- •Глава 7 – “Движение в пористой среде” отражает четко границы приме-
- •Раздел 1. Физические свойства жидкости, газов
- •Глава 1. Основные физические свойства жидкости.
- •1.2. Понятие о жидкости
- •1.3. Плотность, удельный объем, удельный вес, сжимаемость, температурное расширение, поверхностное натяжение жидкости
- •1.4. Вязкость, закон вязкости трения
- •1.5. Приборы для измерения плотности и вязкости
- •Тест – тренинг - контроль 1-1
- •Раздел 2. Гидростатика.
- •Методические указания
- •Глава 2. Законы гидростатики и их практическое
- •2.2. Основное уравнение гидростатики
- •2.3. Гидростатическое давление, его свойства
- •2.4. Центр давления
- •2.5. Давление жидкости на плоскую стенку
- •2.6. Давление жидкости на криволинейные поверхности
- •2.7. Гидростатический парадокс
- •1.3. Давление в покоящейся жидкости
- •1.4. Сила статического давления жидкости на плоскую стенку
- •1.5. Сила статического давления жидкости на криволинейные стенки. Закон Архимеда
- •1.6. Относительный покой жидкости
- •1.6.1. Прямолинейное равноускоренное движение сосуда
- •2.8. Эпюры гидростатического давления
- •2.9. Закон Архимеда
- •2.10. Приборы для измерения давления жидкостей и газов.
- •2.11. Простые гидравлические машины и устройства
- •2.12. Принцип действия гидравлических машин
- •Тест – тренинг - контроль 2-1
- •Раздел 3. Гидродинамика.
- •Методические указания
- •Глава 3. Динамика жидких и газовых сред
- •3.4. Графическая иллюстрация уравнения Бернулли
- •3.5. Алгоритм решения задач по применению уравнения д.Бернулли
- •3.6. Измерение расхода и скорости жидкости
- •3.7. Расходомеры, применяемые в промышленности
- •3.8. Центробежный насос
- •3.9. Достоинства и недостатки ц.Н.
- •3.10. Насосная установка
- •Тест – тренинг - контроль 3-1
- •3.11. Гидравлические сопротивления
- •Методические указания
- •3.12. Число Рейнольдса, режим движения
- •3.13. Шероховатость стенок труб
- •3.14. График Никурадзе
- •3.15. Определение потерь напора в трубопроводах
- •3.16. Влияние различных факторов на коэффициент λ
- •3.17. Потери напора в трубах некруглого сечения
- •3.18. Местное сопротивление
- •3.20. Коэффициенты местных сопротивлений
- •3.21. Алгоритм решения задач по определению суммарных потерь напора
- •3.22. Сопротивление при обтекании тел
- •Тест – тренинг - контроль 3-2
- •Глава 4. Динамика движения жидкости в
- •Методические указания
- •4.1. Классификация трубопроводов
- •4.3. Основные задачи при расчете трубопроводов
- •7. Гидравлический расчёт сложных трубопроводов
- •4.4. Кавитация
- •4.5. Сифонные трубопроводы
- •4.7. Меры борьбы гидравлического удара
- •4.8. Полезное использование гидроудара в нгп
- •4.9. Расчет напорных нефтепроводов
- •Тест – тренинг - контроль 4 -1
- •Глава 5. Истечение жидкости из отверстий и насадок
- •Методические указания
- •5.1. Истечение жидкости из отверстий в тонкой стенке при постоянном давлении
- •8. Истечения жидкости через отверстия и насадки
- •5.2. Истечение жидкости через насадки
- •5.3. Гидравлические струи жидкости. Структура гидравлической струи. Дальность полета струй
- •5.4. Давление струи на твердую преграду
- •Тест – тренинг - контроль 5-1
- •Глава 6. Газодинамика.
- •Методические указания
- •6.1. Понятия: газовая динамика; закономерности течения газов (уравнение неразрывности, уравнение Бернулли); истечение газа из неограниченного объема; весовой расход
- •Тест – тренинг – контроль 6 – 1
- •Глава 7. Движение жидкости в пористой среде
- •Методические указания
- •7.1. Основные понятия и определения фильтрации
- •7.2. Основной закон фильтрации и границы его применения
- •7.3. Закон Дарси
- •7.4. Физический смысл к (коэффициента фильтрации)
- •7.5. Приток грунтовой воды к сооружениям
- •7.6. Простейшие случаи установившейся напорной фильтрации несжимаемой жидкости
- •Тест – тренинг - контроль 7-1
- •Раздел 4. Неньютоновские жидкости
- •Методические указания
- •Глава 8. Режимы движения вязкопластичной
- •8.2. Вязкопластичные жидкости и их свойства
- •Режимы движения вязкопластичной жидкости
- •8.4 Роль бурового раствора в б.Н.Г.С. Условия выноса разбуренной породы на поверхность
- •8.5 Турбобур
- •Раздел 5. Основы термодинамики
- •Глава 9. Основные газовые законы. Теплоемкость
- •Методическое указание
- •9.1. Основные определения и законы идеальных газов.
