Содержание протокола лабораторной работы

Наименование электролита и его химическая формула

Концентрация раствора электролита

Зависимость кажущейся оптической плотности золя гидроксида железа от объема добавленного электролита

№ колбы	Объем электролита VЭ, мл	Объем воды V(H2O), мл	Оптическая плотность золя, D
1	0	10
2	1,0	9,0
3	1,5	8,5
4	2,0	8,0
5	2,5	7,5
6	3,0	7,0
7	3,5	6,5
8	4,0	6,0
9	4,5	5,5
10	5,0	5,0

Обработка результатов эксперимента

1. Посторить график зависимости D = f(V_эл) для Na₂SO₄ или CH₃COONa.

2. По графику найти пороговые объемы электролита V_эл, вызывающие быструю коагуляцию золя.

3. Рассчитать значение С_кр, называемую порогом коагуляции

,

где С_ЭЛ – концентрация раствора электролита, применяемого для коагуляции, V_ЭЛ – наименьший объем раствора электролита, V_ – суммарный объем коллоидного раствора с электролитом.

Рис. ___. Обработка графической зависимости D = f(V_эл)

4. Сравнить найденные значения С_кр для Na₂SO₄ и CH₃COONa и проверить их соответствие правилу Шульце – Гарди.

.

Содержание отчета по лабораторной работе

1. Название работы.

2. Цель работы.

3. Ход эксперимента.

4. Экспериментальные данные (см. протокол к лабораторной работе).

5. Обработка экспериментальных данных.

6. Вывод.

Лабораторная работа № 26. Определение размеров частиц дисперсных систем турбидиметрическим методом Краткие теоретические сведения

Уравнение Рэлея может быть использовано для определения размеров частиц формы, близкой к сферической, если их радиус R не превышает 0,1 длины волны падающего света. Уравнение Рэлея определяет интенсивность рассеянного света от размера частиц, угла рассеяния и длины волны падающего света:

,

где I₀ – интенсивность падающего света, I – интенсивность рассеянного света, С – концентрация частиц в единице объема, V – объем частицы,  - длина волны падающего света, r – расстояние частицы от источника света (оптический путь), β – угол рассеяния. F – функция показателей преломления дисперсной и дисперсионной среды:

,

где n₁, n₀ – показатели преломления дисперсной и дисперсионных фаз соответственно.

Из уравнения Рэлея радиус частицы равен:

,

где С – концентрация взвешенных частиц,  – мутность системы,

.

Необходимым условием использования уравнения Релея для дисперсных систем является отсутствие поглощения света, а также минимум вторичного светорассеяния. Поэтому уравнение Рэлея применимо только для «белых» золей, т.е., не поглощающих свет дисперсных систем при очень низких концентрациях дисперсной фазы.

Для дисперсных сред, неудовлетворяющих уравнению Рэлея используют турбидиметрические измерения. Турбидиметрические методы основаны на измерении интенсивности проходящего через дисперсную среду света. Рассеянный свет можно считать фиктивно поглощенным, поэтому для дисперсных сред закон Бугера –Ламберта – Бера связывает мутность среды с кажущейся оптической плотностью:

,

где d – средний диаметр поглощающих свет частиц; и α – константы, зависящие от метода измерения и природы суспензии; λ – длина волны; l – толщина поглощающего слоя; С – концентрация определяемого вещества; I₀ и I – интенсивность потока света – падающего и прошедшего через исследуемый раствор.

При постоянных значениях среднего диаметра частиц d, характера суспензии и α, длине волны λ

или ,

где K – молярный коэффициент мутности.

Мутность  = I/I₀ и оптическая плотность D пропорциональна концентрации и квадрату объема частиц. Это позволяет определять размеры частиц и их концентрацию по кажущейся оптической плотности системы с помощью турбидиметрических измерений.

При увеличении размеров частиц закон Рэлея не выполняется, и интенсивность рассеянного света становится обратно пропорциональной длине волны в степени меньше чем четвертая. В общем случае для поглощающих золей степень при длине волны становится дробной, что делает невозможным использование уравнения Рэлея. Если размер (диаметр) взвешенных частиц составляет от 1/10 до 1/3 длины световой волны и показатели преломления частиц и среды не сильно различаются, то в случае турбидиметрических измерений можно пользоваться эмпирическим уравнением Геллера:

D = k⁻ⁿ и  = k’⁻ⁿ,

где k и k’ – константы, не зависящие от длины волны.

Зависимость lgD или lg от lg представляет собой прямую, тангенс угла наклона которой равен –n. Показатель степени связан с длиной волны и размером частиц эмпирическим соотношением:

,

которое табулировано для n < 4 (табл. 1). С увеличением z значение n уменьшается в пределе к 2 для частиц, радиус которых больше длины волны. При малых значениях z показатель степени n стремится к 4 и выполняется уравнение Рэлея.