с ранее рассмотренным методом расчета нелинейной электрической цепи, представлены последовательным соединением источника ЭДС E и динамического сопротивления (рис. 2.30,б)
Рис. 2.30. Представление двух типов нелинейности (1 и 2, рис. 2.29) в виде двух линейных цепей (а и б).
; ;;. (2.36)
После замены нелинейного элемента линейным сопротивлением и ЭДС электрическая цепь рассчитывается как линейная. При этом обязательно должно соблюдаться условие: рабочая точка должна находиться на линейном участке характеристики нелинейного элемента.
VI. Магнитные цепи.
1. Магнитные цепи при постоянных магнитных потоках.
Магнитная цепь- совокупность феррамагнитных тел и воздушных сред,по которым замыкается магнитный поток.
Магнитные цепи являются частью электротехнического устройства и предназначены для создания в заданном объеме магнитного поля нужной интенсивности.
В неразветвленных магнитных цепях поток сечений каждого участка один и тот же.
2. Закон Ома и законы Кирхгофа для магнитных цепей.
, ,– индукция
, -закон Ома для магнитной цепи, - магнитное сопротивление ,,*гнитная постоянная
Ф=, В замкнутом контуре : Ф=
1 закон Кирхгофа вытекает из принципа непрерывности линий магнитной индукции: В любом узле сложной магнитной цепи алгебраическая сумма магнитных потоков равна 0.
Магнитные потоки направленные к узлу берут со знаком “+”, а выходящие из узла со знаком “-”.
Сумма приходящих к узлу магнитных потоков равна сумме выходящих из узла магнитных потоков.
2 закон Кирхгофа :В любом разомкнутом контуре сложной магнитной цепи алгебраическая сумма магнитных U равна сумме действующих в этом контуре.
,
Достоинство этих законов в том, что они помогают провести аналогию между электрическими и магнитными цепями,которая позволяет применять для расчета магнитных цепей те же методы,что и для расчета н.э.ц.
Электрическая цепь |
Магнитная цепь |
|
|
Вывод: возможно использование схем замещения для магнитных цепей постоянного магнитного потока в виде графического изображения элементов магнитной цепи подобных элементам электрической цепи.