- •Федеральное агентство по образованию РФ
- •АНАЛИТИЧЕСКАЯ ГЕОМЕТРИЯ НА ПЛОСКОСТИ
- •ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ АНАЛИТИЧЕСКОЙ ГЕОМЕТРИИ НА ПЛОСКОСТИ
- •1.ПРОСТЕЙШИЕ ЗАДАЧИ НА ПЛОСКОСТИ
- •1.1. Расстояние между двумя точками
- •1.2. Деление отрезка в данном отношении
- •1.3. Площадь треугольника
- •2. ПРЯМАЯ ЛИНИЯ НА ПЛОСКОСТИ
- •2.1. Общее уравнение прямой
- •2.2. Каноническое уравнение прямой
- •2.3. Уравнение прямой, проходящей через две точки
- •2.5. Уравнение прямой в отрезках
- •2.6. Нормальное уравнение прямой
- •2.7. Расстояние от точки до прямой
- •2.8. Координаты точки пересечения двух прямых
- •2.9. Угол между двумя прямыми
- •2.11. Уравнение пучка прямых
- •3. КРИВЫЕ ВТОРОГО ПОРЯДКА
- •3.1. Эллипс
- •3.2. Окружность
- •3.3. Гипербола
- •3.4. Парабола
- •4. ПРЕОБРАЗОВАНИЯ КООРДИНАТ
- •4.1. Параллельный перенос
- •4.2. Поворот координатных осей
- •4.3. Изменение начала координат и поворот осей
- •5. ЛИНИИ В ПОЛЯРНОЙ СИСТЕМЕ КООРДИНАТ
- •5.1. Полярные координаты на плоскости
- •5.2. Связь полярных координат с декартовыми
- •5.3.1. Кривые второго порядка
- •5.3.2. Спирали
- •5.3.3. Розы
- •6. ПАРАМЕТРИЧЕСКОЕ ЗАДАНИЕ ЛИНИЙ
- •6.1. Окружность
- •6.2. Циклоида
- •6.3. Астроида
- •7. КРИВЫЕ ТРЕТЬЕГО ПОРЯДКА
- •7.1. Полукубическая парабола
- •7.2. Локон Аньези
- •7.3. Декартов лист
- •8. КРИВЫЕ ЧЕТВЕРТОГО ПОРЯДКА
- •8.1. Улитка Паскаля
- •8.2. Кардиоида
- •8.3. Лемниската Бернулли
- •Парабола
- •РЕШЕНИЕ ЗАДАЧ ПО АНАЛИТИЧЕСКОЙ ГЕОМЕТРИИ НА ПЛОСКОСТИ
- •ЗАДАЧИ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЫ
- •Вариант 1
- •ПОВЕРХНОСТИ ВТОРОГО ПОРЯДКА
- •1. Поверхности
- •1.1. Линейчатые поверхности
- •1.2. Поверхности вращения
- •1.3. Поверхности второго порядка
- •2.1. Эллипсоид
- •2.2. Гиперболоиды
- •2.2.1. Однополостный гиперболоид
- •2.2.2. Двуполостный гиперболоид
- •2.3. Параболоиды
- •2.3.1. Эллиптический параболоид
- •2.4. Конус
- •2.5. Цилиндры
- •2.5.1. Эллиптический цилиндр
- •2.5.2. Гиперболический цилиндр
- •2.5.3. Параболический цилиндр
- •РЕШЕНИЕ ТИПИЧНЫХ ЗАДАЧ
- •ЗАДАЧИ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЫ
- •БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
4. ПРЕОБРАЗОВАНИЯ КООРДИНАТ
4.1. Параллельный перенос
Перенесём начало координат из точки О в точку О1 параллельным переносом осей. Пусть в системе координат xoy точка М имеет координаты x и y. Система координат x′O1y′ получена из системы координат xOy параллельным переносом осей, при котором начало координат О1 имеет координаты x0 и y0 в системе координат xOy. Точка М в
системе координат x′O1y′ имеет координаты x′ и y′. Связь между координатами точки M(x,y) и точки M(x′,y′) в старой и новой системах координат задается формулами:
x = x′+ x , |
|
x′ = x − x , |
|
|||
|
0 |
|
(1) |
|
0 |
(2) |
|
, |
|
||||
y = y′+ y0 |
|
y′ = y − y0. |
|
Уравнения кривых второго порядка, когда их центры симметрии находятся в точке с координатами O1(x0,y0), получаются с помощью преобразования координат при параллельном переносе осей
(2).
(x − x0 )2 + ( y − y0 )2 = R2 - уравнение окружности с центром в точке O1(x0,y0) и радиусом R.
второго порядка: |
Аналогично получаются уравнения других кривых |
||
|
|||
(x − x )2 |
± |
( y − y )2 |
=1 - уравнения эллипса и гиперболы с центром симметрии |
0 |
0 |
||
a2 |
|
b2 |
|
в точке O1(x0,y0); |
|
||
( y − y )2 |
= 2 p(x − x ) - уравнение параболы с вершиной в точке O1(x0,y0). |
||
0 |
|
0 |
|
При этом, например, уравнения директрис эллипса и гиперболы: x − x0 = ± ae , а
параболы: x − x0 = − 2p .
