- •1.Электрические заряды и их взаимо-действие. Закон кулона. Вектор на-пряженности электрического поля.
- •4. Работа сил электрического поля при перемещении заряда. Теорема о циркуляции вектора напряженности электростатического поля.
- •5. Потенциал электростатического поля, разность потенциалов. Потенциал точечного заряда.
- •6. Связь вектора напряженности электрического поля с потенциалом. Эквипотенциальные поверхности.
- •7. Проводники в электростатическом поле. Напряженность поля внутри и вне проводника. Электроемкость проводника (рассмотреть проводник шарообразной формы)
- •8. Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора. Последовательно и параллельное соединение конденсаторов. Энергия заряженного конденсатора. Плотность энергии электрического поля.
- •9. Электрический дипольный момент электричекски нейтральной системы зарядов. Полярные и неполярные диэлектрики, их поляризация в электр. Поле. Вектор поляризации.
- •10. Электрическое поле в диэлектрике. Диэлектрическая проницаемость. Свойства полярных диэлектриков: пиро-, пьезо, сегнетоэлектричество.
- •12. Закон Ома в дифференциальной форме. Удельное сопротивление проводников, его зависимость от температуры. Явление сверхпроводимости.
- •13. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной форме.
- •14. Магнитное поле, создаваемое постоянными электрическими токами. Взаимодействие параллельных бесконечных проводников с током, единица Ампер в си.
- •15. Вектор магнитной индукции, определение направления и величины. Силовые линии магнитного поля. Поток вектора магнитной индукции через замкнутую поверхность. Принцип суперпозиции.
- •16. Закон Био — Савара- Лапласса. Магнитное поле, создаваемое круговым током, бесконечным прямолинейным проводником с током.
- •17. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции, ее применение для расчета магнитного поля в бесконечном соленоиде.
- •18. Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле- сила Ампера. Поведение рамки с током в магнитном поле.
- •19. Движение заряженных частиц в магнитном поле. Сила Лоренца
- •20. Вещество в магнитном поле. Вектор наманниченности. Связь молекулярных токов с величиной вектора намагниченности. Магнитная проницаемость, восприимчивость.
- •22. Явление электромагнитной индукции. Правило Ленца. Закон Фарадея.
- •23. Явление самоиндкуции. Индуктивность проводников. Индуктивность соленоида - пустого и заполненного веществом.
- •24. Энергия магнитного поля в соленоиде. Плотность энергии магнитного поля.
- •26. Электрический колебательный контур. Частота собственных колебаний тока в контуре. Добротность колебательного контура.
- •27. Вынужденные колебания тока в lcr контуре, уравнение их описывающее. Явление электрического резонанса.
- •28. Электромангитное поле. Вихревое электрическое поле. Первое уравнение Максвелла в интегральной форме как обобщение закона электромагнитной индукции Фарадея.
- •29. Гипотеза Максвелла о токах смещения. Второе уравнение Максвелл как обобщение о циркуляции вектора магнитной индукции.
- •1.Электрические заряды и их взаимо-действие. Закон кулона. Вектор на-пряженности электрического поля.
- •13. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной форме.
9. Электрический дипольный момент электричекски нейтральной системы зарядов. Полярные и неполярные диэлектрики, их поляризация в электр. Поле. Вектор поляризации.
Диполем называется система двух разноименных зарядов одинаковых по величине +q и –q, расстояние l между которыми значительно меньше расстояния до тех точек системы, в которых определяется поле системы. Прямая, проходящая через оба заряда, называется осью диполя.
Вычислим потенциал поля диполя. Поле диполя обладает осевой симметрией. Поэтому поле в любой точке плоскости, проходящей через ось диполя будет одним и тем же и Е будет лежать в этой плоскости. Положение точки поля будем характеризовать радиус-вектором r и углом θ в полярных координатах. Введем вектор l от отрицательного заряда к положительному. Положение зарядов от центра диполя будем определять вектором а l=2a. Расстояние от точки до зарядов обозначим векторами r+ ,r-.
Потенциал в точке. Произведение можно заменить , разность . След. , т.к .
