книги из ГПНТБ / Панкратов, В. П. Фазовые искажения и их компенсация в каналах тч при передаче дискретных сигналов
.pdfцией автокорреляции Вявт и импульсной переходной ха рактеристикой
оо |
|
h ( v ) = — Г е_а(ш,_14,ш)е,шв£/со. |
(5.50) |
Тогда функцию взаимной корреляции можно записать в виде
Ввз(т) = J Яавт( т - о ) ] e-aM- ibWeUaod(i>dv.(5.51)
Последнее выражение устанавливает связь между частотными характеристиками канала и функцией взаим ной корреляции сигналов на входе и выходе. Следова тельно, измеряя временную зависимость функции или ко эффициента взаимной корреляции сигналов на входе и выходе канала, можно оценить частотные характеристи ки, в том числе и фазовые искажения.
Важным вопросом корреляционного метода оценки является выбор испытательного сигнала, который должен обладать наибольшей информацией о характеристиках исследуемого тракта. Известно, что сигналом, несущим в себе наибольшую информацию, при заданной мощности является тот, который имеет нормальное распределение. Поэтому в качестве испытательного сигнала для корре ляционного метода измерения выбирают белый шум с ограниченным спектром по ширине полосы канала. Функ ция взаимной корреляции шумовых сигналов, имеющих равномерный спектр в диапазоне частот / в-т-/н при усло вии, что канал не вносит искажений, выражается фор мулой
sin |
(0В—С0Н т |
|
Ввз(т) = |
2 |
(5.52) |
COS (00Т, |
||
где (о0= toB+ toH |
|
|
2 |
|
|
При измерении рассматриваемым методом |
каналов |
тч аппаратуры уплотнения необходимо считаться с рас хождением несущих частот оконечных станций, что вно сит сдвиг частот спектров. Функция взаимной корреля ции шумовых сигналов, имеющих сдвиг частот, опреде ляется
150
sin |
« в — С0Н т |
А»(т) = |
—— cos (ш0/ ± Q/), (5.53) |
|
т |
где £2 — сдвиг частот в исследуемом канале.
Из (5.53) видно, что функция взаимной корреляции представляет колебательный Шроцеос с частотой £2 и не может быть -ист льзав а;на для оценки качества канала. Для 'устранения 'влияния .расхождения несущих частот аппаратуры уплотнения принято использовать передачу амплитудномодулированного шумового сигнала с шири
ной полосы С/,—i/ h) / 2 |
при несущей, равной средней час |
|
тоте диапазона /о = 0/в+/н)/2. |
Одинаковый сдвиг частот |
|
несущего колебания |
и обеих |
боковых полос шумового |
сигнала исключается в процессе демодуляции на приеме. Функция взаимной корреляции в этом случае рассчиты вается по ф-ле (5.52).
При изучении влияния частотных характеристик на функцию взаимной корреляции сигналов на входе и вы ходе обычно исследуют раздельно воздействие амплитуд но-частотной и фазо-частотной характеристик. Остано вимся на рассмотрении методики установления связи между функцией взаимной корреляции испытательных сигналов и неравномерностью фазо-частотной характерис тики1). Для аппроксимации характеристики группового времени канала принимается сумма постоянной состав ляющей и синусоиды, что при переходе к фазо-частотной
характеристике дает |
тригонометрический полином (13]: |
||
trp = |
А — A sin (сор — ф„); |
(5.54а) |
|
|
А |
А |
(5.546) |
Ь(©) = А со Ч-----cos (ар—ф0)--------cos ф0. |
|||
|
Р |
Р |
|
Используя выражения (5.51) и (5.546), можно пред ставить функцию взаимной корреляции в виде суммы ря да членов, содержащих сомножителями функции Бессе ля первого ряда Jo(A/p), Jt(A/p), J2(A/p). Это указывает на то, что корреляционная функция имеет несколько)*
*) Влияние неравномерности амплитудно-частотной характери стики на функцию и коэффициент взаимной корреляции рассмотрен в статье К. И. Г а из и н г, И. Ф. Л а п и ц к а я . Влияние амплитуд но-частотных искажений четырехполюсника на функцию взаимной корреляции. — «вопросы радиоэлектроники», ТПС 1968, № 6.
