- •Академия
- •Глава 1. Идеальный газ Тема
- •1.1. Тепловые явления. Характеристики тепловых явлений
- •1.2. Свойства газа, полученные на опыте
- •1.3. Уравнение состояния идеального газа
- •1.4. Изопроцессы
- •1.4.1. Изотермический процесс
- •1.4.2. Изобарный процесс
- •1.4.3. Изохорный процесс
- •1.5. Массы, размеры, энергии в мире молекул. Основные положения молекулярно-кинетической теории
- •1.5.1. Доказательства существования молекул
- •1.5.2. Движение молекул
- •1.5.3. Взаимодействие молекул
- •1.5.4. Твердые, жидкие и газообразные тела
- •1.6. Молекулярные основы теории идеального газа
- •1.7. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории
- •1.8. Температура — мера средней кинетической энергии молекул
- •1.9. Растворенное вещество как идеальный газ
- •1.10. Реальные газы
- •Главное в главе 1
- •Глава 2. Термодинамика Тема
- •2.1. Первое начало термодинамики
- •2.1.1. Изохорный процесс
- •2.1.2. Изобарный процесс
- •2.1.3. Изотермический процесс
- •2.2. Адиабатный процесс
- •2.3. Энтропия
- •2.4. Второе начало термодинамики
- •Главное в главе 2
- •Глава 3. Статистика молекул Тема
- •3.1. Скорости молекул. Опыт Штерна
- •3.2. Распределение молекул по скоростям
- •3.3. Вероятность
- •3.4. Распределение Больцмана
- •3.4.1. Распределения молекул под действием силы тяжести
- •3.4.2. Распределение молекул по проекциям скоростей их движения
- •3.5. Распределение Максвелла
- •3.6. Наиболее вероятная скорость. Метод анализа размерностей
- •3.7. Барометрическая формула
- •3.8. Термоэлектричество. Термопара
- •3.8.1. Электроны у поверхности металла
- •3.8.2. Контактная разность потенциалов
- •Главное в главе 3
- •Глава 4. Явления переноса Тема
- •4.1. Длина свободного пробега молекулы
- •4.2. Диффузия. Закон Фика
- •4.3. Диффузия как случайное блуждание
- •4.4. Теплопроводность
- •4.5. Трение. Вязкость — внутреннее трение
- •Главное в главе 4
- •Глава 5. Молекулярная физика жидкой и твердой фаз, явлений на границе фаз и фазовых превращений Тема
- •5.1. Поверхностное натяжение
- •5.1.1. Методы исследования поверхностного натяжения жидкости
- •5.1.2. Адсорбция
- •5.1.3. Поверхностно-активные вещества. Применение поверхностно-активных веществ в фармации
- •5.2. Давление под изогнутой поверхностью жидкости. Формула Лапласа
- •5.3. Процессы испарения и конденсации
- •5.4. Капиллярные явления
- •5.4.1. Смачивание
- •5.4.2. Зависимость давления насыщенного пара от кривизны поверхности жидкости
- •5.4.3. Капиллярная конденсация. Гигроскопические материалы
- •5.5. Твердые тела. Аморфные и кристаллические твердые тела
- •5.6. Фазы. Равновесие фаз. Фазовые переходы
- •5.6.1. Сублимация (испарение)
- •5.6.2. Плавление и кристаллизация
- •5.6.3. Размягчение и стеклование
- •5.7. Жидкокристаллическое состояние вещества
- •5.8. Кристаллические модификации
- •5.8.1. Полиморфные превращения, их роль в изменении свойств фармацевтических препаратов
- •5.9. Теплоемкость твердых тел
- •5.9.1. Закон Дюлонга и Пти
- •5.9.2. Понятие о квантовой теории твердых тел
- •5.10. Механические свойства твердых тел
- •5.10.1. Упругость и пластичность
- •5.10.2. Особенности строения и свойства эластомеров
- •Главное в главе 5
1.2. Свойства газа, полученные на опыте
Количественная зависимость давления р, температуры Т, объема V иколичества вещества νдруг от друга имеет самую простую форму длягаза, особенно для газа, давление которого не очень велико (р≈ 1 атм.) и температура не очень низка.
Опыт показывает: главное свойство газов, отличающее их от жидкостей и твердых тел, состоит в способности газов к неограниченному расширению. Как бы ни был велик объем «вместилища», газ оказывает давление на все стенки одинаково. Этот закон называетсязаконом Паскаля.
Газ исследуют в условиях, когда два параметра постоянны (не меняются), а изменяются только два оставшихся.