Аналогично преобразуются и уравнения асимптот гиперболы: y − y0 = ± ba (x − x0 ) .
4.2. Поворот координатных осей
Выведем формулу преобразования координат при повороте координатных осей.
15
Повернём оси координат на угол α относительно исходной системы координат. Координаты точки М в системе координат x′Oy′ равны x′ и y′. Найдём её координаты в системе коорднат xOy. В треугольнике
CMD CMD = α, OD=x′, MD=y′.
A B
Следовательно, x=OA=OB-AB=OB-CD, y=MA=AC-CM=DB+CM.
Поскольку |
|
|
′ |
|
′ |
sin α, |
|
|
|
|
|||
|
|
|
OB = x cosα, CD = y |
|||
|
|
|
′ |
|
|
′ |
|
|
|
CM = y |
cosα, DB = x sin α, |
||
|
|
′ |
′ |
sin α, |
|
|
то |
x = x cosα − y |
|
(3) |
|||
|
′ |
′ |
cosα. |
|||
|
y = x sin α+ y |
|
|
Эти формулы выражают старые координаты (x,y) произвольной точки М через новые координаты (x′,y′) этой же точки при повороте осей на угол α.
Формулы, выражающие новые координаты (x′,y′) точки М через её старые координаты (x,y), получим из следующих соображений: если новая система получена поворотом старой на угол α, то старая система получается поворотом новой на угол (-α), поэтому в равенствах (3) можно поменять местами старые и новые координаты, заменяя одновременно α на (-α).
Выполнив это преобразование, получим
x′ = xcosα + ysin α,y′ = −xsin α+ y cosα.
При этом, например, уравнения директрис эллипса (гиперболы) и параболы принимают вид:
x′cosα − y′sin α = ± ae ; x′cosα − y′sin α = − 2p .
4.3. Изменение начала координат и поворот осей
Если оси декартовой прямоугольной системы переносятся параллельно на величины x0 по оси ox и на y0 по оси oy и, кроме того, поворачиваются на угол α, то этому изменению системы соответствуют формулы преобразования
координат, выражающие старые координаты через новые |
|
|
|||
|
′ |
′ |
sin α + x0 |
, |
|
x = x cosα − y |
(4) |
||||
|
′ |
′ |
cosα+ y0 , |
||
y = x sin α+ y |
|
и новые координаты через старые:
16
x′ = (x − x )cosα + ( y − y )sin α, |
|
|||
|
0 |
0 |
(5) |
|
−(x − x0 )sin α+ ( y − y0 )cosα. |
||||
y = |
|
4.4.Приведение общего уравнения кривой второго порядка
кканоническому виду
Пусть кривая второго порядка задана в общем виде:
Ax2 + 2Bxy + Cy 2 + 2Dx + 2Ey + F = 0 .
Приведение этого уравнения к каноническому виду заключается в нахождении системы координат, в которой кривая имеет канонический вид, геометрически это может быть достигнуто переносом начала координат в центр кривой (x0,y0) и поворотом координатных осей на угол, совмещающий оси симметрии кривой с координатными осями. Алгебраически это приводит к исчезновению членов с произведением текущих координат и членов, содержащих их в первой степени, после применения формулы (1) п.4.1 и (3) п.4.2.
Уравнения, определяющие центр кривой, если он существует, записывается как
Ax + By + D = 0, |
(6) |
||
|
0 |
0 |
|
Bx0 +Cy0 + E = 0. |
|
Кривые второго порядка, имеющие единственный центр, называются центральными. После переноса начала координат в центр (x0,y0) уравнение кривой примет вид
Ax′2 + 2Bx′y′+Cy′2 + F1 = 0 ,
где F1 = Dx0 + Ey0 + F .
Чтобы получить каноническое уравнение кривой
A1(x′′)2 +C1( y′′)2 + F2 = 0 ,
подвергнем уравнение (6) преобразованию поворота осей координат на угол ϕ.
После преобразования
x′ = x′′cosϕ− y′′sin ϕ, y′ = x′′sin ϕ+ y′′cosϕ,
где x′′, y′′- новые координаты.
Выпишем из преобразованного уравнения, слагаемые второго порядка:
A(x′′cosϕ− y′′sin ϕ)2 + 2B(x′′cosϕ− y′′sin ϕ)(x′′sin ϕ+ y′′cosϕ) +C(x′′sin ϕ+ y′′cosϕ)2.
Из этих слагаемых нас интересует слагаемое, содержащее произведение x′′ y′′,
коэффициент перед которым равен
B1 = −2Asin ϕcosϕ+ 2B(cos2 ϕ−sin2 ϕ) + +2C sin ϕcosϕ= 2B cos2ϕ+ (C − A)sin 2ϕ.
Найдём угол поворота из условия В1=0: 2B cos2ϕ = (A −C)sin 2ϕ.
17