- •1.Предмет физики.
- •2. Кинематика материального пункта.
- •3.Силы в природе.
- •5.Механика цвердага цела.
- •6. Вагальны рух.
- •7. Рух у інэрцыяльных сістэмах адліку.
- •8. Механіка вадкасцей і газау.
- •9.Асновы мкт ідэалльнага газу.
- •10. Размеркаванне малекул па хуткасцях
- •11. Вызначэнне пастаяннай Авагадра
- •12. Першы пачатак тэрмадынамікі
- •18. Патэнцыял поля пунктавага зараду, дыполя, сістэмы зарадаў. Сувязь патэнцыялу і напружнасці поля
- •20. Энергія сістэмы пунктавых зарадаў. Энергія зараджаных праваднікоў. Энергія зараджанага кандэнсатара. Энергія і шчыльнасць энергіі электрастатычнага поля
- •22. Электраправоднасць цвёрдых цел.
- •23. Несамастойныя і самастойныя газавыя разрады
- •24.Электраліты. З-н Ома для электралитаў Электроліз.
- •25.Магнітнае поле току. Індукцыя магнітнага поля. Магн. Паток.
- •26.Сіла Ампера, Лорэнца. Эффект Холла.
- •27.Магнітныя ўласцівасці рэчыва
- •28. Электрамагнітная індукцыя
- •29. Электрычны вагальны контур
- •30. Квазістацыянарныя токі. Атрыманне пераменнай эдс.
- •31.Эл. Маг. Поле, эл.Маг. Хвалі.
- •32.Фотаметрыя. Крыніцы и прыемнікі святла. Асноўныя фотометрычныя веліч. І адз. Іх вым.
- •33. Асноўныя паняцці геаметрычнай оптыкі. Праламленне святла на плоскай мяжы падзелу двух асяроддзяў. Сферычныя люстры і тонкія лінзы. Цэнтраваныя аптычныя сістэмы
- •34.Інтерф. Св. Метады назірання інтерф. Ў оптыцы. Двухпрамен. Інтерф. Многапрамен. Інтер. Інтерферометры. Прыменненне інтерференцыі.
- •35. Дыфракцыя святла. Дыфракцыя Фрэнеля на розных перашкодах. Дыфракцыя Фраўнгофера. Дыфракцыйная рашотка. Дыфракцыя святла на прасторавых рашотках.
- •36. Натур. І паляр. Святло. Віды палярызацыі. Паляр. Св. Пры адбіцці і праламленні на мяжы дзвюх дыэлектрыкаў. Падвойнае праменепраламленне. Штучная апт. Анізатрапія. Паляр. Прыборы.
- •37. Дысперсія святла. Нармальная і анамальная дысперсія святла. Метады вымярэння дысперсіі. Асновы электроннай тэорыі дысперсіі. Прызменныя спектральныя прыборы
- •40. Цеплавое выпраменьванне. Выпраменьвальная і паглынальная здольнасці цела. Закон Кірхгофа і яго вынікі. Выпраменьванне абсалютна чорнага цела. Законы Стэфана-Больцмана і Віна.
- •41. Аптычная піраметрыя. Размеркаванне энергіі ў спектры выпраменьвання абсалютна чорнага цела. Фатоны. Формула Планка.
- •42. Квантавыя ўласцівасці выпраменьвання. Фотаэлектрычны эфект. Законы фотаэфекту. Раўнанне Эйнштэйна. Прымяненне фотаэфекту.
- •43. Ціск святла. Доследы Лебедзева. Досдеды Вавілава. Дослед Ботэ. Эфект Комптана.
- •44. Асновы квантавай механікі. Хвалі дэ Бройля. Доследы па дыфракцыі электронаў.
- •45. Прынцып невызначальнасцей Гейзенберга. Хвалевая функцыя і яе фізічны сэнс. Раўнанне Шродзінгера
- •46. Доследы Резерфорда. Планетарная мадэль атама. Доследы Франка і Герца. Доследы Штэрна і Герлаха.
- •47. Мадэль атама вадароду па Бору. Спектральныя серыі выпраменьвання атамнага вадароду.
- •49.Тармазное і характарыстычнае рэнтгенаўскія вьшраменьванні і іх спектры
- •51.Састаў ядра. Нуклоны.
28. Электрамагнітная індукцыя
Адкрыццё Фарадэя. Электрамагнітная індукцыя ўяўляе сабой з'яву выключнай навуковай і практычнай важнасці. М. Фарадэй быў упэўнены ў адзінай прыродзе электрычных і магнітных з'яў і таму 10 гадоў працаваў, каб «ператварыць магнетызм у электрычнасць» Пасля доследаў X. Эрстэда было вядома, што электрычны ток выклікае ўзнікненне магнітнага поля. Магнітнае поле, як лічыў Фарадэй, павінна выклікаць узнікненне электрычнага току.
З'ява ўзнікнення электрычнага току ў замкнёным контуры пры змя-ненні магнітнага патоку, што яго пранізвае, атрымала назву электрамагнітнай індукцыі. Доследы Фарадэя паказалі, што сіла індукцыйнага току залежыць не толькі ад таго, на якую велічыню змяняецца магнітны паток, але і ад часу, за які адбылося такое змяненне. Гэта сведчыць аб тым, што велічыня індукцыйнага току залежыць ад хуткасці змянення магнітнага патоку. Было ўстаноўлена, што сіла індукцыйнага току прама прапарцыйная хуткасці змянення магнітнага патоку праз паверхню, абмежаваную контурам.
