- •1.Электрические заряды и их взаимо-действие. Закон кулона. Вектор на-пряженности электрического поля.
- •4. Работа сил электрического поля при перемещении заряда. Теорема о циркуляции вектора напряженности электростатического поля.
- •5. Потенциал электростатического поля, разность потенциалов. Потенциал точечного заряда.
- •6. Связь вектора напряженности электрического поля с потенциалом. Эквипотенциальные поверхности.
- •7. Проводники в электростатическом поле. Напряженность поля внутри и вне проводника. Электроемкость проводника (рассмотреть проводник шарообразной формы)
- •8. Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора. Последовательно и параллельное соединение конденсаторов. Энергия заряженного конденсатора. Плотность энергии электрического поля.
- •9. Электрический дипольный момент электричекски нейтральной системы зарядов. Полярные и неполярные диэлектрики, их поляризация в электр. Поле. Вектор поляризации.
- •10. Электрическое поле в диэлектрике. Диэлектрическая проницаемость. Свойства полярных диэлектриков: пиро-, пьезо, сегнетоэлектричество.
- •12. Закон Ома в дифференциальной форме. Удельное сопротивление проводников, его зависимость от температуры. Явление сверхпроводимости.
- •13. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной форме.
- •14. Магнитное поле, создаваемое постоянными электрическими токами. Взаимодействие параллельных бесконечных проводников с током, единица Ампер в си.
- •15. Вектор магнитной индукции, определение направления и величины. Силовые линии магнитного поля. Поток вектора магнитной индукции через замкнутую поверхность. Принцип суперпозиции.
- •16. Закон Био — Савара- Лапласса. Магнитное поле, создаваемое круговым током, бесконечным прямолинейным проводником с током.
- •17. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции, ее применение для расчета магнитного поля в бесконечном соленоиде.
- •18. Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле- сила Ампера. Поведение рамки с током в магнитном поле.
- •19. Движение заряженных частиц в магнитном поле. Сила Лоренца
- •20. Вещество в магнитном поле. Вектор наманниченности. Связь молекулярных токов с величиной вектора намагниченности. Магнитная проницаемость, восприимчивость.
- •22. Явление электромагнитной индукции. Правило Ленца. Закон Фарадея.
- •23. Явление самоиндкуции. Индуктивность проводников. Индуктивность соленоида - пустого и заполненного веществом.
- •24. Энергия магнитного поля в соленоиде. Плотность энергии магнитного поля.
- •26. Электрический колебательный контур. Частота собственных колебаний тока в контуре. Добротность колебательного контура.
- •27. Вынужденные колебания тока в lcr контуре, уравнение их описывающее. Явление электрического резонанса.
- •28. Электромангитное поле. Вихревое электрическое поле. Первое уравнение Максвелла в интегральной форме как обобщение закона электромагнитной индукции Фарадея.
- •29. Гипотеза Максвелла о токах смещения. Второе уравнение Максвелл как обобщение о циркуляции вектора магнитной индукции.
- •1.Электрические заряды и их взаимо-действие. Закон кулона. Вектор на-пряженности электрического поля.
- •13. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной форме.
18. Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле- сила Ампера. Поведение рамки с током в магнитном поле.
Если провод, по которому течет ток, находится в магнитном поле, на каждый из носителей тока действует сила Здесь v — скорость хаотического движения носителя, u— скорость упорядоченного движения. От носителя тока действие этой силы передается проводнику, по которому он перемещается. В результате на провод с током, находящийся в магнитном поле, действует сила. Найдем величину силы dF, действующей на элемент провода длины dl. Усредним выражение по носителям тока, содержа- щимся в элементеdl: , (В — магнитная индукция в том месте, где помещается элемент dl). В элементе провода содержится число носителей, равное nS dl (n— число носителей в единице объема, S — площадь поперечного сечения провода в этом месте).
Умножив полученное выражение на число носителей, найдем интересующую нас силу:
Приняв во внимание, что ne<u>есть плотность тока j a S dl дает объем элемента провода dV, можно написать Отсюда можно получить выражение для плотности силы, т. е. для силы, действующей на единицу объема проводника: Напишем формулу в виде . Заменив S dl через jS dl=I dl, придем к формуле -эта формула определяет силу, действующую на элемент тока dl в магнитном поле, была установлена экспериментально Ампером и носит название закона Ампера.
ДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА РАМКУ С ТОКОМ
Однородное магнитное поле ориентирует рамку (т.е. создается вращающий момент и рамка поворачивается в положение, когда вектор магнитной индукции перпендикулярен плоскости рамки).
Неоднородное магнитное поле ориентирует + притягивает или отталкивает рамку с током.
Так, в магнитном поле прямого проводника с током (оно неоднородно) рамка с током ориентируется вдоль радиуса магнитной линии и притягивается или отталкивается от прямого проводника с током в зависимости от направления токов.
19. Движение заряженных частиц в магнитном поле. Сила Лоренца
На заряд, движущийся в магнитном поле, действует сила, которую мы будем называть магнитной. Эта сила определяется зарядом q, скоростью его движения v и магнитной индукцией В в той точке, где находится заряд в рассматриваемый момент времени. Простейшее предположение заключается в том, что модуль силы F пропорционален каждой из трех величин q, v и В. Кроме того, можно ожидать, что F зависит от взаимной ориентации векторов v и В. Направление вектора F должно определяться направлениями векторов v и В.
Опытным путем установлено, что сила F, действующая на заряд, движущийся в магнитном поле, определяется формулой , где к — коэффициент пропорциональности, зависящий от выбора единиц величин, входящих в формулу. Отметим, что соотношение эту формулу можно рассматривать как определение магнитной индукции В. Единица магнитной индукции В — тесла — определяется так, чтобы коэффициент пропорциональности к в формуле был равен единице. Следовательно, в СИ эта формула имеет вид .
Модуль магнитной силы равен
где α— угол между векторами v и В Из последней формулы вытекает, что заряд, движущийся вдоль линий магнитного поля, не испытывает действия магнитной сил Направлена магнитная сила перпендикулярно к плоскости, в которой лежат векторы v и В. Если заряд q положителен, направление силы совпадает с направлением вектора [vB]. В случае отрицательного q направления векторов F и [vB] противоположны (рис. 43.1 Сав. 124).
Поскольку магнитная сила всегда направлена перпендикулярно к скорости заряженной частицы, она не совершает работы над частицей. Следовательно, действуя на заряжен-ную частицу постоянным магнитным полем, изменить ее энергию нельзя. Если имеются одновременно электри-ческое и магнитное поля, сила, дейст-вующая на заряженную частицу, равна . Это выражение было получено из опыта Лоренцем и носит название силы Лоренца или лоренцевой силы