- •Закон Гей-Люссака
- •Закон Шарля
- •Уравнение состояния идеальных газов.
- •Закон Авогадро
- •Уравнение Менделеева
- •Тест - тренинг - контроль 9-1
- •4. Изотермический
- •9.2. Газовые смеси. Теплоемкость смеси
- •9.3. Понятие газовой смеси. Парциальное давление. Основные характеристики смеси
- •9.4. Теплоемкость: виды, истинная и средняя. Теплоемкость
- •Контрольные вопросы:
- •Тест – тренинг - контроль 9 -2
- •9.5. Внутренняя энергия. Энтальпия. Принцип эквивалентности Методические указания
- •Энтальпия, как функция температуры
- •Тест – тренинг - контроль 9-3
- •Глава 10. Термодинамические процессы изменения состояния
- •Методическое указание
- •10.1. Классификация термодинамических процессов.
- •3. Изотермический процесс.
- •4. Адиабатный процесс.
- •5. Политропный процесс
- •Тест – тренинг - контроль 10-1
- •10.2. Второе начало (закон) термодинамики
- •Математическая запись закона
- •Энтропия
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 11. Теоретические циклы паросиловых и холодильных установок двигателей внутреннего сгорания
- •Методические указания
- •11.1 Простейшая схема п.С.У.
- •11.2. Цикл Ренкина. Пути повышения экономичности п.С.У.
- •11.3. Цикл компрессорной холодильной установки
- •11.4. Теоретические циклы д.В.С. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •4.) Цикл со смешанным подводом количества тепла (Цикл Тринклер)
- •11.5. Циклы газотурбинных установок. Цикл гту
- •Тест – тренинг - контроль 11-1
- •Тест – тренинг - контроль 11-2
- •Глава 12. Термодинамические процессы компрессорных машин
- •Методические указания
- •12.1. Классификация компрессоров
- •12.2. Основные процессы работы одноступенчатого поршневого компрессора
- •12.3. Основные характеристики работы поршневого компрессора
- •12.4. Двухступенчатый компрессор
- •12.5 Достоинства и недостатки компрессоров
- •Контрольные вопросы:
- •Тест – тренинг - контроль 12-1
- •Глава 13. Водяной пар. Свойства водяного пара. Дросселирование газов и паров.
- •Методические указания
- •13.1. Процесс парообразования. Виды пара:
- •Тест – тренинг - контроль № 13 – 1
- •13.2. Истечение газов, дроссель – эффект.
- •Методическое указание
- •Раздел 6. Теплообмен.
- •Глава 14. Законы теплообмена.
- •14.1. Виды теплообмена. Формы передачи тепла.
- •14. 2. Передача теплоты теплопроводностью через плоскую однослойную и многослойную стенки
- •14. 3. Основной закон конвективного теплообмена
- •14.4. Теплообмен излучением между твердыми телами
- •14. 5. Теплопередача через плоскую и криволинейную однослойную и многослойную стенки
- •14.6.Теплопередача при переменных температурах (расчет теплообменных аппаратов)
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 15. Топливо, продукты сгорания,
- •15.1. Топливо. Продукты сгорания.
- •15.2. Понятие о котельной установке, котельном агрегате и
- •15.3. Основные параметры работы парового котельного агрегата
- •15.4. Основные теории массопередачи
- •15. 5. Понятия о равновесии между фазами
- •15.6. Основное уравнение массопередачи
- •15.7. Основные законы термодинамики равновесных систем
- •Раздел 7. Массообмен
- •Глава 16. Основные законы равновесных систем и
- •16.1. Основные теории массопередачисистемы
- •16. 2. Абсорбция и десорбция
- •1. Сущность процесса абсорбции и десорбции
- •2. Сущность процесса экстракции
- •3. Сущность процесса адсорбции
- •2. Характеристики адсорбентов
- •Контрольные вопросы:
- •Тест – тренинг - контроль 16 – 1
7.6. Простейшие случаи установившейся напорной фильтрации несжимаемой жидкости
Геометрия фильтрационных потоков нефти, газа и воды в реальных пластах может быть очень сложной: границы водонефтяного или во до-газового контактов бывают самой причудливой формы, пласты часто имеют переменную по простиранию толщину, месторождения разрабатываются десятками и сотнями скважин, которые могут вскрывать пласт не на всю его толщину (так называемые несовершенные по степени вскрытия скважины), и т.д.