Правіла Ленца: індукцыйны ток мае такі напрамак, пры якім сваім дзеяннем перашкаджае прычыне, што яго выклікала.
Віхравое электрычнае поле.
Электрычны ток у правадніку ўзнікае тады і толькі тады, калі ўнутры яго дзейнічае электрычнае поле. Гэта справядліва і ў дачыненні да індукцыйнага току, што ўзнікае ў контуры пры змяненні магнітнага патоку, які яго пранізвае. Будзем лічыць, што нерухомы контур зна-ходзіцца ў магнітным полі, якое змяняецца ў часе. У контуры ўзнікае індукцыйны ток, а гэта азначае, што электроны ў ім прыходзяць у рух. Але якія сілы прымушаюць іх рухацца? Электрастатычнага, або стацы-янарнага, электрычнага поля ў контуры няма, а магнітнае дзейнічае толькі на тыя зарады, якія рухаюцца. Таму неабходна дапусціць, што электроны ў нерухомым праяадніку прыводзяцца ў рух электрычным полем, якое ствараецца пераменным магнітным полем. Электрычнае поле, што ўзнікае пры змяненні магнітнага поля, атрымала назву індукцыйнага. Індукцыйнае электрычнае поле не звязана з электрыч-нымі зарадамі, паходжанне гэтага поля неэлектрастатычнае, а таму яно з'яўляецца староннім. Цыркуляцыя вектара напружанасці Е гэтага поля па нерухомым замкнёным контуры роўная ЭРС індукцыі:
Поле, цыркуляцыя вектара напружанасці якога па замкнёным контуры адрозніваецца ад нуля, з'яўляецца віхравым. Лініі напружакасці гэтага поля — замкнёныя.
Самаіндукцыя. ЭРС самаіндукцыі
З'ява электрамагнітнай індукцыі назіраецца заўсёды, калі змяняецца магнітны паток, які пранізвае контур незалежна ад прычыны, што яго выклікае. Адной з прычын можа быць, напрыклад, змяненне току ў самім контуры. Пры змяненні току ў контуры змяняецца індукцыя створанага ім магнітнага поля, а таму змяняецца і магнітны паток, што пранізвае контур. У контуры ўзнікае ЭРС індукцыі, якая выклікае ў ім дадатковы ток. Гэту з'яву называюць самаіндукцыяй.
Самаіндукцыя — асобны выпадак агульнай з'явы электрамагнітнай індукцыі. Электрарухальную сілу ў гэтым выпадку называюць ЭРС самаіндукцыі і абазначаюць .
ЭРС самаіндукцыі можа быць вызначана згодна з агульнай формулай, што выражае асноўны закон электрамагнітнай індукцыі: . Знойдзем сувязь паміж змяненнем магнітнага патоку і току ў контуры.
Індуктыўнасць саленоіда
Разгледзім саленоід даўжынёй l і плошчай сячэння S, які ўтрымлівае N віткоў. Будзем лічыць, што ён запоўнены асяроддзем магнітнай пранікальнасцю . Калі даўжыня саленоіда l значна большая за яго дыяметр, то магнітная індукцыя ўнутры саленоіда (1) дзе п=N/l — колькасць віткоў на адзінцы яго даўжыні.
Кожны віток саленоіда будзе пранізваць паток Ф = ВS. Поўны магнітны паток, што пранізвае ўсе віткі саленоіда (патокашчапленне), (2)
(Патокашчашіеннем называюць суму патокаў Фi, што пранізваюць асобныя віткі саленоіда , . Калі ўсе віткі пранізваюцца адным і тым жа патокам Ф, то )
Згодна з формуламі (Ф=LI) і (2), індуктыўнасць саленоіда .
3 улікам (1) атрымаем: , дзе V=Sl — аб'ём саленоіда.
Узаемная індукцыя. Узаемнай індукцыяй называецца з'ява ўзнікнення ЭРС індукцыі ў адным контуры пры змене току ў другім, блізка размешчаным контуры.' Калі контуры знаходзяцца блізка адзін да аднаго, то магнітны патокч што ствараецца токам першага контуру, хоць часткова але. пранізвае' віткі другога. Гавораць, што такія контуры індукцыйна звязаныя.
Разгледзім два контуры (рыс. 12.16), індукцыйна звязаныя паміж сабой.
Kаэфіцыентам узаемнай індукцыі
Энергія і шчыльнасць энергіі магнітнага поля
Энергію магнітнага поля току можна запісаць праз параметры, што характарызуюць само полё. Зробім гэта на прыкладзе аднароднага магнітнага поля саленоіда. Энергія магнітнага поля току саленоіда W=LI2/2 (*)
Ток I ўнутры саленоіда стварае магнітнае поле, індукцыя якога
Калі з формулу падставім у формулу (*), то атрымаем
Магнітнае поле доўгага саленоіда аднароднае і адрозніваецца ад нуля толькі ўнутры саленоіда. Таму ўся яго энергія лакалізавана ўнутры саленоіда і раўнамерна размеркавана па яго аб'ёме.
Аб'ёмная шчыльнасць энергіі (**)
Калі ўлічыць, што , то замест формулы (**) можна запісаць (***)
Формулу (***) мы атрымалі ў прыватным выпадку (для поля саленоіда), але больш складаныя разлікі паказваюць, што яна сапраўдная для любога магнітнага поля.