- •1 Параметры состояния рабочего тела
- •Примеры
- •2 Законы и уравнения состояния идеальных газов
- •Примеры
- •3 Газовые смеси
- •Примеры
- •4 Теплоемкость газов
- •Примеры
- •5 Первый закон термодинамики
- •Примеры
- •6 Процессы изменения состояния идеальных газов
- •Примеры
- •7 Второй закон термодинамики
- •Примеры
- •8 Водяной пар
- •Примеры
- •9 Истечение и дросселирование газов и паров
- •Примеры
- •10 Циклы двигателей внутреннего сгорания
- •Примеры
- •11 Циклы паросиловых установок
- •Примеры
- •12 Циклы холодильных установок
- •Примеры
- •13 Компрессоры
- •Примеры
- •14 Влажный воздух
- •Примеры
11 Циклы паросиловых установок
Основным циклом паросиловых установок (ПСУ) является цикл Ренкина. Схема ПСУ приведена на рис. 19. Пар из парового котла ПК поступает в пароперегреватель ПП, откуда он направляется в турбину Т, где совершает полезную работу, и далее в конденсатор К. В конденсаторе с помощью охлаждающей воды, подаваемой циркуляционным насосом ЦН, от пара отводится теплота и он конденсируется. Образовавшийся конденсат питательным насосом ПН подается в котел, и весь цикл повторяется вновь.
Рис. 19
Цикл Ренкина в р-v, T-s, i-s диаграммах представлен на рис. 20 а, б, в.
Точка 3 характеризует состояние воды на выходе из конденсатора; 3-4 – процесс повышения давления в питательном насосе; 4-5 – подогрев воды в паровом котле до температуры кипения; точка 5 характеризует состояние воды при температуре насыщения; 5-6 – процесс парообразования в котле; 6-1 – перегрев пара; точка 1 характеризует состояние пара, поступившего в турбину; 1-2 – адиабатное расширение пара в турбине; точка 2 характеризует состояние отработавшего пара; 2-3 – процесс в конденсаторе.
Рис. 20
В T-s и i-s диаграммах в связи с тем, что в процессе адиабатического сжатия жидкости в насосе 3-4 температура ее (и, следовательно, энтальпия) повышается незначительно, точки 3 и 4 совмещаются, а изобара 4-5 совпадает с нижней пограничной кривой. Термический к.п.д. цикла Ренкина находится из выражения
, (11.1)
где i1 и i2 – начальное и конечное значения энтальпии пара в процессе адиабатного расширения его в турбине;
i2/ - энтальпия кипящей жидкости (конденсата) при давлении р2.
Все величины, входящие в формулу (t), легко могут быть определены по i-s диаграмме (рис. 20 г). При решении задач, связанных с изменением состояния водяного пара, необходимые величины целесообразно находить с помощью таблиц термодинамических свойств воды и пара и i-s диаграммы, так как они значительно упрощают расчеты. Объемы перегретого пара в зависимости от p и t целесообразно определять по таблице перегретого пара, а в области влажных паров – по расчетным формулам (таблица 5).
Для перегретого пара начальное состояние определяется точкой 1, которая находится в пересечении изотермы t1 и изобары р1. Для влажного пара начальное состояние определяется точкой в пересечении изобары р1 и линии постоянной степени сухости х1 , для сухого насыщенного – в пересечении изобары р1 и верхней пограничной кривой.
Энтальпия, соответствующая точке 1, – i1. Точка 2 находится на пересечении адиабаты, проведенной из точки 1, и изобары р2 (р2 – давление в конденсаторе); этой точке соответствует энтальпия i2. Энтальпию конденсата i2/ находят при температуре насыщения, соответствующей конечному давлению р2. Поскольку в области влажного пара изотермы и изобары совпадают, то для нахождения tн необходимо по изобаре р2 подняться до верхней пограничной кривой (точка 3), определить значение проходящей через эту точку изотермы t3 и соответствующее ей значение энтальпии i2/. Величина i1-i2=h0 называется располагаемым теплоперепадом. Удельный расход пара при осуществлении рассмотренного цикла находят по формуле
, кг/(кВтч), (11.2)
Полезная работа в цикле определяется выражением
, (11.3)
Последним членом этого выражения, определяющим работу питательного насоса, обычно пренебрегают ввиду малости величины .
Соответственно, удельный расход теплоты на производство 1 кВтч
, кДж/(кВтч), (11.4)