книги из ГПНТБ / Панкратов, В. П. Фазовые искажения и их компенсация в каналах тч при передаче дискретных сигналов
.pdfдля которого сравнительно просто могут быть получены расчетные соотношения.
Анализ помехоустойчивости систем передачи дискрет ной информации с учетом установления принимаемых сигналов сводится к рассмотрению нестационарных слу чайных процессов, при исследовании которых возникает ряд принципиальных трудностей. Поэтому при учете влияния частотных характеристик на передачу сигналов применяются расчетные соотношения теории помехоус тойчивости, в которых используется величина напряже ния, определяемая для отсчетных моментов времени. Так как это значение напряжения зависит от структуры пе редаваемой кодовой комбинации, то приходится вычис лять вероятность ошибки приема исследуемого сигнала для всех учитываемых кодовых комбинаций, а затем оп ределять ее среднее значение.
5.4. Методы оценки фазовых искажений в каналах тч при передаче дискретных сигналов
Важное значение для оценки качества передачи дис кретных сигналов по каналам тч принадлежит оценке фазовых искажений. Среди разнообразных критериев и методов оценки фазовых искажений следует назвать: ме тод парных* эхо-сигналов, метод «глазка», оценка дейст вия фазовых искажений равнозначным действием помех, введение дельта-задержки группового времени, корреля ционные методы, оценка фазовых искажений при переда
че парных заполненных импульсов. |
|
м е т о д о м |
Оц е н к а ф а з о в ы х и с к а ж е н и й |
||
п а р н ы х э х о - с и г н а л о в . Сущность |
данного метода |
|
состоит в том, что при аппроксимации |
фазо-частотной |
|
характеристики в виде суммы линейной и |
синусоидаль |
ной составляющих 6 (<в)=То(со—сод)—psinI[T(o)—'(Од)— —©ф] одиночный заполненный импульс, поданный на вход канала, преобразуется на выходе канала в сложный сигнал, состоящий из суммы основного и парных эхосигналов [см. (4.94)]. Следовательно, искажающее дейст вие канала с синусоидальной неравномерностью ФЧХ выражается парными эхо-сигналами. Для малых нерав номерностей (Р"С1 ) мешающее действие фазовых иска
жений согласно (4.95) |
определяется |
|
|
g |
__ А (Р) _ |
_Р_ |
(5.32) |
ф |
-МР) |
2 |
|
140
следовательно, относительная амплитуда фазовы:. всплесков может служить мерой фазовых искажений.
Оц е н к а ф а з о в ы х и с к а ж е н и й с и г н а л а м е т о д о м «глазка». Данный метод включает тео ретическую и э1К1апар'И'мен1тальную оценки условий пере дачи бинарных сигналов по каналам тч. Метод заклю чается в моделировании процессов передачи сигналов, удобных для теоретического и экспериментального иссле дования. Система передачи считается состоящей из трех основных частей: модулятора, среды передачи или кана ла и детектора. Входная функция f(t) является электри ческим представлением ряда последовательности бинар ной информации, которую необходимо передать.
В качестве основного элемента испытательного сигна ла принимается единичный косинус-квадратный им пульс1) (рис. 5.3), длительность которого в основании
АА) равна удвоенной длительности элементарного сигна
ла, определяемого скоростью |
передачи: |
(5.33) |
А = 2t0 |
— 2/В, |
|
где В — скорость передачи импульсов. |
виде |
|
Такая форма основного сигнала, записанного в |
последовательности 010 и повторяющегося через интер вал Т, позволяет произвести сравнительно простую мате матическую обработку с помощью ряда Фурье при вы полнении расчетов на ЭВМ.
Функция спектральной |
плотности |
амплитуд |
косину |
соидальных составляющих |
основного |
сигнала |
записы |
вается выражением |
nnta |
|
|
|
sin - |
|
(5.34) |
с = |
|
|
1
‘) Используя представление cos2 Ш= — (1 + cos 2Ш ), импульсы
с косинус-квадратной огибающей называют также импульсами с оги бающей «приподнятого косинуса».
