- •46. Истечение из насадка Вентури, значение коэффициентов. Сопоставление истечения из насадка с истечением из отверстия. Величина вакуума.
- •47. Истечение в атмосферу или под постоянный уровень из малого отверстия при переменном напоре.
- •48. Равномерное безнапорное установившееся движение воды в каналах. Предварительные замечания. Основное уравнение равномерного движения.
- •49. Гидравлические элементы живого сечения потока в канале. Основные формулы для определения коэфф. Шези.
- •50. Гидравлически наивыгоднейший поперечный профиль трапецеидального канала.
- •52. Ограничение скоростей движения воды при расчете каналов. Мероприятия по уменьшению или увеличению скоростей
- •53. Особенности гидравлического расчета канала замкнутого сечения. Расчет канализационных труб.
- •54) Замечания о расчете сложного замкнутого трубопровода
- •1. Предмет механики жидких сред. Краткие сведения по истории гидравлики
- •2. Основные физические свойства жидкости и газа. Особые состояния жидкости.
- •4 Уравнение Эйлера и их интегрирование
- •5 Величина гидростатического давления в случае жидкости, наход под действием только силы тяжести
- •6 Пьезометрические высоты отвеч обсолютному избыточному давлениям. Вакуум.
- •7. Сила гидростатического давления, действующая на плоские поверхности
- •8 Сила гидростатического давления, действующая на цилиндрические поверхности
- •9 Основы гидродинамики.
- •10 Дифференциальные уравнения движения идеальной (невязкой) жидкости (уравнения Эйлера)
- •11.Три основных вида движения жидкости. Понятия вихревого и безвихревого движений.
- •12.Установившееся и неустановившееся движение жидкости. Понятие о линии тока. Элементарная струйка
- •14.Уравнение неразрывности движущейся жидкости.
- •15.Уравнение несжимаемости движущейся жидкости.
- •16. Неравномерное и равномерное движения. Напорное и ненапорное движения, свободные струи. Гидравлические элементы живого сечения.
- •17. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости (вывод).
- •18. Значение трех слагаемых, входящих в уравнение Бернулли. Геометрическая и энергетическая интерпретация уравнения Бернулли для элементарной струйки.
- •19. Уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости.
- •20. Влияние неравномерности распределения скоростей по плоскому живому сечению на величину количества движения и величину кинетической энергии.
- •26. Законы внутреннего трения в жидкости. Касательные напряжения трения при ламинарном движении жидкости
- •27 . Распределение скоростей и по живому сечению при ламинарном равномерном установившемся движении жидкости
- •28. Формула Пуазейля. Потеря напора по длине при ламинарном равномерном установившемся движении жидкости
- •29. Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившемся движении.
- •30. Потеря напора по длине при турбулентном установившемся равномерном движении жидкости
- •31. Исследования и. Никурадзе. Общие вопросы о потерях напора.
- •36. Сложение потерь напора. Полный коэф сопротивления. Понятие длинного и короткого трубопровода.
- •37 Простой трубопровод. Случай истечения жидкости под уровень и в атмосферу.
- •40 Последовательное и параллельное соединение.
- •41.Потери напора при переменном напоре по длинне трубы
- •42 . Расчет сложного (разветвленного) незамкнутого трубопровода (случай, когда высотное положение водонапорного бака не задано)
- •51. Основные задачи при расчете трапецеидальных каналов на равномерное движение воды
- •48. Равномерное безнапорное установившееся движение воды в каналах. Предварительные замечания. Основное уравнение равномерного движения.
- •49. Гидравлические элементы живого сечения потока в канале. Основные формулы для определения коэф. Шези.
- •50. Гидравлически наивыгоднейший поперечный профиль трапецеидального канала.
- •52. Ограничение скоростей движения воды при расчёте каналов. Мероприятия по уменьшению или увеличению скоростей.
- •34. Потери напора при резком расширение напорного трубопровода,выход из трубопровода,диффузоры.Формула Вейсбаха.
- •35. Расчетные зависимости для определения потерь напора
- •43. Истечение жидкости из малого отверстия в атмосферу при постоянном напоре.
- •44. Типы сжатия струи. Величина коэффициентов , , , . Инверсия струи. Траектория струи.
- •45. Типы насадков. Внешний круглоцилиндрический насадок. Общая картина при истечении в атмосферу.