151
максимумов, сдвинутых друг от друга по времени. Район главного максимума, которым интересуются при измере нии, будет определяться функциями Бесселя нулевого и первого порядков:
|
2Дш |
sin Дщ- |
|
|
|
|
|
|
ЯвзМ = |
шв |
Доз х (дг2— р2) jcos (00*[[Л> |
( ~ ) ( * 2 — |
|
||
|
+ |
2 J y { ~ ^ ] ХР s in (®оР — |
Фо)] cos К |
+ |
|
||
+ 2 |
jx2cos (р (о0 + Фо)sin 60] + sin ®о х |
'o iy ] ( ^ - P 2)+ |
|||||
|
+ |
|
—)xpsin(o)0p + |
cp0) sin b0 |
— |
|
|
|
|
|
р 1 |
|
|
|
|
|
—2Jx j y j x 2cos(pco0+ |
фо)cos 60J| , |
(5.55) |
||||
где х=т—А; Aa> = coB—о)н; coo= (<Вв + юн)/2. |
корреляции |
||||||
|
Отсюда видно, что функция |
взаимной |
шумовых сигналов без преобразования спектров для ка налов с фазовыми искажениями имеет синфазную и ор тогональную составляющие. Величина ортогональной со ставляющей в районе главного максимума определяется в основном величиной начального угла фазо-частотной характеристики b0 = Ajp coscpoПри &о = 0, что имеет мес
то, когда начальный |
угол характеристики |
группового |
||||
времени cp0= n /2, с |
достаточной |
точностью |
можно за |
|||
писать |
|
|
|
|
|
|
А,з(т) |
2Acosin Дых |
jcos Cl>0* |
J о j-y j ( X * |
— р2) + |
||
сОцДшл- (л-2 — р2) |
||||||
|
|
|
|
+ 2 Jx (~ j cos ®оР + sin щх 2Jxj— j sin м0pj . (5.56)
При отсутствии фазовых искажений в канале в вы ражении (5.56) не будет ортогональной составляющей, так как Ji(A/p)=0. Ближайшие нулевые значения функ ции взаимной корреляции определяются из условия cos юоЯ=0, т. е. (РоХ — л/2 или x=l/4fo-
Наличие фазовых искажений вызывает ортогональ ную составляющую, что равносильно асимметрии функ ции взаимной корреляции. Следует заметить, что ампли тудно-частотные искажения вызывают .только симмет ричные изменения функции взаимной корреляции. Сле довательно, если измеренная функция взаимной корре
1 5 2
ляции имеет асимметричную форму, то это означает, что в канале имеются фазовые искажения. Однако несиммет ричность взаимнокорреляционной функции не является единственным показателем фазовых искажений — они могут быть и при симметричных функциях (в зависимо сти от начального угла &0).
Для количественной оценки фазовых искажений необ ходимо определить Jo(A/p), Ji(A/p) и отношение А/p. Из синфазной и ортогональной составляющих выражения (5.55) можно путем тригонометрических преобразований найти интересующие нас величины. В частности, можно показать, что коэффициент корреляции шумовых сигна лов системы без преобразования спектров численно вы ражается функцией Бесселя нулевого порядка с аргу ментом, равным амплитуде р синусоидального отклоне ния фазо-частотной характеристики (в радианах):
R = - м— -макс = J0(А/р) = J0(Р). |
(5.57) |
f U \ ( t ) d i
о
Коэффициент взаимной корреляции шумовых сигна лов с преобразованием спектра определяется соотноше нием
R = J * ( A / p ) = Jl®). |
(5.58) |
Таким образом, основными показателями присутствия в исследуемом тракте фазовых искажений являются на личие нескольких максимумов и несимметричность глав ного максимума функции взаимной корреляции. При водимые в [13] формулы позволяют по измеренным зна чениям функции взаимной корреляции рассчитать коэф фициент взаимной корреляции и неравномерность фазо частотной характеристики.