141
При идеальных условиях передачи изменений соотно шений амплитуд и фаз составляющих не происходит, поэтому сигнал на выходе также будет выражаться функцией f(t). При передаче сигналов по реальным ка налам наблюдается изменение соотношений амплитуд и фаз различных составляющих, что приводит к искажени ям исходного сигнала. Учитывая также возможное воз действие различного рода помех, можно считать, что в общем случае на выходе канала получается сигнал g(t), отличающийся от сигнала на входе.
Для расчета с помощью ряда Фурье непрерывные час тотные характеристики представляются в виде дискрет ных значений соответствующих составляющих рассмат риваемого сигнала, аналогично введенных в ф-лу (4.100):
(5.35)
Фазо-частотная характеристика канала аппроксими руется в виде линейной и синусоидальной составляющих относительно несущей частоты соо, а несимметричность ее определяется дополнительным углом 0, т. е.
Чг (со) = а со 4- b sin (сот + 0). |
(5.36а) |
|
Отсюда частотная |
характеристика группового |
времени |
записывается |
|
|
ачдс^ = а _ 6тсо5(сот + 0) |
(5 36б) |
|
н |
d со |
|
Таким образом, параметры Ь, т, 0 определяют воздейст вие фазо-частотной характеристики на процесс передачи сигналов.
Для определения напряжения на выходе канала ис пользуется обычный прием — суммирование составляю щих сигнала, измененных по величине и сдвинутых по фазе в соответствии с дискретными значениями электри ческих характеристик. Если произвести расчеты для ком бинации 00100100, состоящей из двух импульсов, разде ленных интервалом, то получатся результаты, аналогич ные изображенным на рис. 5.4.
Для оценки условий приема сигналов проводится ли ния порогового уровня приемника (на рис. 5.4 — двойная пунктирная линия), смысл которой сводится к следующе-
142
u(t) О |
0 |
1 |
О |
0 |
1 |
о |
о |
1 — огибающая; 2 — синфазная составляющая; 3 — ортогональная составляющая; 4 — пороговый уровень приемника
му: если амплитуда сигнала выше этого уровня, то сигнал считается принятым; если ниже — непринятым.. Причем величина разности амплитуды сигнала в контрольных точ ках и уровня ограничения используется как мера ухуд шения передачи (на рис. 5.4 они показаны стрелками).
Помимо теоретических расчетов, оценку условий пе редачи можно осуществить экспериментально, наблюдая форму сигналов на экране осциллографа. Так, при при еме чередующихся различных комбинаций на экране ос циллографа получаются фигуры, подобные изображен ным на рис. 5.5, где представлены типичные характерис тики «глазка» с разной степенью раскрытия (на рис.
5.5а — сигналы без искажений; на рис. 5.56 — сигналы с искажениями). Для количественной оценки условий пе редачи сигналов согласно рассматриваемой методике ис пользуется отношение полученного раскрытия «глазка» к максимальному, называемое апертурой (A^AJAo), либо их логарифмическое соотношение. В последнем случае вводится понятие «ухудшение передачи», которое чис ленно выражается в децибелах согласно формуле
Imp = 201g diL . |
(5.37) |
Величину ухудшения передачи можно рассматривать как требуемое возрастание отношения сигнал/шум на входе детектора, необходимое для компенсации действия фазовых искажений и искажений за счет неравномерно сти других электрических характеристик.
В{78] приводятся графики, позволяющие найти вели чину апертуры для различных трактов передачи сигна лов. К параметрам, используемым для оценки системы передачи, кроме частотных характеристик, следует отнес ти скорость передачи сигнала В, которая учитывается с помощью дополнительной величины 6 —тВ.
Вкачестве примера оценки каналов методом «глазка»
втабл. 5.1 приведены результаты расчета апертуры и ухудшения передачи для первого канала аппаратуры В-3.
