книги из ГПНТБ / Осипов, С. Н. Взрывчатые свойства и нейтрализация паро-газо-пылевых смесей
.pdf
|
|
I |
|
3 (/' — k)v i |
Л = |
»,/■* |
D E- |
|
W- |
|
|
(17) |
||
|
3iO |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin 8 (r — l ) — a \ psinpEdp |
|||
Подставляем значение/1 из выражения (17) в (14): |
||||
|
N = |
Р (р |
X |
|
|
|
|
а) |
|
|
Г |
Зу £ |
|
. |
|
[р- |
|
(г—/,)] \ Рsin Ер d Р |
|
X |
1 + |
|
|
(18) |
|
■sin ; (г — X) — a J р sin £р d | |
|||
|
|
|
|
о |
Для |
определения средней |
концентрации активных |
центров нужно применить формулу обращения преоб
разования Лапласа. |
Анализ выражения (18) пока |
|
зывает, что, несмотря |
на присутствие параметра £= |
|
= |/(а —р) D, |
N есть однозначная функция р. Поэто |
|
му результат |
применения формулы обращения есть |
сумма вычетов выражения Nexp(pt). При этом вычет
при р = а |
равен нулю, |
вычет при р = 0 |
дает |
вклад в |
||
сумму вычетов в виде |
|
|
|
|
||
я„ = |
с (sin Е„ г — Епг cos Е„ г) |
|
- 1 |
|||
Е^ ? Гsin Ео (r—l) - p a r i cos Е,,г — a sin е0 г |
||||||
|
|
|||||
|
|
|
|
|
(19) |
|
где с = |
ЗЭ(г — ).)>2; |
P = |
i>e4; E0 = |
]/V d . |
(20) |
|
Если учесть, что ввиду |
незначительной величины |
|||||
отношения X/r (X/r X I) |
значения sin |
и cos £0Х~ 1, |
то после некоторых преобразований можно получить выражение
20
30 £ rja r-'l. (1 — )./r)
пп = |
. ( 21) |
- ( 1 - 0
^1 — Y alD r clg Y a ;D r
которое совпадает со стационарным решением, приве денным в работе [43]. Остальные вычеты должны вы числяться в корнях уравнения
So Р г sin S0 (г — X) 4- а г Sncos ;0 г — а sin S0 г = О, |
(22) |
соответствующего знаменателю выражения (19). Уравнение (19) имеет множество вещественных
корней и не имеет комплексных корней; большинство корней уравнения отрицательные или нулевые (pt < < 0 ) , но возможны положительные корни (pt > 0 ) ; разность между двумя соседними корнями асимпто тически приближается к л2. Определим, при каком выборе параметров уравнение (19) имеет хотя бы один
положительный корень 0 < £ < К <*/'£>.
Если перейти в плоскость переменного р и учесть,
что g = ]/4a—p) D, |
то положительный корень урав |
||
нения (19) |
будет |
иметь пределы |
0 < р < а . Введем |
обозначения |
и D, s = a/l|3, d —lr |
и заменим пе |
ременную \=xl, тогда получим при 0<£</ изменение
0< ^ < 1 . |
Учтиывая, что >./r<Cl, примем sin |
£ (г—?.) ~ |
||
~sin |
Разделив уравнение (22) на sin |
%г, после не |
||
которых преобразований получим |
|
|
||
|
х 2 = |
s d — sx ctgxd. |
|
(23) |
Решив уравнение |
(23) относительно |
s, |
получим |
|
|
s |
.Х“ |
|
(24) |
|
rf_I — л' clg xd |
|
||
|
|
|
|
|
или, вернувшись к старым переменным, |
|
|
||
|
а _ |
х- |
|
(25) |
|
I Р |
— -Vclg xlr |
|
|
|
|
|
21
Параметры а, I, р и г можно выбрать таким об разом, что уравнение (25) будет справедливо при
0<х<1.
по |
Зафиксируем х в интервале 0— 1. |
В силу того, что |
|||
физическому смыслу |
должно |
быть |
[(/г)-1 — |
||
—х ctg х/л]>0 или (/r)-1> x ctg xlr, |
необходимо вы |
||||
полнение неравенства |
|
|
|
|
|
|
Irx ctg Irx < |
1. |
|
(26) |
|
|
Очевидно, что выбором произведения |
1г можно |
|||
добиться выполнения условия |
(26). После этого мож |
||||
но |
выбрать значения а и |
р, |
которые удовлетворя |
ли бы уравнению (25). Таким образом, выбором со ответствующих значений параметров смеси и условии реакции можно добиться существования положитель ных корней уравнения (22).