Практическая реализация корреляционного метода оценки каналов тч связана с рядом трудностей, среди которых необходимо отметить трудности генерирования шумового сигнала, обеспечение синхронизации сигна лов в передатчике и приемнике измерительного комплек та, а, главное, трудности расшифровки амплитудно-час тотных и фазо-частотных искажений при их совместном дейатви'и. Затруднения, связанные с характером исполь зуемых функций, возникают также и при расчете нерав номерности фазо-частотной характеристики, что вынуж
1 5 3
дает делать определенные предпосылки, от которых за висят результаты расчета. В частности, при анализе трактов с большой неравномерностью фазо-частотной характеристики ( р > 1,2 рад) применяется искусствен ный способ замены большей неравномерности меньшей при другом наклоне. Это равносильно выбору функции взаимной корреляции относительно другого момента времени и сдвигу во времени главного максимума. Од нако здесь возникает заметная погрешность аппрокси мации характеристики на краях эффективно передавае мой полосы частот канала, что равносильно ограниче нию контролируемого диапазона частот. В связи с этим уместно вспомнить результаты работы японских специа листов. В статье [80] рассматривается влияние частот ных характеристик тракта на переходные характеристи ки фототелеграфной системы и показывается, что замет ное воздействие неравномерностей характеристик наблю дается в полосе fo±500 Гц. Вне этой полосы неравно мерности частотных характеристик оказывают незначи тельное влияние на время устанавливания сигналов и переходные характеристики каналов. Отсюда следует вывод, что корреляционный метод оценки, как и другие интегральные методы оценки, имеют ограниченную по частоте полосу эффективного контроля частотных харак теристик.
О ц е н к а и с к а ж е н и й с и г н а л о в п л о щ а д ь ю н е р а в н о м е р н о с т и ч а с т о т н ы х х а р а к т е р и с т и к к а н а л а тч. Для оценки допусков на отклонения частотных характеристик канала тч можно использовать площадь соответствующей нормированной характерис тики [18].
Если на вход канала подается сигнал Fi(x), который
выражается через свою |
нормированную |
спектральную |
характеристику |
|
|
(г) = — |
1 |
|
ГА(х) е 'т* dx, |
(5.59) |
|
2л |
J |
|
|
- 1 |
|
то сигнал на выходе канала может |
быть записан в виде |
|
F2(x) = |
f Мх) eU(T-T,) e-Ae(Jc) = ^ - |
j А(х) eU(T_Xl' dx — |
154
1 |
|
|
|
— ± J А(х) eiA'(T- Tl) [1 — е~Д£(А'] dx, |
(5.60) |
||
—i |
|
|
|
где х — ы/ыо — нормированная частота; |
<оо — верхняя |
||
граничная частота полосы |
пропускания |
канала; т= |
|
= (ооt — нормированное групповое время; А(х) |
— нор |
||
мированная спектральная |
характеристика |
сигнала; |
Ag(x) =Аа(х) + \АЬ(х) — отклонение частотных характе ристик постоянной передачи канала.
Первый интеграл выражения (5.60) определяет ос новной сигнал, а второй — помеху, обозначенную <р(т).