Все это усложняет картину фильтрации и с трудом поддается учету. Вот почему при изучении реальных явлений, происходящих в пластах, необходимо предварительно рассмотреть простейшие фильтрационные потоки, из которых, как из элементов, затем можно составить модели более сложных явлений.
Рис. 7.1.
Параллельно-прямолинейная фильтрация. Рассмотрим случай фильтрации жидкости в прямолинейном пласте (рис.7.1). Пусть имеется пласт в форме параллелепипеда длиною L, шириною (в плане) В и толщиною h с непроницаемыми кровлей и подошвой (например, с расположенными выше и ниже него глинистыми пластами). На левой границе пласта, принимаемой за контур питания, давление рк, на правой, называемой галереей,-рг. Этим давлениям соответствуют напоры Pк и Pг. Так как площадь фильтрации (s = Вh) постоянна по длине пласта, линии тока жидкости будут параллельны друг другу, а поля скоростей и приведенных давлений для любого горизонтального параллельного линиям тока сечения пласта будут одинаковыми (поперечных перетоков жидкости в нем нет). Такую фильтрацию называют прямолинейно-параллельной. Она происходила в опытах Дарси.
Следовательно, расход (называемый дебитом) галереи по формуле:
Q=k/η∙pк-pг/L∙Bh. (7.21)
Скорость фильтрации, одинаковая для любого живого сечения пласта, определяется по выражению:
U=k/η∙pк-pг/L (7.22)
Подставив в это выражение значение Q из формулы (7.21), получим закон распределения давления по длине пласта:
p=pг+pк-pг/L∙x (7.23)
Линия падения давлений, следовательно, и соответствующих им напоров
Н = р/(ρg), представляет собой прямую (см. рис.7.1).
При разработке нефтяных месторождений примером фильтрации, близкой к прямолинейно-параллельной, служит фильтрация в полосовой залежи, эксплуатирующейся прямолинейной цепочкой скважин.
Плоско-радиальная фильтрация. Рассмотрим другой простейший случай фильтрационного потока - плоско-радиальную фильтрацию несжимаемой жидкости. Пусть скважина расположена в центре кругового пласта толщиной h (рис.7.2). Обозначим радиус контура питания Rк, радиус скважины rс, давление на них соответственно рк и рс. Пока скважина не эксплуатируется, в любой точке пласта^давление pк, а соответствующий ему статический уровень Нк = рк/(ρg). Для того, чтобы жидкость притекала к скважине, необходимо снизить давление на ее забое (нижней точке) рс, т. е. создать условие рк > рс (или Hк > Нс, где Hс= =pс/(ρg)-динамический уровень жидкости в скважине). Если при этом динамический уровень окажется больше глубины скважины, она будет фонтанировать, т. е. жидкость с
может поступать на поверхность земли только за счет затрат пластовой энергии (гидростатического напора). Если Нс меньше глубины скважины (см. рис.7.2), добывать жидкость можно только за счет внешних источников энергии (например, насосами). Линии тока жидкости в рассматриваемом случае направлены от контура
Рис. 7.2.
питания к скважине по радиусу пласта, а поля скоростей фильтрации и давлений для любого его горизонтального сечения одинаковы. Такую фильтрацию называют плоско-радиальной.
Закон Дарси в дифференциальной форме:
U=k/η∙dp/dr,
где dр/dr - градиент давления.
Скорость фильтрации U и давление р для точек пласта, отстоящих на одинаковых расстояниях r от его центра в силу симметрии будут одинаковыми. Объемный расход жидкости через произвольное живое сечение пласта s(r) (в виде боковой поверхности цилиндра радиусом r и высотой h)
Q=2πkh/η∙pк-pс/ln(Rк/rс), (7.24)
где разность давлений рк—рс называют депрессией. Выражение (7.24), являющееся законом Дарси для плоско-радиальной фильтрации, называют формулой Дюпюи, которая считается основной при расчетах, связанных с эксплуатацией нефтяных месторождений, а также водяных') артезианских скважин. Формула (7.24) может использоваться и для определения дебита нагнетательных скважин, используемых при заводнении пластов. В этом случае в числителе вместо депрессии рк—рс записывается репрессия pс – pк ,
так как pс > pк .