Первый газовый закон:для данной массы газа во сколько раз уменьшается объем, во сколько же раз увеличивается давление, был установлен еще вXVII веке англичанином Робертом Бойлем. Бойль был богатейшим предпринимателем, одним из президентов Ост-индской компании. Для опытов, которые заключались в том, что в герметическом сосуде — сосуде, не пропускающем газ (создать герметичность было очень трудно), — сжимался газ, Бойль не поскупился и купил бочку ртути, ведь давление увеличивали, подливая на поршень ртуть. В наши дни такие затраты соответствовали бы затратам на атомный ледокол. В дни Бойля понятие о температуре (казалось бы, такое естественное) не существовало, не было термометров (больным определяли «жар» наложением руки). Поэтому несколько десятилетий спустя другой ученый по фамилии Мариотт (аббат Эдмон Мариотт) переформулировал закон в форму, сохранившуюся до сих пор:произведение давления данной массы газа на его объем постоянно, если температура газа не изменяется. Или
pV = const;T = const;ν = const. (1.4)
Для двух состояний с параметрами р1,V1,T1,ν1 ир2,V2,T2,ν2запишем
p1V1 = p2V2;T1 = T2;ν1 = ν2. (1.5)
Это означает, что рассматриваются два состояния одного и того же количества одного и того же газа при одной и той же температуре.
Процесс изменения состояния системы при постоянной температуреназывают, как известно,изотермическим.Закон Бойля–Мариотта— это закон изотермического процесса в газе.
Графически зависимость давления газа от объема изображается кривой и называется изотермой(рис. 1.1). Согласно закону Бойля–Мариотта изотерма газа изображаетобратно пропорциональную зависимость междудавлением и объемом. Кривую такого вида называют, как известно,гиперболой.
Рис. 1.1.Изотерма и изобара
Итак, закон Бойля–Мариотта устанавливает зависимость между параметрами риVпри неизменныхТиν.
Другой закон устанавливает зависимость между VиТпри постоянныхриν. Всем известно, чтопроцессизменения состояния системы при постоянном давлении называется изобарным(см. рис. 1.1).
Также как и для изотермического процесса, зависимость между параметрами VиТпри изобарном процессе можно установить на опыте, наблюдая изменение объема газа в цилиндре (рис. 1.2).
Рис. 1.2.Цилиндр — термостат (разрез)
Цилиндр имеет вертикальные стенки, а сверху закрыт тяжелым поршнем, способным перемещаться с очень малым трением. Действующие на поршень сила тяжести тg, силаатмосферного давленияр0, т. е.p0S, гдеS— площадь поршня, и дополнительная возможная силаF(например, сила тяжести налитой сверху высотойhртути плотностьюρ) определяют давлениерв газе под поршнем. Имеем:
(1.6)
Температура газа в цилиндре определяется окружающей системой и может либо оставаться постоянной (изотермические условия), либо медленно изменяться, оставаясь в тепловом равновесии с цилиндром. Такая система называется термостатом. Очевидно, что молекулы из термостата не могут выйти, а молекулы из окружающей термостат среды не могут в него попасть. Такие системы называютзамкнутыми.
Наблюдения показывают, что объем газа при постоянном давлении увеличивается линейно с повышением температуры. Если объем газа при 0 С обозначитьV0, то
(1.7)
Величина αназываетсятермическимкоэффициентомобъемногорасширения.
Такие линейные зависимости встречаются очень часто (вспомните закон Гука) и вообще должны быть всегда верны в небольшом диапазоне изменения переменных. Это как дифференциал функции — пропорционален приращению независимой переменной.
Удивительным оказалось то, что величина α=1/273 К–1длявсех газов(любых химических составов)одинакова. Подставляя это значение в записанную выше формулу, получим:
(1.8)
Вот откуда происходит это магическое число «273». Итак:
(1.9)
или
(1.10)
Отношение объема данной массы газа к его температуре постоянно, если давление газа не изменяется.Этозакон Гей-Люссака(один человек — Жозеф Луи Гей-Люссак) — закон изобарного (иногда говорят «изобарического») процесса в газе.
Следующий закон (закон Авогадро) устанавливает, чтопри постоянных(одинаковых)давлениир = constи температуреТ =const одинаковые объемы газа(любого)содержат одно и то же количество вещества.
(1.11)
или
(1.12)
Именно этот закон позволил установить, что если взять массу вещества в граммах, численно равную массе атома в атомных единицах массы (1 моль), то любой (это главное — любой!) газ займет VМ=22,4 л, прир0=1 атм. иТ0=273 К. Затем уже установили, что в одном молеNA=6⋅1023моль–1молекул. Такие значения параметров соответствуют так называемымнормальным условиям.
Наконец, последний нужный нам экспериментальный закон — законДальтона. Дальтон установил, чтодавление смеси газов
p = p1 + p2 + p3 + ... (1.13)
равно сумме давлений, которые имел бы каждый из газов смеси, если удалить все остальные. Такое давление каждого газа (при удалении всех остальных) называется парциальным (собственным).
Отметим, что при получении записанных выше законов представления о молекулярном строении вещества (газа) никак не использовались.