- •2.Эксергия отс.
- •4. Реальные газы и пары. Р-V и т-s диаграммы. Изображение основных процессов.
- •5. Энерг.Хар-ки термод. Сис– мы и внеш. Возд-вии на нее.
- •6. Реальные газы и пары. Р-V и т-s диаграммы. Изображение основных процессов.
- •11. Тепловые воздевия на термод. С . Энтропия.
- •12. Дрос-ие газов и паров. Физика пр-са. Изменение т/д парам-ов. Темпе-ра инверсии
- •14. Дросселиров газов и паров. Диффер-ный дрос. – эффект и интегр-ный дрос. – эффект.
- •15.1 Зак терм-ки в приложении к закрытым тд-ким сист.
- •16.Ид газы. Анализ политропного процесса.
- •17.1 Зак терм-ки в приложении к закрытым тд-им системам.
- •21 Свободн е и свобод энтальпия. Связанная е. Их физич смысл и практическое применение.
- •26.Идеальные газы. Взаимосвязь теплоемкости процесса и показателя политропы. Способы опред.Показателя политропы.
- •29. Теплоемкость газов. Уравнение Майера.
- •30. Ид. Газы. Расчет изменения энтропии в политропных процессах
- •32. Ид. Газы. Методика анализа особ-ей прев-ий эн при разл-х знач-ях показ-ля политропы
- •33. Расчет тд-их параметров газовых смесей(теплоемкость, молярная масса).
- •34. Влаж. Воздух. Способы задания его парам-ов. Абсол. И относ. Влажность.
- •36. Вл.Возд. Расчет т/д парам-ов вл. Возд. (молярка, плотность, газ.Пост., теплоемкость, энтал).
- •37. Диф. Уравнения т/д. Уравнения взаимосвязи 3-х частных производных.
- •38. Вл.Воздух. Dh – диаграмма. Кондицир-ие воздуха
- •42.Термод-кие основы работы тепловых двигателей. Циклы тепловых двигателей, и их эфф-ность. Основные элементы теплового двигателя и принцип преобразования в них энергии.
- •44. Т/д осн. Раб.Теп.Двг. Прямой обратимый цикл Карно и его роль. Сравнение с другими идеальными циклами теп. Двг.
- •2 Вида параметров состояния: координаты тд-ого состояния и потенциалы вд-й.
- •50. Эксергия з т с.
- •52. Энерг.Хар-ки термод. С/с – мы и внеш. Возд-вии на нее.
- •53. Расчет тд-х параметров газовых смесей(теплоемкость, молярная масса).
11. Тепловые воздевия на термод. С . Энтропия.
тепов.возд – вия -передача Е за счет хаотич –го неупор. движ –я час – ц. Такая передача Е происходит м/у телами, имеющими разл. t – ру посредством соприкоснов, либо м/у телами на рас – НИИ поср – вом эл.магн.волн. Передача Е происходит от более нагр.тел к менее нагретым. Кол – во Е при такой передаче наз.кол –вом теплоты. Все виды энергии в итоге превращаются в теплоту, кот.затем рассеив – ся в окр. среде. Мера этого рассеив –я наз.энтропией. Чем больше рассеив –ся энергия, тем больше ув –ся энтропия.Е – мера движения материи. Энтропия – мера рассеивания (деградации) энергии. S, Дж/К; s, Дж/кг*К. Свойства:
1)
ΔS1-2 = idem изменение S не зависит от пути перемещ-я
2)
диф – ал энтропии - полный диф –ал S=f(ν,Т) ; S=f(P,Т); S=f(P,ν) т.е.энтропия –функ- я некот –ых пар – ров состояния. Для случая S=f(ν,Т) :
Ч/з энтр.м.выражать др.пар –ры: T=f( T,S) P=f(T,S) .
3) свойство аддетивности:
потенциал Р и Т и др. cв-вом аддет. не обладают dS>0, то dQe>0.
12. Дрос-ие газов и паров. Физика пр-са. Изменение т/д парам-ов. Темпе-ра инверсии
Дросселирован наз-ся процесс понижения давл в движущемся стационарном потоке газа или пара при прохождении его через препятствие. Препятствия в проточных каналах встреч-ся в виде клапанов, диафрагм, вентилей, заслонок, шиберов и т. п. Любые препятствия, встречающиеся на пути движ-я потока, в т ч и не указанные, приводят к необратимости протекающих в нем процессов, к частичной потере работосп-ти сист и, как следствие, к уменьш КПД двигателей. dh = -WdW (q=0, lт=0, dy=0). Эксперимент показывает, что: dW=0, dh=0, т.е. h1=h2, энтальпия газа в рез-те дросселирования не изм-ся. Эффект изменения параметров при дросселировании широко исп-тся в холодильной технике для получения низких t-р, в паротехнике для получения перегретого пара. Изменение энтальпии ид газа в любых процессах связано с изменением т-ры соотношением dh = cpdT, поэтому процесс дросселирования ид газа, для которого cp = const, происходит без изменения температуры (dТ = 0). Температура же реальных газов в процессе дросселирования по результатам опытов может как уменьшаться, так и возрастать. В зав-ти от начальных параметров и физ-х св-в реальных газов при дросселировании значение dT м б и меньше и больше 0. Явлению дросселирования дали научное обоснование Дж. Джоуль и У. Томсон (Кельвин), вследствие чего явл-е получило наименование эффекта Джоуля - Томсона. В случае неизменности т-ры при дросселировании наблюдается нулевой эффект Джоуля-Томсона. Состояние реального газа, когда дроссельный эффект равен нулю, называется точкой инверсии. В этой точке происходит смена знака температурного эффекта. Температура в этой точке называется температурой инверсии. Если температура газа перед дросселированием меньше т-ры инверсии, то газ при дросселировании охлаждается, если больше – то нагревается.
13. P-V и T-S диаграммы и их св-ва.
dl=Pdν dq=TdS
Работа ,совершаемия 1кг раб.тела в P-ν диагр.выр-ся заштрих.площадью, огранич.сверху линией процесса, снbзу – осью х, а с боков ┴ - амии, опущенными на ось х из точек, соот – щих начал. и конеч.состоянию раб. тела.
Св-ва P-V диаграмм:
1о. (на ось V);
2о. (на ось Р).
Св-ва T-S диаграмм:
1о. dS>0, dQe>0, т.е. тепло подводится;
2о. dS<0, dQe<0, т.е. тепло отводится;
3о. dS=0, dQe=0, т.е. адиабатный процесс;
4о. площадь под линией процесса показ. кол-во отвед-го или подв-го тепла