Приняв за Rк произвольный радиус r, а за pк соответствующее этому радиусу давление в пласте р, разрешим формулу Дюпюи относительно р: p=pс+Qη/2πkh∙ln(r/rс).
0
Заменив в этом выражении Q полученное из выражения (7.24), имеем
p=pс+pк-pс/ln(Rк/rс)∙ln(r/rс). (7.25)
Из уравнения (7.25) видно, что закон распределения давлений (а, следовательно, и динамических напоров) при плоско-радиальной фильтрации логарифмический. Поверхность, образующуюся от вращения логарифмической пьезометрической линии, соединяющей динамические уровни, называют воронкой депрессии (см. рис.7.2).
Из анализа формулы (7.25) или рассмотрения воронки депрессии видно, что наибольшие потери давления (или соответствующие им потери напора) происходят вблизи от скважины (в призабойной зоне). Это объясняется тем, что при постоянстве расхода (жидкость несжимаема) для любой цилиндрической поверхности радиуса r (Rк ≤ r ≤ rс) максимальная скорость фильтрации будет в зоне малых r. А при фильтрации, также как и при движении жидкости в трубах, с ростом скорости растут и потери давления.
По формуле (7.25) можно определить давление р в любой точке пласта, отстоящей от скважины на произвольном расстоянии r.
Массовый расход газа для любого живого сечения пласта одинаков, а объемный расход будет зависеть от давления. На практике объемный расход (дебит) газовых скважин принято приводить к атмосферному давлению и обозначать Qа.
Qа=πkh/ηpа∙pк²-pс²/ln(Rк/rс). (7.26)
Выражение (7.26) называют формулой Дюпюи для газа. Сравним уравнения (7.25) и (7.26) и определим общий способ перехода от расчетных формул для фильтрации несжимаемой жидкости к расчетным формулам для газа. Для этого необходимо объемный дебит Q заменить на массовый дебит Qм, а давление заменить на функцию Лейбензона. Используя этот способ, легко получить расчетные формулы для дебита газа и законы распределения давления в пласте по соответствующим формулам для несжимаемой жидкости.
Пример решения задач
Пример 7.1. Определить приток воды к буровой скважине радиусом
ro = 0, 1 м, заложенной в водоносный пласт, образованный крупнозернистым
песком. Водоносный пласт пройден скважиной на всю толщину Нст = 20 м, и
подстилается и подстилается водонепроницаемыми породами. Глубина воды в
скважине Ндин = 15 м.
Дано: Решение:
ro = 0, 1 м По таблице 9.3 для крупнозернистого песка
Нст = 20 м К = 5 ∙ 10-4 м/с.
Ндин = 15 м R дейст – я скважины по формуле:
R = 3 ∙ 10³ ∙ (Нст – Ндин) =
Найти: = 3 ∙ 10³ ∙ (20 – 15) ∙ =
= 3 ∙ 10³ ∙ 5 ∙ 2, 24 ∙ 10-2 = 335 м.
Q - ? Приток воды к скважине определяем по
формуле:
Контрольные вопросы
1. Что называется фильтрацией?
2. Что называется коэффициентом пористости и просветности?
3. Что называется скоростью фильтрации и скоростью движения и какая из этих скоростей больше?
4. Что называется проницаемостью породы и в каких единицах она измеряется?
5. Что называется приведенным давлением?
6. Что такое закон Дарси и как определяются границы его применения?
7. Что такое параллельно-прямолинейная фильтрация и каков для нее вид закона Дарси (жидкость несжимаемая)?
8. Что такое плоско-радиальная фильтрация?
9. Напишите формулу Дарси для несжимаемой жидкости.
10. Каков вид записи законов распределения давления для несжимаемой жидкости для параллельно-прямолинейной и плоско-радиальной фильтрации?
11. Чем усложняется вывод формул фильтрации для газа?
12. Что называется функцией Лейбензона и как она используется?
13. Напишите формулу Дюпюи для газа.
Вопросы усложненные – на «5».
1. Объясните с позиций трубной гидравлики, почему после гидроразрыва пласта (образования в нем крупных трещин за счет создания в скважине высокого давления) дебит скважины возрастает?
-
Почему, в отличие от трубной гидравлики, увеличение диаметра скважины незначительно сказывается на ее дебит?