Наименьший по модулю из отрицательных корней р i< 0 дает вычет в виде
я, =
Р\ (Рх — а)
2е D- £f (1 — Х/г) X/r
X
а£ D (Цг - 1) (3Ijr — i D t\la) +
X
ePi
X- (a — e D £-)=
(27)
Остальные отрицательные корни в приближенных расчетах можно не учитывать.
Как показывает анализ, в большинстве случаев, когда выполняется условие
D (-Т-----1 |
зх |
< X2 [a s (а Р\)\2, |
(a ~Рх) |
||
|
Г |
|
|
|
(28) |
значение Я|<0. Согласно физическому смыслу,
Но > я!; я0 —я,->я„. |
(29) |
Если учесть хотя бы один вычет с положительным значением /г„>0 и р в >0, то это дает выражение вида
пв = е"“' / (/г0, a, |
s, D, ;, X, г, />в), |
(30) |
которое в силу наличия |
exp ( + р а Т) при |
Т—>~оо и |
определенных значениях параметров является весьма быстро растущей функцией, по смыслу хорошо соответ ствующей лавинообразному цепному процессу взры ва газа.
Учитывая выражения (19), (27) и (30), функцию изменения средней концентрации активных центров при цепном процессе развития реакции горения и
взрыва в общем виде можно записать так: |
|
|
|
||
« (* . Г) |
= / ,(*,) - /а(А„ Т ) е - ' п'т1 Н- |
|
|
||
|
+ /з (к3,_т) |
1/,“7'1, _ |
|
|
(31) |
где fi( k [) = n 0\f2(k2, 0) = п й fz{kз, 0)= «„; |
k u |
k2, |
k3 — |
||
соответствующие |
комплексы |
параметров |
п0, |
а, |
е, D, |
I, К г, р.
Качественный анализ уравнения (31) показывает (рис. 6), что благодаря ре шению нестационарной зада чи развития цепной реакции можно получить новое объяс нение развитию горения или взрыва газо-воздушной
смеси. |
|
Начиная от |
момента |
Т= 0 появления |
некоторой |
концентрацин_активиых цен
тров, равной по—п1 (рис. 6), развивается цепная реакция. Такое начало цепной реак ции соответствует промежут ку времени Т\ (рис. 7, г) пе
Рис. G. Кривые развития
реакции горения |
и |
взрыза |
|
|
газов; |
/ -М *| )= л о : |
|
Т) = |
=_п ехр(—| р . Т | ); |
3-ЫАз. Л = |
|
= Л 1 ехр |лв. 74 I ; 4 — разгон ре |
||
акции при пламенном |
горении; |
5 — разгон реакции взрыва.
23
ред появлением холодного пламени смеси нзооктаиа с воздухом.
При определенных сочетаниях параметров, при
которых па—v 0, реакция развивается до уровня кон центраций п0. Такой процесс можно рассматривать как развитие стационарного распространения пламе^ ни без взрыва, что иногда можно принять в качестве
ро=0.11МПа |
|
|
|
■р=0.08МПа |
|
® |
р=0,Ю6МПа |
(г, |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_ |
|
Р /р =1,00 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т,=0.9 '" £ 2 - |
|
||||
— |
7^ |
|
|
|
1.2 1.4 |
1.6 |
1.8 2.0 2.2 |
0,6 0.8 |
1,0 |
1,2 |
1.4 |
Кб |
||||
|
|
|
|
|
р -0,14МПа |
® |
Р=0,7_МПа |
|
@ |
|||||||
|
|
|
|
|
'О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т-0.8 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0.20,4 0.6 |
0.8 1,0 |
К2 |
0,4 0.6 0.8 1,0 1,2 1.4 |
||||||||
|
|
|
|
|
р= 0.21МПа |
© |
р„=0,82МПаv |
© |
||||||||
|
|
|
|
|
Т,=0.6 Т. =0,66 ^ |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
’0,06 |
|
|
|
|
|
|
О |
0,4 0.8 1,2 |
Кб |
г,О |
2,4 |
0,4 0.6 0,8 |
1,0 1.2 |
1,4 |
0,2 0,4 0,60,8 |
КО 1,2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Г, с |
|
|
|
|
|
Т.с |
|
Рис. 7. Диаграммы границ и изменения давления многостадийно |
|||||||||||||||
го воспламенения паро-газовых смесей: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
а — диаграмма |
границ |
трехслопного воспламенения |
смеси дннзопропило- |
|||||||||||||
вого эфира с воздухом |
при а = 0 ,8 (по Л. |
С. |
Соколику): б — кривые изме |
|||||||||||||
нения давления |
во времени в |
точках |
I. |
2 |
и |
3 |
предыдущей |
диаграммы: |
||||||||
о — диаграмма |
границ |
многостадийного |
воспламенения смеси |
нзооктаиа |
с |
|||||||||||
воздухом при |
ц= 0,8 |
(кривая |
t —■с добавкой |
в |
нзооктан тстраэтплового |
|||||||||||
свинца, но Е. С. Щетпнкову); |
г — кривые |
изменения |
давления |
во времени |
||||||||||||
в точках 1—6 предыдущей диаграммы. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
24
вырожденного взрыва без перехода в горячее воспла
менение. В случае пи> 0 одновременно с пламенным горением развивается лавинообразная цепная реак ция. При этом имеется определенный индукционный период, соответствующий некоторому значению Т2, после которого экспонента резко возрастает. Общая кривая развития реакции является суммой кривых отдельных процессов и свидетельствует о многоста дийное™ (в данном случае о трехстадийности) вос пламенения с учетом возникновения холодного и го лубого пламени.