Изменив |
начало отсчета времени |
(t = t i ) и |
представив |
1—е_Лг<д:) |
mAg(x) = Ла(х) + \АЪ(х), |
можем |
упростить |
выражение помехи
1
Ф(т)= —• —— { А{х)[Аа(х)-\-\Ab(x)\z'xx dx. (5.61)
2я J
—1
Последнее соотношение позволяет разделить возни кающие искажения на две части, одна из которых обус ловлена неравномерностью ФЧХ — фв(т), а другая — не равномерностью АЧХ — фа(т):
1
Фв (т) = |
---- — Г А (х) A b(x) е1 т* dx\ |
(5.62a) |
|
|
2зх |
J |
|
|
|
—1 |
|
|
|
1 |
|
Фа (т) = |
— ■— |
Г А(х) А а (х)е1 тх dx. |
(5.626) |
|
/Л J |
|
|
|
|
—1 |
|
Так как ф(т) есть действительная функция, то |
каждая |
из ее составляющих так же должна быть действитель ной. Тогда
|
|
I |
|
Фв (т)]= |
|
Г А (х) A b (х) sin т xdx; |
(5.63а) |
Фа(т) = ------ ( А (х) А а (х) cos т xdx. |
(5.636) |
||
|
2 |
л J |
|
|
|
- 1 |
|
Рассматривая |
спектральную характеристику |
А{х) |
как весовую функцию, на которую умножается соответ ствующая неравномерность частотной характеристики,
155
можно ввести взвешенные неравномерности или взвешен ные отклонения:
b (х) = А (ас) АЬ\ а(х) = А(х)ка(х). |
(5.64) |
Учитывая, что спектральная характеристика сигнала по физическому смыслу является четной, а ФЧХ и АЧХ соответственно нечетная и четная функции, получаем окончательные выражения:
|
1 |
|
фв (т) = |
— J b (х) sin т xdx\ |
(5.65а) |
|
0 |
|
|
1 |
|
Фа (т) = |
- ^ J а (*) cos т xdx. |
(5.656) |
|
о |
|
Используя известные свойства определенного интег рала, можно сделать оценку величины фазового всплес ка в виде
1 |
1 |
|ф„(т) |< — J \b(x)s\nxx\dx = |
| b (x)||sintx| djc.(5.66) |
о |
о |
Из последнего выражения видно, что при заданном допуске на огибающую модуля взвешенного отклонения ФЧХ фазовый вшлеск i(хвост) сигнала гари любом зна чении т не будет превышать площади синусоиды, умно женной на \Ь(х)\. Отсюда можно сделать и обратное заключение о возможности соответствующего выбора функции Ь(х), входящей в выражение интеграла (5.66), чтобы величина фазового мешающего всплеска не пре вышала заданного значения.
Примеры расчета величины фазового всплеска при различных формах аппроксимации частотной характери стики группового времени приведены в [18].
Несмотря на кажущуюся простоту, рассматривае мый метод оценки искажений довольно сложен. Слож ность его заключается в громоздкости вычислений взве шенных отклонений Ь(х) и а(х) для разнообразных спектральных характеристик сигнала. Однако главной причиной, ограничивающей возможность широкого ис пользования этого метода для оценки систем передачи данных, является то, что здесь нормируется максималь ное значение фазового всплеска, величину которого на до установить с помощью какого-то другого критерия.
156
Кроме того, необходимо учитывать искажения основно го сигнала, связанные с ограничением его спектра.
О ц е н к а ф а з о в ы х и с к а ж е н и й по п е р е д а че п а р н ы х з а п о л н е н н ы х и м п у л ь с о в . Суть данного метода заключается в оценке изменений формы периодически передаваемых испытательных сигналов. В качестве испытательного сигнала используется восьми элементная комбинация, включающая два импульса, разделенные интервалом (рис. 5.10). Выбор такой ком
бинации определяется простотой формирования огибаю щей парных импульсов путем деления на четыре часто ты колебаний, определяющих скорость передачи сигна лов, и суммирования ячейкой И колебаний исходной частоты и продуктов деления.
Парные импульсы заполнены несущим колебанием, позволяющим разместить спектры сигналов в диапазон частот измеряемого канала. Обычно несущее колебание берется равным средней частоте канала, чтобы боковые полосы равномерно занимали эффективно передаваемую полосу частот капала. Сигналы с выхода канала по даются на осциллограф, на экране которого фиксирует ся их форма, либо принимаются специальным приемни ком со стрелочным прибором.
Если электрические характеристики тракта соответст вуют условиям передачи сигналов с рассматриваемой скоростью, то принимаемые парные импульсы будут до статочно четко (разделяться и, наоборот, если частотные характеристики тракта не соответствуют условиям пере дачи сигналов с заданной скоростью, то принимаемые импульсы будут иметь плохое разделение или вообще разделяться не будут. Следовательно, степень разделе ния парных импульсов может использоваться для оцен ки качества исследуемого тракта и, в частности, для оценки фазовых искажений.