|
Т А Б Л И Ц А |
5.1 |
|
||
В, Бод |
fH= l 500 Гц |
f H—1 800 |
Гц |
||
А |
Imp, дБ |
л |
Imp, дБ |
||
|
|||||
1000 |
0 ,5 3 |
5 ,5 2 |
0 ,6 7 |
3 ,2 8 |
|
1500 |
0 ,3 2 |
9 ,9 |
0 ,4 6 |
6 ,7 6 |
|
1800 |
0 |
ОО |
0 ,1 5 |
16,48 |
|
2000 |
0 |
оо |
0 |
ОО |
’ О ц е н к а в л и я н и я ф а з о в ы х |
и с к а ж е н и й |
р а в н о ц е н н ы м д е й с т в и е м по ме х . |
Для количе |
ственной оценки фазовых искажений принимается вели чина понижения «белого шума» в канале по сравнению с каналом без фазовых искажений, эквивалентным по ве роятности ошибки. Такая оценка осуществляется путем экспериментальных исследований с помощью специаль ной измерительной аппаратуры. Величина фазовых ис-
144
кажений, как уже отмечалось, определяется частотной зависимостью фазовой характеристики и группового вре мени. Чтобы учесть эти особенности, используют специ альные параметры — «наклон» (S) и «провес» (М), с помощью которых описывают частотные характеристики группового времени при аппроксимации их параболой. Смысл величин S и М понятен из рис. 5.6, на котором
изображена характеристика группового времени в ис пользуемом диапазоне частот. Для оценки действия из менения исходных параметров (наклона и провеса) экс периментально определяются точки, которые соответствуют одинаковым значениям вероят ности ошибки и одинаковым ве личинам понижения белого шу ма. Получающиеся контуры одинаковой вероятности ошиб ки, построенные в координатах наклон-провес (рис. 5.7), дают представление о допустимых изменениях рассматриваемых параметров. Однако допусти
мые отклонения параметров группового времени (наклонпровес), полученные авторами [79], имеют смысл только для некорректированных по фазе каналов. Частотная ха рактеристика группового времени каналов, в которых осуществлено фазовое корректирование, будет иметь бо лее сложную форму и не может быть описана парамет рами наклона и провеса.
145
О ц е н к а ф а з о в ы х и с к а ж е н и й д е л ь т а - з а д е р ж к о й г р у п п о в о г о вре ме ни . Разнообразие форм частотной характеристики группового времени и сложная зависимость влияния ее на процессы передачи сигналов приводят к затруднению нормирования допус тимых изменений группового времени. Одной из попыток преодоления этих затруднений является введение дельта задержки группового времени [77]. A. G. Gatfield предла гает специальную математическую обработку характе ристики группового времени для получения характерис тики фазового времени распространения составляющих модулированного сигнала. Неравномерность этой харак теристики показывает разницу во времени прихода раз личных составляющих передаваемого сигнала.
Основные предпосылки предлагаемой математической обработки характеристики группового времени заключа
ются в сопоставлении фазового и группового времени, которое согласно обозначениям рис. 5.8, где изображена фазо-частотная характеристика канала, определяются
Ттс |
Ьс |
|
(ВС |
||
|
||
|
(5.38) |
|
Т d |
db |
|
d со |
||
|
При измерении групповое время принимается равным фазовому времени распространения огибающей ампли- тудно-модулированного колебания. Причем непременным условием измерения группового времени является то, что частота модулирующего колебания много меньше часто ты несущего колебания. Поэтому автор [77] считает оши бочным стремление непосредственно использовать изме-
146
репную частотную зависимость группового времени для оценки условий передачи данных, при которых частота модулирующего колебания соизмерима с частотой несу щего, и предлагает вести оценку по характеристике А Та — характеристике дельта-задержки группового вре мени. Для ее получения необходимо, прежде всего, из меренную характеристику группового времени пересчи тать в фазовую характеристику канала, а затем опреде лить время задержки для нижней (А7Днбп ) и верхней (А7" йвбп ) боковых полос по формулам:
А нбп = |
~ |
' Ьс~'^Н" ; |
(5-39) |
|
До |
шс — о)н |
|
А 7^ ввп = |
-р- = |
ыв — сос |
(5.40) |
|
До |
|
где ыс — круговая частота несущего колебания; сон — те кущая круговая частота нижней боковой полосы; (о„ — текущая круговая частота верхней боковой полосы; Ь0, Ь1Ь Ьш— значения сдвига фазовой характеристики со ответственно для несущей, нижней и верхней боковых частот.
