- •Курс лекций по статике и кинематике
- •Раздел 1 Статика
- •Основные понятия и аксиомы статики
- •Аксиомы статики
- •5. Аксиома равенства действия и противодействия. Всякому действию соответствует равное и противоположно направленное противодействие.
- •2 Связи и их Реакции
- •3 СистемЫ сил
- •Лекция 2 система сходящихся сил
- •1 Проекции силы на ось и на плоскость
- •Равнодействующая сходящейся системы сил
- •3 Условия равновесия сходящейся системы сил Векторная форма
- •Аналитическая форма
- •Теорема о трех непараллельных силах
- •Лекция 3 теория пар сил
- •1 Момент силы относительно точки и оси
- •Момент силы относительно точки
- •Момент силы относительно оси
- •Аналитическое выражение моментов силы относительно координатных осей
- •2 Пара сил и ее свойства
- •3 Сложение пар сил и Условия равновесия пар сил
- •Условие равновесия
- •Условия равновесия пар
- •2 Приведение произвольной системы сил к заданному центру
- •3 Условия и уравнения равновесия произвольной системы сил Частные случаи приведения системы сил
- •Приведение системы сил к динаме (динамическому винту)
- •Теорема Вариньона о моменте равнодействующей
- •Уравнения равновесия произвольной пространственной системы сил
- •Равновесие пространственной системы параллельных сил
- •Равновесие произвольной плоской системы сил
- •Равновесие плоской системы параллельных сил
- •Лекция 5 фермы и составные конструкции
- •Классификация ферм
- •Способ вырезания узлов
- •3 Способ сечений (Риттера)
- •Определение реакций опор составных конструкций
- •Лекция 6 Трение
- •1 Трение покоя (сцепления)
- •Экспериментально установлено, что
- •2 Трение качения
- •3 Устойчивость при опрокидывании
- •Лекция 7 центр тяжести
- •1. Центр параллельных сил
- •2 Центр тяжести твердого тела
- •3 Методы определения центров тяжести
- •4 Центры тяжести простейших тел
- •5 Статические моменты и центр тяжести
- •6 Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •Раздел 2 Кинематика Лекция 8 кинематика точки
- •1 Предмет и задачи кинематики
- •2 Способы задания движения точки Векторный способ задания движения точки
- •Естественный способ задания движения точки
- •3 Скорость и ускорение точки при векторном спосоБе задания движения точки Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •4 Скорость и ускорение точки при координатном способе задания движения Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •2 Скорость и ускорение точки Скорость точки
- •Ускорение точки
- •4 Классификация движений точки
- •Равномерное и равнопеременное движение точки Равномерное движение точки
- •Равнопеременное движение точки
- •Лекция 10 простейшие движения твердого тела
- •1 Поступательное движение твердого тела
- •2 Вращательное движение твердого тела
- •3 Скорость и ускорение точек, вращающегося тела
- •4 Передаточные механизмы
- •Лекция 11 плоское движение твердого тела
- •Уравнения плоского движения твердого тела
- •2 Скорости точек тела при его плоском движении
- •3 Ускорение точек тела при его плоском движении
- •На этом основании
- •Лекция 12 мгновенный центр скоростей и ускорений
- •1 Мгновенный центр скоростей
- •2 Частные случаи определения мгновенного центра скоростей
- •3 Мгновенный центр ускорений
- •Угловая скорость вращения колеса
- •Действительно, имеем
- •2 Скорость точки при сложном движении
- •Таким образом
- •3 Ускорение точки при сложном движении
- •4 Ускорение кориолисово
- •Для тел, движущихся по поверхности Земли, ее вращение вокруг оси является переносным движением.
3 СистемЫ сил
Системы сил могут быть плоскими или пространственными (рис. 1.19). По расположению сил плоские и пространственные системы сил бывают: сходящимися, параллельными и произвольно расположенными.
Рис. 1.19
В сходящейся системе сил линии действия всех сил пересекаются в одной точке (рис. 1.20).
Рис. 1.20 Рис. 1.21
В параллельной системе сил линии действия сил параллельны (рис. 1.21).
В произвольно расположенной системе сил не все силы, сходящиеся или параллельные (рис. 1.22). На рис. 1.22 силы и параллельны, а сила наклонена под углом .
Рис. 1.22
Силы, приложенные к телу в какой-нибудь одной его точке (рис. 1.21, 1.22). называются сосредоточенными.
Силы, действующие на все точки данного тела или данной части тела, называются распределенными.
Распределенная нагрузка характеризуется интенсивностью q, то есть нагрузкой, приходящейся на единицу длины нагруженного отрезка, измеряется интенсивность в н/м. Равнодействующая распределенной нагрузки численно равна площади графика, занимаемого нагрузкой на чертеже и приложена к балке, проходящей через цент тяжести графика.
1. Силы, равномерно распределенные вдоль нагруженного отрезка прямой (рис. 1.23, а). Для такой системы сил интенсивность q имеет постоянное значение. При статических расчетах эту систему сил можно заменить равнодействующей , численно равной площади прямоугольника, высота которого q, а основание l.
; .
Приложена в точке С, проходящей через центр тяжести прямоугольника, т.е. делит основание АВ пополам.
2. Силы, распределенные вдоль отрезка прямой по линейному закону (рис. 1.23, б). Равнодействующая численно равна площади треугольника АВС
;
Рис. 1.23
и приложена на расстоянии от максимального значения q.
Рис. 1.24
3. Силы, распределенные вдоль отрезка прямой в виде трапеции (рис. 1.24). Равнодействующая численно равна
.
Лекция 2 система сходящихся сил
1 Проекции силы на ось и на плоскость
Взяв правую систему неподвижных осей декартовых координат х,у и z, разложим силу по правилу параллелепипеда на три составляющие силы , и , направленные параллельно этим осям (рис. 2.1).
Рис. 2.1
Силы , и называются компонентами силы по осям х, у и z.
Алгебраические значения длин направленных отрезков Аа, Аb и Ас называются проекциями силы на оси x,y и z.
Обозначив , и единичные векторы, направленные по осям х, у и z, а X,Y,Z - проекции силы на эти оси, получим
.
Но
;
поэтому
. (2.1)
Равенство (2.1) представляет собой формулу разложения силы на составляющие по осям координат.
Проекция силы на каждую координатную ось определяется произведением модуля силы на косинус угла между направлениями оси и силы:
, (2.2)
где - углы, заключенные между направлением силы и направлениями осей х,у и z.
Если известны проекции силы на три взаимно перпендикулярные оси х, у и z, то модуль и направление силы определяются по следующим формулам:
; (2.3)
(2.4)
Если рассматриваются силы, лежащие в одной плоскости, то, взяв две взаимно перпендикулярные оси х и у в этой плоскости, каждую силу можно разложить на две составляющие силы и , направленные параллельно этим осям (рис. 2.2). В этом случае Модуль и направление силы определяются по проекциям:
. (2.5)
Рис. 2.2
В формуле (2.2) угол представляет собой угол α между направлениями силы и оси x, проведенной через точку приложения силы (рис. 2.3). Этот угол отсчитывается от оси по часовой стрелке или против; он не должен превышать 180° при любом направлении силы.
Рис. 2.3
При вычислении проекции силы на ось возможны следующие частные случаи:
Проекция положительна: .
2. Проекция равна нулю: .
3. Проекция отрицательна: ,
где β - острый угол между линией действия силы и осью.
При решении задач рекомендуется вычислять абсолютное значение проекции силы как произведение модуля силы на косинус острого угла между линией действия силы и осью, определяя знак проекции непосредственно по чертежу.