- •33)Местные потери напора. Явление отрыва транзитной струи. Общий характер местных потерь напора.
- •49) Гидравлические элементы живого сечения потока в канале
- •1°. Симметричное трапецеидальное поперечное сечение
- •53) Особенности гидравлического расчёта канала замкнутого сечения. Расчёт канализационных труб.
- •57) Расчётные зависимости для величины гидравлического удара и скорости его распространения.
7. Сила гидростатического давления, действующая на плоские поверхности
П редставим открытый сосуд, наполненный жидкостью и имеющий плоскую наклонную стенку ОМ.
В плоскости этой стенки наметим оси координат Оy и Ох. Ось Ох направим перпендикулярно к плоскости чертежа.На стенке сосуда ОМ наметим некоторую плоскую фигуру любого очертания, имеющую площадь S.. Представим еще стенку сосуда ОМ, повернутую относительно оси Оy на 90°. тогда будем иметь эту фигуру, изображенную на схеме.В соответствии с первым свойством гидростатического давления во всех точках площади S давление жидкости идет направлено нормально к стенке. Отсюда заключаем, что сила абсолютного гидростатического давления РА, действующая на произвольную плоскую фигуру площадью S, будет также направлена по отношению к стенке нормально
1°. Величина силы PA. Наметим на рассматриваемой фигуре произ-ную точку т, заглубленную под уровнем жидкости на величину h и имеющую координату y. h = y sin θ, θ — угол наклона боковой стенки сосуда к горизонту.У точки т выделим элементарную площадку dS. Сила абсолютного
остатического давления, действующая на эту площадку,
dPA=pAdS, dPA =(ра + γh) dS = padS + sin θzdS. Интегрируя это выражение по всей площади S, получаем:
( St)ox — статический момент плоской фигуры относительно оси Ох;Yc- координата центра тяжести (точки С) данной плоской фигуры.
Как видно, сила гидростатического давления (абсолютного или избыточного)действующая на плоскую фигуру любой формы, равна площади этой фигуры, умноженной на соответствующее гидростатическое давление в центре тяжести этой фигуры.Если на поверхности действует атмосферное давление:PA=γhc*S
2°. Положение центра давления. Расчетную зависимость для величины ув находят, исходя из следующего условия: сумма моментов составляющих элементарных сил относительно оси Ох равна моменту равнодействующей силы относительно той же оси Ох.
Jo-момент инерции относительно горизонтальной оси.
Сила гидростатического давления, действующая на плоские прямоугольные фигуры.
Возьмем плоскую вертикальную фигуру. Будем рассматривать только избыточное давление .
т .к значит. поверхность окружена атмосф. давлением, а атм. давление действует как слева стенки.ттак и справа одинаково, оно уравновешивается. p=γh.Представим себе, что точка т перемещается от О до А по прямой линии; Для точки О при p = О ,для точки АР = γh1, отложим перпендикулярно поверхности ОА отрезок γh1 получим точку В. Соединим теперь точку О и точку В прямой линией. В результате получим треугольник ОАВ. Этот треугольник называется эпюрой гидростатического давления.Площадь треугольника ОАВ, умноженная на ширину b, дает нам силу Р гидростатического давления, действующего на прямоугольную фигуру:
Центр давления проходит через центр тяжести эпюры давления. Для треугольника центр тяжести находится на пересечении медиан.Эпюра гидростатич. давления имеет 2 св-ва:каждая ордината эпюры перпендикулярно к щиту ОА;выражает заглубление гидростатическое давление в этой точке.
P=((h1+h2)/2)γ(h1-h2)
П ри наличии воды с двух сторон рассматриваемого щита ОА приходится строить отдельно две эпюры давления (два треугольника гидростатического давления): для жидкости, находящейся слева от щита
и для жидкости, находящейся справа от щита. После этого два полученных треугольника складываем, как показано на чертеже; в результате получаем эпюру давления в виде трапеции. Очевидно, площадь этой трапеции будет выражать искомую силу Р; линия действия силы Р должна проходить через центр тяжести Со трапеции перпендикулярно к щиту ОА.В случае наклонного прямоугольного щита окончательная эпюра давления, учитывающая давление воды слева и справа на щит, будет иметь вид трапеции