Далее рассчитывается результирующая дельта-за держки группового времени для различной базовой кру говой частоты- (Ао) = о)с—«и и Ао)= сов—(ос) сто формуле
A Td = ~y (А Г^ивп + А Т^ввп). |
(5.41) |
При передаче AM сигналов с использованием одной боковой полосы частот результирующая характеристика дельта-задержки определяется выражением
А Та = А Д^ивп + (А Та ввп —АТ^нвп) |
> (5.42) |
|
где а = Нввп/^нБп |
— коэффициент, учитывающий сте |
пень подавления амплитуд неиспользуемой боковой по лосы частот (в данном случае верхней).
В качестве примера на рис. 5.9 приведены результа ты «расчета дельта-задержки inpyinnoiBioiro времени для пер вого канала тч аппаратуры В-3. Можно полагать, что по каналу будут переданы импульсы, длительность At ко торых удовлетворяет условию Д ^;А 7 ^ ~ 1/Д- Анализ час тотной зависимости АТа показывает, что по каналу мо гут быть переданы импульсы длительностью А ^ 0,6 мс.
147
Следовательно, максимальная скорость передачи дис кретных сигналов составляет В= 1/0,6-10~3= 1600 Бод.
Достоинством рассматриваемого метода оценки яв ляется его наглядность. Однако никаких рекомендаций о допустимых отклонениях частотной характеристики груп-
АТ^.мс
1,2 |
~ Г |
|
1,0 |
1 |
|
1 |
||
|
0,8 |
|
|
|
|
|
/ |
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,В |
|
|
|
|
|
/" |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ |
|
|
|
|
|
|
0,1) |
|
|
|
|
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
/ |
А 1р |
|
АТт 7 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
0,2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О |
0,2 |
0,0 |
0,6 |
0,8 |
1,0 |
1,2 |
1,4 |
1,6 |
1,8AF,кГц |
||
|
|
|
|
|
Рис. |
5.9 |
|
|
|
|
пового времени из оценки получить невозможно, равно как и о величине возможных искажений формы переда ваемых сигналов.
К о р р е л я ц и о н н ы й метод. Данный метод оцен ки фазовых искажений основан на использовании крите рия среднеквадратичной ошибки для искаженного и ис ходного испытательного сигналов:
t)(Y. *о) = |
(5-43) |
|
о |
где Ui(t) — сигнал на входе канала; Uz(t) — сигнал на выходе канала; у — множитель, нормирующий амплиту ду сигнала; to — временной сдвиг, указывающий положе ние исходного сигнала относительно искаженного.
Учитывая, что в энергетическом отношении сигналы на входе и выходе могут быть сделаны одинаковыми, вы ражение (5.43) можно записать
П (to) = 2 ] U\ (t)dt - 2 J u a (t) и х (/ - 10) dt. |
(5.44) |
оо
148
Тогда относительный коэффициент искажения будет оп ределяться
00
И(*о) |
J U A V U M - ^ d t |
|
О______________ |
(5.45) |
|
j и \ (0 dt |
оо |
|
J u \ ( t ) d t |
|
|
о |
о |
|
Второй член выражения в скобках представляет коэффи циент взаимной корреляции принятого и переданного сигналов.
Для учета влияния частотных характеристик канала на коэффициент взаимной корреляции следует рассмот реть его числитель, который является функцией взаим ной корреляции, определяемой смешанным моментом второго порядка:
В [х (t) у (/)] = J |
] xyW(xy)dxdy, |
(5.46) |
где x(t), y(t) — значения |
сравниваемых |
сигналов; |
W(x, у) — совместная плотность распределения вероят ности значений этих сигналов.
Для эргодических случайных процессов корреляцион
ная функция может быть записана во временном |
виде: |
Т/2 |
|
В(т) = у - j x(t)y(t — i)dt. |
(5.47) |
— T/2
Выражая сигнал на выходе канала через сигнал на входе и импульсную переходную характеристику, получаем
Т /2 |
оо |
|
x(t) |
Г h(v)x(t — т —v)dvdt. |
(5.48) |
- Г / 2 |
- о . |
|
Изменяя порядок интегрирования, имеем
оо772
Двз(т) = J h (v) -у- | x(t)x{t —т — u )dvdt =
- о о |
- Г / 2 |
|
= |
j h(v)Bam(x — v)dv. |
(5.49) |
Из (5.49) видно, что функция взаимной корреляции сигналов на входе и выходе канала определяется функ
149