157
Для количественной оценки применяется |
коэффици |
ент разделения, определяемый отношением |
амплитуд |
сигнала в промежутке и в импульсе [50]: |
(5.67) |
Л -^мин/Д‘макс» |
где ЛМакс — линейные размеры амплитуды парного им пульса (на экране осциллографа); Лмин — линейные раз меры амплитуды сигнала в промежутке между парными импульсами.
Из определения коэффициента разделения следует, что идеальные условия разделения соответствуют мини мальным значениям коэффициента, близким к нулю, а отсутствие разделения отвечает значениям, близким к единице.
Установление связи между коэффициентом разделе ния, частотными характеристиками тракта и качеством передачи сигналов в явном виде представляется задачей трудной. Поэтому решение ее осуществляется косвенным путем: сначала устанавливаются связи между огибаю щей парных импульсов и частотными характеристиками тракта передачи сигналов, а затем между вероятностью ошибки в канале передачи данных и частотными харак теристиками тракта.
Для учета влияния частотных характеристик тракта передачи сигналов на форму парных заполненных им пульсов необходимо рассчитать их огибающую. Парные
заполненные импульсы, |
подаваемые на вход канала,, |
|||||||
можно представить в виде |
|
|
|
(5.68) |
||||
|
|
|
(вх (0 = /д о since,/. |
|
||||
Функция F(t) — огибающая парного импульса |
10100000 |
|||||||
(см. рис. 5.10) |
— записывается |
следующим |
рядом |
|||||
Фурье: |
|
|
оо |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
GO |
|
|
|
|
|
|
|
апcos п й / |
+ |
|
(5.69) |
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
а( 1 + 4 0 |
_ |
У |
2 — |
1. |
|
У2 + |
1 |
|
” |
(1 |
+ 4 / ) |
л ’ а < 3+ 40 |
( 3 - f 4/) |
я |
|
||
а |
= |
|
у 2 |
+ 1 |
а. |
|
|
|
— ,1 , |
-; |
|
|
|
||||
(5+40 |
|
|
(5 + |
4/) я ’ |
(7+40 |
|
|
158
Подставляя (5.69) в (5.68) и вводя дискретные зна
чения |
частотных характеристик аналогично выводу |
ф-лы |
(4.102), получим расчетное соотношение для мгно |
венного значения сигнала на выходе канала в виде ря да (4.107), значения составляющих которого рассчиты ваются по (4.108а) и (4.1086) с использованием (5.70).
Расчеты по ф-ле (4.107), выполненные с помощью ЭВМ, и результаты экспериментальных исследований показывают, что необходимые условия передачи дискрет ных сигналов определяются значениями коэффициента разделения т]^0,3 . Причем амплитудно-частотные иска жения приводят к увеличению коэффициента разделе ния, однако парные импульсы остаются симметричны ми. Фаговые искажения тракта также увеличивают коэф фициент разделения, но при этом тарные импульсы ста новятся несимметричными и разными по .высоте.
С периодической передачей постоянной комбинации вида 1000 связана оценка канала тч по параметру PAR (peak to average ration). Характеристика PAR определя
ется согласно выражению |
(5.71) |
PAR= 100 |
где Епт — нормализованное пиковое значение огибаю щей; Еср — нормализованное среднее значение оги бающей.
На численную величину PAR, кроме частотных ха рактеристик тракта и шумов, оказывают сильное влия ние нелинейные искажения, что вынуждает производить измерения дважды: с нормальным и пониженным уров нем сигнала [см. «Электроника», 1970, № 1, с. 70—71]. Можно показать, что метод оценки по параметру PAR имеет меньшую чувствительность по отношению к не равномерностям частотных характеристик, чем метод парных заполненных импульсов.
Многие авторы считают, что периодическая передача какой-либо комбинации недостаточна для полной оцен ки качества каналов тч и для этой цели следует исполь зовать случайную или псевдослучайную последователь ность большой длительности. С этим нельзя не согла ситься. Поэтому описанная методика должна рас сматриваться как упрощенная оценка, а условия четко го разделения парных импульсов являются необходимы ми для правильной передачи дискретных сигналов, хотя и недостаточными.
159