1. Тд сист- та совок макроскоп-х тел, кот явл-ся объектом тд-ого анализа в кажд конкретном случае.

Объектом изучения в технич тд-ке часто явл-ся какое-л в-во, выполняющее гл функц в тепловой машине: пар, продукты сгорания топлива, сжатый газ.Такое в-во называется рабочим телом.

Тела, не входящие в состав изучаемой тд-ой системы, объединяют­ся общим понятием «окр среда».

Сист, обладающие 2 степ своб (термической и деформацион), наз простыми или термодеформационными.

Совок физ-х величин, по кот мож отличить данную систему от др, а также проследить за изменениями, возникающими в сист при ее вд-ии с окр ср, характеризует состояние тд сист.

Условием равновесн сост явл равномерное распредел по сист тех физ-х величин, различие в кот явл причиной обмена энергией.

В неравновесн состоянии знач темп-ры, давл, уд объема и др. параметров состояния различны в разных местах ТС.

Физ-ие величины, знач кот однозначно определяются состоянием системы и не зависят от ее предыстории, наз парам сост или функц-ми сост сист.

2 вида параметров состояния: координаты тд-ого состояния и потенциалы вд-й.

Парам состояния, обязательно изменяющиеся при налич вд-я данного рода и не изменяющиеся под влиянием вд-я иных родов, называются коорд тд-ого сост.

Потенциалом вд-я некот рода наз параметр сост, различие значений кот м\у сист и окр ср на контрольной пов-ти приводит к возникновению вд-я данного рода, т.е. к передаче Е в данной форме м\у сист и окр ср.

Ур-я, представляющие зав-ть параметров (функций) состояния равновесной сист от независимых параметров состояния, называются уравнениями состояния тд-ой сист

Если обозн произвольн функц состояния сист через φ, а коорд состояния -- через x₁, x₂, …, x_n (п - число координат состояния, т. е. тд-х степ своб), то Ур-е состояния м предст в виде : φ = φ (x₁, x₂, …, x_n ).

Тд-м процессом наз изменение состояния тд-ой системы в рез-те ее вд-ия с окр ср.

Тд-й процесс, протекающий с нарушением внутреннего равновесия в тд-ой сист, наз неравновесным

Тд-й процесс, протекающий с бесконечно малым отклонением состояния системы от равновесного состояния, называется равновесным.

2.Эксергия отс.

E^*=m(U+PV+w²/2+gh)

ΔΕ^*=Q^е-L^е

В открытой т/д сист. помимо внутр. Е дополнительными источ –ми получения работы явл.: P₁V₁ – эн. проталкивания, gh₁ – потенц.эн., w²/2 – кин. эн.

Эти источники не связаны с хоатич. формой движ–я →эти энерг.величины полностью превратимы в полез.работу.

- полное выражение

Во многих задачах i₁>>gh₁, w₁²/2<<i₁→м. пренебречь.

3. Ид газ – это такой газ, м/у молекулами к-го не сущ-т силового вд-я, а сами молекулы не облад ни объемом, ни массой и для к-го уравнение состояния записывается так:

pV=(m/M)RT=mŘT, где R=8,314 Дж/(моль·К), Ř=R/M

или pV =μRT, где μ=m/M

или pυ=RT/M, где υ=V/m

или pύ=RT, где ύ=V/μ

4. Реальные газы и пары. Р-V и т-s диаграммы. Изображение основных про­цессов.

1. Уравнение Менделеева-Клайперона уже несправедливо.

2. Т/д параметры (энт-я, вн.эн.) зависит от 2- парам-в, а не только от тем-ры как для ид-го газа. u=f(P,T)

3. Тепл-сти С_р и С_v, а следовательно и показ-ль адиабатные не явл-ся пост-ми вел-ми. c_P,c_V=f(T,P)

В се рельные газы явл-ся парами тех или иных жидкостей. Причем чем ближе газ к переходу в жидкое сост-ие, тем больше его отклонение от сост-ия идеального газа.

ав- подогрев воды

вс- парообразование

сd- перегрев пара

5. Энерг.Хар-ки термод. Сис– мы и внеш. Возд-вии на нее.

Терм. сис. – объект, кот.выбирает терм-ка – это совок-ть макротел, отдельное макротело или его часть. Энерг.хар-ки: энергия (внутр.эн.). Энергия явл мерой различных форм движения материи. Полная энергия макросистемы: E=E_кин + Е_пот +U, где U – внутр.эн. Внутр.эн. – это энергия заключенная в с/с. Она состоит из:

1) кинетич.Е поступат, вращат. и колебат.движения молекул.

2) потенциал.энерг.вд-я молекул м/у собой (силы притяж и отталкив ). Свойства внутр.эн.

U=f(T,ν) U=f(P,T) U=f(P,ν) U – функц состояния 1) ΔU= U₂ – U₁, т.е.не зависит от пути

перехода

2) свойство полного диф –ла :

3) для ид.газа : U=f(T)

4)свойство аддетивности:

т .е.для сложной сис внутр.эн.есть сумма внутр.энергий, составляющих частей этой сис ΔU > 0, если U₂ > U₁. Энерг.внеш.возд–вие:

1) тепловое возд. – передача Е за счет хаотич –го неупор – го движ –я частиц. Такая передача Е происходит м/у телами, имеюш –ми различ-ю t-ру , либо м/у телами на расст –ии посредством эл.магн.волн. Передача Е происходит от более нагретых тел к менее нагретым. Кол – во Е при такой передаче наз.кол –вом теплоты.

2) Работа – передача Е за счет строго упоряд – го движ – я частиц. В этом сл –е передача Е происходит при перемещ всего тела или его части в простр –ве. Возд – вий в виде работы очень много. L_магн, L_вращ, L_мех и др., [Дж]. Работа, затраченная телом ‘+’, а совершенная телом ‘-’ . Ур возд – вия:

Р_к – силы (потенциалы), кот.связаны с внеш.возд. Х_к – коор –та, предт – ет собой конкр.- й пар –р, кот.изменяется соот – но этому виду возд – вия. Р_к – причины возник – я внеш.- х возд- вий. Возд – вия возникают тогда, когда есть разность сил. ΔР_к= Р^е_к – Рⁱ_к , Х^е_к – следствие возд –.

сильное неравномерное возд.→ в с/с протекаеют неравн –е процессы. - хар.степень нерав –ти.

к=2

- термодиф – формация с/с (м.б.откр.и закрытой) Число независимых пар – ров с/с (степеней свободы)= числу внеш. энерг- ких возд –вий.