Полученная модель дает некоторые представления о четырех важных периодах: развития реакции стадионарного пламенного горения пли образования хо лодного и голубого пламени, индукционных пламен ного Г 1н„д и взрывного Г2и„дпериодов, развития лави нообразной цепной реакции взрыва. Однако такое многостадийное воспламенение характерно только для определенных сочетаний состава давлений и тем ператур горючих смесей. В качестве примера много стадийного воспламенения можно привести диаграм мы изменения давления (рис. 7) при воспламенении смесей изооктана [77] и диизопропплового эфира с воздухом [69]. Процесс воспламенения диизопропи-
лового эфира при До = 0,45 |
и 0,54 МПа |
имеет трехста |
|||||
дийный характер |
(рис. |
7), |
а |
процесс |
воспламенения |
||
изооктана |
при |
р0 = 0,23 |
МПа — даже четырехста |
||||
дийный |
с |
наличием голубого |
пламени (Т3). Одна |
||||
ко уже |
при д0= 0,32 |
МПа |
процесс |
воспламенения |
изооктана имеет трехстадийный характер. Согласно данным А. С. Соколика и С. А. Яновского, многоста дийный характер воспламенения сохраняется до тем более высоких температур, чем выше давление. Повидимому, для предотвращения взрыва необходимо так изменить соотношение параметров, чтобы иметь
пв-*-0, а еще лучше — « „ < 0 , путем применения соот ветствующих флегматпзаторов.
25
Реакции окисления углеводородов в определенном концентрационном диапазоне при постоянном исход ном давлении и температуре смеси сопровождаются выделением тепла и промежуточных продуктов реак ции. В результате повышается давление и появляет ся пламя, распространяющееся с определенной ско ростью в зависимости от состава газо-воздушной смеси (рис. 8). С максимальной скоростью распро-
Рис. 8. График ско |
Рис. 9. График изменения |
||||
рости |
горения |
смеси |
давления при воспламене |
||
воздуха: |
|
2 — с |
нии в закрытых сосудах сте |
||
/ — с |
гексаном; |
хиометрических смесей: |
|||
пентаном; 3 — с цикло |
'/ — водорода; |
2 — метана. |
|||
гексаном; 4— с бензолом; |
|||||
5 — с |
этиловым эфиром; |
|
|
||
6 — с |
ацетоном; |
7 — с |
|
|
|
пропиленом; |
8— с |
этиле |
|
|
|
ном; |
9 — с |
сероуглеро |
|
|
|
дом; 10 — с метаном. |
|
|
|||
страняется |
пламя тех |
смесей, состав |
которых близок |
к стехиометрическому, т. е. такому, когда в реакции принимают участие все горючее и весь кислород. Та кие реакции сопровождаются выделением максималь ного количества тепла, вызывающего наибольшее давление, которое может развиться при взрыве. Общий вид изменения давления, развиваемого при взрыве в закрытом сосуде, показан на рис. 9.
С уменьшением или увеличением концентрации го рючего по сравнению со стехиометрическим все мень
26
шее количество его вступает в реакцию. В результа те уменьшается количество выделившегося тепла и активных центров реакции. При каких-то значениях концентрации горючего равномерное распространение пламени становится невозможным, давление, развивае мое реакцией, падает.
