6. Реальные газы и пары. Р-V и т-s диаграммы. Изображение основных процессов.

Уравнение Менделеева-Клайперона уже несправедливо.
Т/д параметры (энт-я, вн.эн.) зависит от 2- парам-в, а не только от тем-ры как для ид-го газа. u=f(P,T)
Тепл-сти С_ри С_v_,а следовательно и показ-ль адиабатные не явл-ся пост-ми вел-ми. c_P,c_V=f(T,P)

Все рельные газы явл-ся парами тех или иных жидкостей. Причем чем ближе газ к переходу в жидкое сост-ие, тем больше его отклонение от сост-ия идеального газа.

а в- подогрев воды

вс- парообразование

сd- перегрев пара

ва - пар

g – капельная жидкость

св – пересыщенный пар

fe – перегретая жидкость

7. Та часть полного запаса Е тд-ой сист, кот не связана с пол-ем системы в поле внешних сил и с ее движением относительно тел окр ср, называется внутр Е тд-ой сист.

Внутр Е является функц состояния неподвиж замкнутой тд-ойсистемы и м б вычислена с пом Ур ее состояния. Значение ВЭ не зависит от того, каким обр сист достигла данного состояния. При рассмотрении открытых систем их кинетич и потенциаль Е долж вводиться в тд-ие соотношения в виде самостоятельных выражений дополнительно к внутр Е

8. hs – диагр получила широкое применение, т к удобна при практических расчетах,,дает возможность вместо площадей (vp- и sT-диаграммы)измерять отрезки.

Положение пограничной кривой: для нижней (х=0)

и для верхней (х=1)

Таким образом, тангенс угла наклона касательной к критической точке пограничной кривой в диаграмме равен . В области влажного пара в координатах s, h изобары совпадают с изотермами и представляют собой прямые линии, имеющие угол наклона, тангенс которого определяется

. Чем выше температура, тем круче должна быть изобара.

9. Передача Е в результате макроскоп-ого упорядочен движ-я наз работой (механической или немеханической). Кол-во передаваемой при этом Е называют работой процесса.

Простейщим, наиболее наглядным видом работы является механич работа, совершаемая механической силой, кот перемещает в пространстве макроскопическое тело или некоторую его часть.

Кроме того, существуют различные виды немеханических работ. Так, электрическая работа совершается, когда некоторое количество носителей электрического заряда переносится в электрическом поле(dL_эл=-Е_элdl_эл). При совершении магнитн работы происходит организованный, соответствующий ориентации магнитного поля поворот в пространстве всех элементарных магнитов, присутствующих в намагничиваемом материале(dL_маг = -Н_магdМ_маг).

Общим для всех видов работы свойством явл-ся принципиальная возм-ть их полого количественного преобразования друг в друга.

Сумму технич работы, изменения кинетич энергии и изменения потенциальэнергии называют располагаемой работой l₀:

l₀ = l_Т+ (w²/2) +  (gy),

или dl₀ = dl_T + d (w² /2) + gdy.

Элементарн располагаемая работа определяется произведением объема на изменение давления с обратным знаком, т.е. dl₀= - vdp.

В конечном процессе располагаемая работа находится интегрированием

При вводе рабочего тела необх преодолевать Дей-е внутр давления в сист. Сл-но, над рабочим телом, поступающим в сист, д б совершена некот работа внешней силой, работа ввода(проталкивания), кот увеличивает полную Е сист. При выводе рабоч тела из сист ею должна затрачиватьcя работа по преодолению давления внешней среды – работа вывода рабочего тела. Работа ввода- вывода равна произведению давления на объем(А_ввода =pV).

10. Сп-бы тд-их расчетов реаль газов и паров.располагаемая работа в политропном процессе в n раз больше работы расширения

1. Для расчета исп – тся is –диаграмма.