, p =ql – характеристика диполя – электрический момент
Вектор р направлен по оси диполя от отрицательного заряда к положительному
Из формулы след., что поле диполя определяется его электрическим моментом р.
Потенциал диполя убывает быстрее с расстоянием как 1/r2.
Напряженность поля диполя
Положив θ=0, получим напряженность поля на оси диполя
направлен по оси диполя.
Положив θ=π/.2, получим напряженность поля на оси диполя
параллелен оси диполя.
Характерным для напряженности поля является то обстоятельство, что она убывает с расстоянием от диполя как , т.е. быстрее чем напряженность поля точечного заряда.
Полярные и неполярные диэлектрики.
Диэлектриками (изолятора ми) называются вещества, не способные проводить электрический ток. Все вещества могут проводить ток, однако вещества, проводящие ток в 1015 -1020 раз хуже, чем проводники, наз. диэлектриками.
Всякая молекула представляет собой систему зарядов, причем суммарный заряд молекулы равен нулю, молекула нейтральна. Поле, создаваемое такой системой, определяется величиной и ориентацией дипольного электрического момента . Электроны в молекуле все время движутся, но эти скорости так велики, что практически обнаруживается среднее по времени значение дипольного момента .
Поведение молекулы во внешнем электрическом поле определяется также ее дипольным моментом .
Т. о. молекула как в отношении создаваемого ей поля, так и в отношении испытываемых ее во внешнем поле сил эквивалентна диполю. Положительный заряд этого диполя равен суммарному заряду ядер и помещается в центр тяжести положительных зарядов, отрицательный заряд равен суммарному заряду электронов и помещается в центр тяжести отрицательных зарядов.
У симметричных молекул ( ) в отсутствии внешнего поля центры тяжести положительных и отрицательных зарядов совпадают.
Такие молекулы не обладают собственным дипольным моментом и называются неполярными. У несимметричных молекул ( и т.п.) центры тяжести зарядов разных знаков сдвинуты друг относительно друга. В этом случае молекулы обладают собственным дипольным моментом и назыв. полярными.
Под действием внешнего поля заряды в неполярной молекуле смещаются друг относительно друга: положительные по направлению поля, отрицательные против поля. В результате молекула приобретает дипольный момент.
Если ввести величину β – поляризуемость молекулы и учесть, что направления ри Е можно записать . Дипольный момент имеет размерность Кл L
Размерность , поэтому размерность поляризуемости .
Поляризация диэлектриков.
В отсутствие внешнего поля дипольные моменты диэлектрика либо равны нулю (неполярные молекулы), либо распределены по направлениям в пространстве хаотическим образом (полярные молекулы). В обоих случаях суммарный дипольный момент равен нулю.
Под действием внешнего поля диэлектрик поляризуется, т.е результирующий дипольный момент диэлектрика становится отличным от нуля. В качестве величины, характеризующей степень поляризации диэлектрика берут дипольный момент единицы объема. Если поле или диэлектрик (или они оба) неоднородны, степень поляризации в разных точках различен. Чтобы охарактеризовать поляризацию в данной точке, нужно выделить заключающий в себе эту точку физически малый объем , и найти сумму моментов заключенных в этом объеме молекул и взять отношение .
Векторная величина называется поляризованностью диэлектрика. Дипольный момент имеет размерность . След. размерность - .
У изотропных диэлектриков любого типа поляризованность связана с напряженностью поля в той же точке простым соотношением , где не зависящая от величина, называемая диэлектрической проницаемостью диэлектрика, является безразмерной. Для неполярных диэлектриков также справедлива эта формула.
В случае полярных диэлектриков, ори-ентирующему действию внешнего по-ля противостоит тепловое движение молекул, которое стремится разбро-сать их дипольные моменты по всем направлениям. В результате устанав-ливается некоторая преимущественная ориентация дипольных моментов молекул в направлении поля. Поляри-зованность пропорциональна напря-женности поля, т.е. соответствует формуле (выше). Диэлектрическая восприимчивость таких диэлектриков обратно пропорциональна абсолютной температуре.