Мерой концентрационных пределов воспламенения является увеличение давления в системе до определен ной величины или распространение пламени на опре деленное расстояние. На фиксации этих явлений осно ваны различные методики определения концентрацион ных пределов воспламенения паро-газо-воздушных смесей. В большинстве случаев эксперименты по опре делению пределов воспламенения основываются на методе фиксирования равномерного распространения пламени. По одним методикам [78] в качестве кон центрационных пределов воспламенения принимается минимальное содержание горючего для нижнего или максимальное для верхнего предела, при которых пла мя распространяется до конца трубы, по другим ме тодикам [81] принимается средняя концентрация между составом, в котором пламя распространяется
на 3U длины трубы.
Различное определение пределов воспламенения приводит к тому, что одни и те же соединения по дан ным одних исследователей считаются взрывобезопас ными, а по данным других — в определенном диапазо не взрывоопасными. Так, согласно работе Г. В. Джон са, бромистый этил при концентрации его в воздухе 6,75— 11,2% взрывоопасен. В. М. Кучер [40] констати рует наличие самозатухающего пламени в этом же диапазоне, но считает бромистый этил взрывобезопас ным.
По методикам, основанным на описанных выше принципах, определяется диапазон параметров, при которых возникает нормальное или высокотемпера турное пламя. Высокотемпературное пламя харак
27
теризуется образованием конечных продуктов реак ции п выделением всей энергии смеси. Скорость распространения пламени у различных соедине
нии, |
в основном углеводородов, равна 0,3—0,6 м/с. |
|
Кроме высокотемпературного пламени |
у большин |
|
ства |
органических соединении, в том |
числе и у |
метана, наблюдается более медленное |
окисление — |
низкотемпературное, или предпламенное горение (хо лодное пламя). При этом у углеводородов (пентана, оутана, пропана), нагретых до 200—300° С, наблюда ется слабое свечение, которое исчезает при более вы соких температурах [25]. При холодном пламени в продуктах реакции содержатся большие количества альдегидов, особенно формальдегида, который явля-
Рпс. 10. Диаграмма границ областей голубого (холодного) и горячего (нормального) пламени
воспламенения смеси метана с воздухом при адиабатическом сжатии.
ется инициатором вырожденного разветвления цепей при окислении метана.
К пламени с неполным выделением химической энергии при реакции окисления относится и так назы ваемое голубое пламя. Оно наблюдается при несколь ко более высоких температурах, чем холодное пламя. Холодное и голубое пламя могут возникать и при окис лении метана (рис. 10), причем при концентрациях, которые намного ниже нормального предела воспла менения. С увеличением относительной молекулярной массы предельных углеводородов температура возник новения и исчезновения холодного пламени понижает ся. При пропано-воздушной смеси холодное пламя
28
возникает п |
исчезает в диапазоне |
температур |
304— |
||
310° С, |
при пентано-воздушной — в |
диапазоне |
260— |
||
270° С |
(при |
концентрации |
пропана |
и пентана, |
соот |
ветственно |
14,3 и 16,5%). |
Эти концентрации |
значи |
тельно выше верхнего предела воспламенения указан ных смесей. Вообще зона распространения холодного пламени значительно шире зоны нормального пламени.
Холодное пламя способно распространяться на до вольно большие расстояния без заметного разогрева и повышения давления с небольшой скоростью, равной нескольким сантиметрам в секунду, и при соответ ствующих условиях может перейти в нормальное пла мя, т. е. явиться источником воспламенения и взрыва
[69; 81].
На цепочно-тепловой процесс, по которому происхо дит окисление углеводородов при атмосферном давле нии, влияет как теплопередача к стенкам сосуда, так и обрыв цепей на поверхности сосуда и в объеме реаги рующей смеси. При определенном давлении, влаж ности и температуре смеси пределы воспламенения зависят от состояния испытуемой смеси, длины и диа метра сосуда, угла его наклона, источника воспламе нения.
Рассмотрим влияние некоторых факторов, харак тер которых выявлен при проведении исследований с метано-водородо-воздушными смесями.
Исходная температура и давление смеси колеба лись незначительно: температура была равна 19±3°С, давление — 97,8± 0,9 кПа (735±7 мм рт. ст.). Содер жание кислорода в атмосфере находилось в пределах нормы, т. е. 20,9%.
Направление распространения пламени. В табл. 1 приведены пределы воспламенения метано-воздушной смеси при различном направлении распростране ния пламени в трубках [86].
Как видно из приведенных данных, пределы вос пламенения расширяются при распространении пла-
29