- •Примеры и задачи
- •Список обозначений
- •1. Основные характеристики атомных ядер
- •Задача 1.1
- •Задача 1.2
- •Задача 1.3
- •З адача 1.4
- •Задача 1.5
- •Задача 1.6
- •Задача 1.7
- •Задача 1.8
- •Задача 1.9
- •Задача 1.10
- •Задача 1.11
- •Задача 1.12
- •Задача 1.13
- •Задача 1.14
- •Задача 1.15
- •Задача 1.16
- •Задача 1.17
- •Задача 1.18
- •Задача 1.19
- •Задача 1.20
- •Задача 1.21
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •2. Радиоактивные превращения ядер
- •2.1. Законы радиоактивного распада Задача 2.1
- •Задача 2.2
- •Задача 2.3
- •Задача 2.4
- •Задача 2.5
- •Задача 2.10
- •Задача 2.11
- •Задача 2.12
- •Задача 2.13
- •Задача 2.14
- •З адача 2.15
- •З адача 2.16
- •Задача 2.17
- •Задача 2.18
- •2.2. Альфа- и бета-распады, гамма-излучение ядер Задача 2.19
- •Задача 2.20
- •Задача 2.21
- •Задача 2.22
- •Задача 2.23
- •Задача 2.24
- •Задача 2.25
- •Задача 2.26
- •Задача 2.27
- •Задача 2.28
- •Задача 2.29
- •Задача 2.30
- •Задача 2.31
- •Задача 2.32
- •Задача 2.33
- •2.3. Статистика регистрации ядерного излучения Задача 2.34
- •З адача 2.35
- •Задача 2.36
- •З адача 2.37
- •Задача 2.38
- •Задача 2.39
- •Задача 2.40
- •З адача 2.41
- •Задача 2.42
- •Задачи для самостоятельного решения
- •3. Ядерные реакции
- •3.1. Законы сохранения в ядерных реакциях Задача 3.1
- •З адача 3.2
- •Задача 3.3
- •Задача 3.4
- •Задача 3.5
- •Задача 3.6
- •Задача 3.7
- •Задача 3.8
- •Задача 3.9
- •Задача 3.10
- •Задача 3.11
- •Задача 3.12
- •Задача 3.13
- •З адача 3.14
- •Задача 3.15
- •Задача 3.16.
- •Задача 3.20
- •Задача 3.21
- •Задача 3.22
- •Задача 3.23
- •Задача 3.24
- •З адача 3.25
- •Задача 3.26
- •Задачи для самостоятельного решения
- •4. Взаимодействие нейтронов с ядрами
- •Задача 4.1
- •Задача 4.2
- •Задача 4.3
- •Задача 4.4
- •Задача 4.5
- •Задача 4.6
- •Задача 4.7
- •Задача 4.8
- •Задача 4.9
- •Задача 4.10
- •Задача 4.11
- •Задача 4.12
- •Задача 4.13
- •Задача 4.14
- •Задача 4.15
- •Задача 4.16
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •5. Деление и синтез ядер Задача 5.1
- •Задача 5.2
- •Задача 5.3
- •Задача 5.4
- •Задача 5.5
- •Задача 5.6
- •Задача 5.7
- •Задача 5.8
- •Задача 5.9
- •Задача 5.10
- •Задача 5.11
- •Задача 5.12
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Приложение
- •Некоторые свойства нуклидов
- •Нейтронные сечения для некоторых нуклидов
- •Постоянные делящихся нуклидов
- •Плотность некоторых веществ
- •Основные константы
Задача 3.11
О пределить кинетическую энергию ядер кислорода, вылетающих под углом 30º к направлению бомбардирующих протонов в реакции 14N(p,n)14О, Q = – 5,9 МэВ. Кинетическая энергия протонов 10 МэВ. Решение получить с помощью построенной в масштабе векторной диаграммы импульсов для ядерной реакции.
Решение. Поскольку кинетическая энергия вылетающих частиц в СЦИ не зависит от угла вылета, то делаем заключение, что следует определить кинетическую энергию ТО( ) в ЛСК. Предварительно напомним, что в нерелятивистском случае, который здесь реализуется (почему?), кинетическая энергия ядер 14О выражается через их импульс обычным образом:
. |
(3.11.1) |
Для нахождения p(14О) построим векторную диаграмму импульсов. Для этого определим величину вектора налетающей частицы:
у.е.,
т . к. энергию и массу выражаем во внесистемных единицах. Выбираем в качестве масштаба 1 у.е. = 1 см и на рис. 3.11.1 строим направленный отрезок АВ длиной 4,47 см, отображающий вектор импульса налетающего протона. Затем делим этот отрезок точкой О на два отрезка АО и ОВ таким образом, чтобы АО / ОВ = mn / M(14O). По формуле (3.5), используя (3.10.4), вычисляем величину импульса образовавшихся частиц в СЦИ:
= 2,53 у.е. |
Радиусом R = 2,53 см проводим дугу с центром в точке О. Из точки В под углом φ = 30º по направлению к отрезку АВ проводим луч до пересечения с дугой в точках С и С1. Направленные отрезки С1В и СВ отображают в ЛСК два возможных импульса вылетающих под углом φ = 30º ядер 14О. Соответственно отрезки АС1 и АС отображают в ЛСК два возможных импульса образующихся нейтронов. Измерив длину отрезков С1В и СВ получаем, что Р1(14О) = 5,0 у.е., а Р(14О) = 2,2 у.е. Этим величинам импульсов отвечают, согласно формуле (3.11.1), два значения кинетической энергии ядер 14О в ЛСК:
МэВ.
Полезно получить величины р1(14О) и р2(14О) аналитически. Для этого на рис. 3.11.1 соединим точки О и С и решим треугольник ОВС. Сторона ОС = = 2,53 у.е., сторона ОВ = = (14/15)Ра = = 4,17 у.е. Используя теорему косинусов, получим
ОС2 = СВ2 + ОВ2 – 2СВ·ОВ·соsφ,
или квадратное уравнение для нахождения Р(14О):
2,532 = Р2(14О) + 4,172 - 2р(14О)· .
Это уравнение имеет два корня, которые дают две искомые величины векторов:
р1(14О) = 3,61 + 1,43 = 5,04 у.е.
и
р2(14О) = 3,61 - 1,43 = 2,18 у.е.,
которые являются, разумеется, более точными, чем значения, полученные выше графическим способом.
Задача 3.12
Н айти максимальную кинетическую энергию α‑частиц, возникающих в результате реакции 16O(d, α)14N, Q = + 3,1 МэВ при энергии бомбардирующих дейтонов 2,0 МэВ.
Р ешение. Воспользуемся векторной диаграммой импульсов (рис. 3.12.1). Кинетическая энергия образующейся α‑частицы пропорциональна квадрату ее импульса. В ЛСК длина отрезка АС соответствует импульсу образующейся α‑частицы, вылетающей под углом . Поэтому максимальная длина отрезка АС будет соответствовать углу = 0º, т.е. случаю, когда точка С совмещается с точкой С´. Таким образом,
= 2,17pd .
В этом выражении при записи использована формула (3.10.4).
Максимальная энергия α-частицы составит
.